Возбуждение линии термическое

Общее число работ по изучению функций возбуждения линий, лежащих в вакуумной области спектра, остается достаточно малым. Наиболее подробно изучены функции возбуждения линий атомарного водорода [49—66]. Первые измерения проведены в работах [64—66]. В этих исследованиях использовался метод пересекающихся пучков [66, 67], которым изучался процесс столкновения электронов с атомами водорода. Атомы водорода получались при термической диссоциации молекулярного водорода на накаленной вольфрамовой нити. Излучение регистрировалось с помощью счетчика фотонов, камера которого наполнялась парами йода. Для выделения линий La. применялся кислородный фильтр (см. 13) [68]. Измерялись относительные величины сечения, которые нормировались к тем значениям, которые были получены по приближению Борна для перехода s-2p в области энергий выше 250 эв [69, 70] (рис. 8.8). [c.334]

На рис. -8.4 показана энергетическая схема вольфрама и кривая распределения электронов по энергиям при Г = О К (непрерывная линия) и при высокой температуре (штриховая линия). Из рис. 8.4 видно, что при повышении температуры хвост кривой распределения заходит за нулевой уровень потенциальной ямы, что свидетельствует о появлении некоторого числа электронов, обладающих кинетической энергией, превышающей высоту потенциального барьера. Такие электроны способны выходить из металла ( испаряться ), Поэтому нагретый металл испускает электроны. Это явление получило название термоэлектронной эмиссии. В заметной степени оно наблюдается лишь при высокой температуре, когда число термически возбужденных электронов, способных выйти из металла, оказывается достаточно большим. [c.211]

Некоторые исследователи, как например В. К. Прокофьев, Н. Н. Соболев и другие, изучали возможность измерения температур пламени по отношению интенсивностей излучения линий вращательной структуры молекулярных полос. Интенсивность этих линий при термическом возбуждении зависит от температуры, от квантовых чисел соответствующих энергетических уров-ней и от некоторых постоянных параметров излучающей молекулы. Характер этой зависимости в настоящее время принципиально изучен, и ее применение для измерения температур пламени теоретически обосновано. [c.373]

Необходимо отметить некоторые недоразумения, которые встречались по поводу этого случая возбуждения в более старых литературных источниках, а именно иногда считалось, что термический характер возбуждения специфически связан с возбуждением при столкновениях нейтральных атомов и молекул, совершающих тепловое движение. Наличие в светящемся объеме свободных электронов или других заряженных частиц, как предполагалось, нарушает тепловой характер возбуждения. В действительности он обусловливается лишь наличием термодинамического равновесия независимо от того, при столкновении с какими частицами происходит возбуждение атомов. При этом обычно рассматриваются случаи неполного равновесия, в том смысле, что в источнике света отсутствует равновесие с излучением. Равновесие считается выполненным лишь по отношению к движению частиц всех сортов и их распределению по энергетическим уровням. Другими словами, считается, что частицы всех сортов движутся со скоростями, распределенными по закону Максвелла с одним и тем же значением температуры Г, и что они распределены по энергетическим уровням по закону Больцмана с той же температурой Т. Тогда, при одновременном отсутствии равновесия с излучением, интенсивность линий, для которых самопоглощение не играет заметной роли, выражается формулой (2). Излучатель, удовлетворяющий формуле (2), называется больцмановским излучателем. При возрастании оптической плотности, когда сказывается самопоглощение света, больцманов-ский излучатель начинает переходить в планковский излучатель. ) [c.428]

Параметры линий комбинационного рассеяния света (частота, интенсивность, степень деполяризации и полуширина) определяются строением малых частиц и их взаимодействиями с окружающей средой. В работе 1122] наблюдались рамановские спектры 1-го порядка у частиц MgO диаметром 300 и 600 А, отсутствующие в массивном кристалле. Полученные результаты позволили сделать некоторые заключения об оптических фононах малых частиц. Рамановское рассеяние 1-го порядка детектировалось также от коллоидных частиц Na, Ag диаметром 50—400 А, получаемых электролитическим окрашиванием с последующей термической обработкой кристаллов Na l, NaBr, Nal [123, 124]. Сами эти кристаллы давали рамановские спектры только 2-го порядка. Предполагалось, что рассеяние 1-го порядка возникает от возбуждения поверхностных колебаний на границе металлических частиц и галогенида щелочного металла. Поскольку частота рамановской линии должна зависеть от изменений параметра решетки, вызываемых вариацией давления или температуры, в работе [125] была предпринята попытка измерить с помощью рамановского рассеяния кристаллографический размерный эффект в частицах Sr l, размером от 100 до 500 А. Результаты этой работы удут об-су кдаться ниже. [c.32]

Аллер сравнил интенсивности избранных пар линий с соответствующими разностями энергий. Полученные им результаты представлены в табл. И и 12, где для сравнения приведены также температуры, полученные Билсом по методу Мензела — Цанстра, описанному в предыдущем разделе. Все температуры, приведенные в табл. 11 и 12, ниже предельных значений, полученных Билсом. Оба метода согласуются в том отношении, что дают для этих звезд чрезвычайно высокие температуры, но зависимость температуры возбуждения от степени ионизации излучающих атомов показывает, что на самом деле не выполняются необходимые условия термического равновесия. Винен [83], обсуждая тот же материал и используя все соответствующие линии в отдельности, а не парами, получил температуры [c.402]

Ф. с.— весьма чувствит. метод анализа. Так, в образце Ge, спектр к-рого приведён на рис., суммарная концентрация электрически активных примесей 10 1 % (теоретич, предел чувствительности Ф. с. ещё на неск. порядков ниже). Относит, концентрации разл, примесей в ПП измеряют по интенсивностям линий в спектре. Определение абс. концентраций требует дополнит, измерения концентрации эл-нов (или дырок) при такой темп-ре, когда все примеси термически ионизованы (см. Холла эффект). Ф. с. позволяет установить состав как осн., так и компенсирующих примесей в ПП. Существуют варианты Ф. с. лазерная магн. Ф. с. (лазерное фото возбуждение примесей в ПП, находящемся в магн. поле) и лазерная электрич. Ф. с. (ионизация возбуждённых светом примесных атомов электрич. полем вместо термоионизации). [c.829]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...