Эффективный к п теплосиловой установки

Кроме необратимых потерь,- связанных с осуществляемыми процессами самим рабочим телом в цикле и учитываемых внутренним к. п. д., в реальной теплосиловой установке имеется ряд других потерь в ее элементах (например, потери теплоты во внешнюю среду Б камерах сгорания, паропроводах, на трение в подшипниках, в генераторе). Поэтому удельная работа 1 , переданная внешнему потребителю, меньше удельной работы, полученной в цикле. Отношение удельной действительной (полезной) работы 4 к удельному количеству затраченной теплоты называется эффективным к. п. д. установки [c.141]

Отношение действительной полезной работы, производимой теплосиловой установкой без учета механических потерь на валу двигателя и в передающем механизме, к максимальному количеству тепла ц, выделяющегося при полном сгорании затраченного топлива, называется эффективным к. п. д. установки в целом [c.237]

Отношение действительной полезной работы, производимой теплосиловой установкой, к количеству тепла д , выделяющегося при полном сгорании затраченного топлива, называется эффективным к. п. д. установки в целом У1 [c.181]

Эффективный к. п. д. характеризует долю полезно используемой теплоты с учетом всех потерь, а следовательно, и экономичность теплового двигателя или теплосиловой установки в целом. Из двух тепловых двигателей наиболее экономичен тот, у которого эффективный к. п. д. больше. Максимум эффективного к. п. д. двигателя в целом определяет оптимальные условия работы теплового двигателя. [c.519]

Значение термического, а соответственно и эффективного к. п. д. теплосиловой части установки при оптимальной температуре Т не максимально и в отличие от полезной работы или мощности установки не проходит через максимум при увеличении средней температуры рабочего тела, а монотонно возрастает с ростом последней. Поэтому наибольшее значение i достигается при наивысшей возможной температуре рабочего тела в термодинамическом цикле, т. е. при температуре, приближающейся к температуре реактора. Однако в этом случае полезная мощность установки будет стремиться к нулю. [c.593]

Рациональное использование тепла топлива, сжигаемого в теплосиловых установках, имеет большое техническое и экономическое значение. Эффективный к. п. д. многих теплосиловых установок (д. в. с., ГТУ и др.) составляет 18—35%, а потери тепла с выхлопными газами и охлаждающей водой достигают 50—70%. Используя это тепло, можно значительно повысить эффективность и экономичность всей установки. Коэффициент полезного действия теплосиловой установки с учетом утилизации тепла отходящих газов можно определить по формуле [c.259]

Помимо необратимых потерь, имеющих место в процессах, осуществляемых собственно рабочим телом в цикле (эти потери учитываются внутренним относительным к. п. д. цикла >] ,.), работа реальной теплосиловой установки сопряжена с рядом потерь, обусловленных необратимостью тепловых, механических и электрических процессов в отдельных элементах всей теплосиловой установки. К ним относятся потери на трение в подшипниках турбины или при движении поршня в цилиндре, потери тепла в паропроводах, электрические потери в электрогенераторе и т. д. G учетом этого эффективность теплосиловой установки в целом характеризуется величиной так называемого эффективного к. п. д. представляющего собой отношение величины работы, отданной теплосиловой установкой внешнему потребителю, к количеству тепла, подведенного к установке (вследствие неизбежных потерь тепла обычно только часть этого тепла воспринимается рабочим телом). [c.301]

Пример расчета эффективного к. п. д. теплосиловой установки на основе Tf]i и величин к. п. д. отдельных элементов установки приведен ниже, в 11-3, для случая паротурбинной энергетической установки. [c.305]

Эффективный к. п. д. теплосиловой установки показывает, какая доля тепла введенного в установку (например, выделяющегося при сгорании топлива или подведенного от какого-либо другого источника), превращена в работу, отданную внешнему потребителю [c.305]

Эффективный к. п. д. теплосиловой установки и коэффициент использования 237 [c.237]

Будем рассматривать теплосиловую установку и потребителя отводимого тепла в совокупности, т. е. как единую энергетическую систему тогда эффективный к. п. д ее будет равен [c.238]

Формула (9-13) для эффективного к. п. д. теплосиловой установки содержит величины /д и As, которые не являются для каждого из циклов с самого начала известными, но должны быть предварительно определены [As вычисляется по способу, указанному в 9-3, а формуле (9-11)]. [c.188]

Относительный внутренний к. п. д. определяет потери работы только в данном элементе и поэтому не оценивает возможной компенсации этих потерь в последующих элементах теплосиловой установки. Из этого следует, что по известным значениям внутренних к. п. д. элементов установки лишь приближенно можно определить эффективность работы всей установки в целом и столь же приближенно установить наивыгоднейшие условия работы каждого и , элементов, при которых эффективность установки будет оптимальной. [c.338]

Другой путь оценки эффективности теплосиловой установки использует введенное в гл. 3 понятие работоспособности системы. Подсчитывая потерю работоспособности системы в каждом из основных элементов установки, можно оценить каждую из составных частей величины потери работоспособности в целом для всей системы горячий источник—теплосиловая установка—холодный источник и на этой основе найти к. п. д. Существует два метода оценки потери работоспособности системы — энтропийный и эксергетический. Каждый из этих методов подробно рассмотрен ниже. [c.301]

