Расширение жидкости кубическое

Расширение жидкости кубическое 15, 74 [c.581]

Таким образом, обозначая здесь через О коэффициент кубического расширения жидкости, отнесенный к единице объема, получим [c.341]

Нетрудно видеть, что последняя величина имеет простое физическое значение, выражая собой кубическое расширение жидкости, отнесенное к единице времени. Действительно, обозначая через тих объем сферической частицы и объем эллипсоида, в который переходит эта частица после деформации, имеем с точностью до величин второго порядка малости [c.15]

В 4 главы 1 части первой было показано, что эта величина представляет собой кубическое расширение жидкости, отнесённое к единице времени. [c.377]

Скорость относительного кубического расширения частицы жидкости с элементарным объемом х — д.х йу dz определяется дивергенцией скорости [c.49]

Коэффициент кубического расширения. Предположим, что частица жидкости имеет форму бесконечно малого шарика, уравнение которого есть [c.330]

Пусть Р есть коэффициент кубического расширения, который для совершенного газа равен Р = 1/Г, и =Г — Т оо — повышение температуры нагретой частицы жидкости по сравнению с температурой частиц, оставшихся ненагретыми. Тогда относительным изменением объема нагретой частицы будет рд и, следовательно, архимедова подъемная сила на единицу объема будет равна р гр О, где р есть плотность жидкости до нагревания, ад — вектор ускорения свободного падения с составляющими gx , gy, gz Будем учитывать в уравнениях Навье — Стокса только эту массовую силу, а коэффициент вязкости будем считать постоянным. Тогда уравнения Навье— Стокса (3.29) и уравнение неразрывности (3.30) для стационарного сжимаемого течения примут вид [c.260]

Иногда это уравнение пишут несколько иначе, вводя коэффициент кубического расширения 6, характеризующий относительное изменение объема жидкости в единицу времени [c.43]

В случае сжимаемых жидкосте прн некотором особом подходе к вопросу может Boiirn второй коэфициент вязкости, именно в выражение для среднего давления р, зависящего от физического состояния и скорости кубического расширения см. 325, 358. [c.719]

В частном случае, когда жидкость несжимаемая, т. е. р=соп81, коэффициент кубического расширения в =0. Следовательно, уравнение неразрывности примет вид [c.44]

Если жидкость несжимаема, то коэффиаиент кубического расширения 0=0, и мы получим известное уравнение неразрывности для несжимаемой жидкости [c.52]

КОЙ горизонтальной ступенькой ai, Ъ , отвечающей плавлению, имеет кривая (2 на фиг.> обратного процесса затвердевания, с той лишь разницей, что при П. невозможно перегревание кристаллов (выше Tg кристаллич. решетка не может существовать), при затвердевании же возможно переохлаждение (см. пунктир a d на фиг.) жидкости, прекращаемое внесением затравки (кристаллика) в момент А (см. Кристаллизация), На измерении диаграмм плавкости химич. соединений в чистом виде (фиг.) и сплавов основан один из важнейших методов физико-химич. анализа сплавов—их термич. анализ (см. Сплавы, Металлография), Точку П. можно рассматривать как ту Г, при к-рой квази--упругие силы, связывающие ионы (или молекулы) твердого тела с их центрами равновесия в кристаллич. решетке, обращаются в 0. Исходя из этих представлений (В. В. Тарасов), можно вывести теоретически эмпирич. правило Пикте, связывающее абсолютную темп-ру П. = Tg с термич. коэф-том линейного расширения а твердого тела aTg= onst для кристаллич. решеток одинакового типа. Так, для галоидных солей щелочных металлов (кубические гетеропо" лярные решетки) [c.257]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...