Однако, как уже отмечалось, внутренний абсолютный к. п. д. реального цикла еще не полностью характеризует эффективность теплосиловой установки. Работа, произведенная в цикле, не равна работе, переданной внешнему потребителю часть произведенной работы необратимо расходуется в виде [c.304]

Дополнительная потеря работоспособности, вызванная внешней необратимостью цикла теплосиловой установки, пропорциональна разности термических к. п. д. наиболее эффективного цикла — полностью обратимого цикла Карно — и данного цикла. [c.311]

Эффективный абсолютный к. п. д. всей теплосиловой установки должен быть определен как отношение величины работы, отданной внешнему потребителю (электроэнергия, отданная в сеть 1 ), к количеству тепла, выделившегося при сжигании топлива в топке ( ) [c.372]

Следует подчеркнуть, что ранее, в 11-2 и 11-3 эффективный абсолютный к. п. д. теплосиловой паротурбинной установки сравнивался с термическим к. п. д. эталона , т. е. обратимого цикла Карно осуществляемого в том же, что и цикл Ранкина, [c.376]

Результаты проведенной комплексной технико-экономической оптимизации показывают также, что наибольший к.п.д. цикла в оптимальном варианте имеет 2-я схема— 43,8%. По этой же схеме получена и минимальная величина изменяющейся части расчетных затрат — 5,71 руб/квт-год. Годовая экономия расчетных затрат в этом варианте максимальная из всех рассмотренных и составляет 2,91 руб/кет-год. Для 3-й схемы, исходный вариант которой имел низкие показатели (к.п.д.—38,2%, ДЗр = 10,84 руб/квт -год), в результате оптимизации найдены вполне удовлетворительные характеристики. Так, величина изменяющейся части расчетных затрат по этой схеме приблизилась к значению данного показателя для оптимального варианта первой схемы. В результате исследований по теплосиловой части АЭС с N.,04 в качестве рабочего тела найдено такое сочетание параметров и характеристик узлов установки, которое обеспечило минимум расчетных затрат при достаточно высоком к.п.д. По результатам можно судить о целесообразности использования установки и о путях повышения их эффективности. [c.105]

Внутренний относительный к. п. д. определяет потери работы только в данном элементе и поэтому не оценивает возможной компенсации этих потерь в последующих элементах теплосиловой установки. Это обстоятельство особенно важно, так как из него вытекает,, что по известным значениям внутренних к. п. д. всех элементов установки нельзя определить эффективность работы всей установки в целом и установить наивыгоднейшие условия работы каждого из элементов, пр(и которых эффективность установки будет оптимальной. Сказанное будет вполне ясно, если вспомнить, что сумма потерь работы в. отдельны элементах установки не равняется действительной потере работы во всей установке (численно равной общей потере работоспособности), но всегда больше ее, причем потеря работы в каком-либо элементе влияет В следствие изменения параметров рабочего тела, а следовательно, и условий протекания процесса на потери работы в других элементах. [c.239]

Как следует из фиг. 54, с увеличением доли работы первой ступени сжатия производительность компрессора, отнесенная к I кг топлива, и условная литровая мощность растут, а адиабатный к. п. д. теплосиловой установки снижается. Последнее объясняется тем, что с повышением рк, значительно увеличивается работа сжатия воздуха в первой ступени и, следовательно, падает эффективная работа адиабатного расширения. [c.68]

Термический к. п. д. цикла и эффективный к. п. д. установки. Воспользовавшись формулой (18.21), нетрудно найти значение термического к. п. д. ядерной энергетической установки. Термический к. п. д. теплосиловой части установки представляет собой отношение произведенной полезной внешней работы Т к количеству теплоты (2, выделившейся в реакторе (в предположении, что все процессы термодинамического цикла, за исключением процесса подвода теплоты, обратимы). При оптимальной температуре рабочего тела Тподи Т согласно уравнениям (18.20) и (18.21) значение [c.593]

Формула (9-15) для эффективного к. п. д. теплосиловой установки содержит величины Год и Ats, которые не являются для каждого из циклов с самого начала известными, но должны быть предварительно определены As вычисляется по способу, указанному в 9-2, а I oq — по формуле (9-13). В формулу (9-19) для термического к. п, д. цикла входит интеграл Т ds, верхний предел которого (т. е. положение гочки db [c.355]

Воспользовавшись формулой (14-42), нетрудно найти значение эффективного к. п. д. ядерной энергетической установки. Эффективный к. п. д. t теплосиловой части установки представляет собой отношение произведенной полезной внешней работы L к количеству тепла Q, выделившегося в реакторе. Согласно уравнениям (14-41) и (14-42) значение достигаемое при оптимальной температуре рабочего тела (в предположении, что все процессы термодинамического цикла, за исключением процесса подвода тепла, обратимы), т. е. термический к. п. д. термодинамического цикла при 7 подв = 7 , равно [c.467]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...