Устойчивость парового ядра

ВОДЫ п уменьшения количества капель в потоке массо-обмен между пограничным слоем п ядром потока постепенно падает п на стенке начинают появляться неустойчивые паровые пятна (пленки). Далее возникает устойчивая паровая пленка, полностью покрывающая поверхность нагрева тонким (обычно десятки микрон) слоем. [c.186]

Паровые ядра (см. Ядра паровые, устойчивость) [c.672]

В настоящее время существует общее мнение, что на условия возникновения кризиса сильное влияние оказывает структура течения потока. В области значительных недогревов и небольших паросодержаний кризис теплоотдачи имеет гидродинамическую природу [3.1, 3.32]. При больших тепловых потоках, характерных для этих режимов течения, переход к пленочному кипению происходит вследствие нарушения устойчивости двухфазного граничного слоя. Встречное движение пара и струек жидкости, проникающих из ядра течения, нарушается, и у стенки возникает сплошная паровая пленка. В последние годы этот вид кризиса называется также кризисом первого рода [3.14]. [c.119]

Другими типами примеси являются устойчивые включения нерастворенного газа или неконденсированного пара, которые могут изменить эффективную прочность на разрыв пробы жидкости. Давно уже известно, что кипение начинается, если в жидкости имеются газовые или паровые ядра. Влияние содержания воздуха на кавитацию изучалось рядом экспериментаторов, которые искали связь между общим содержанием воздуха в жидкости и началом кавитации. В работах [10, И, 40, 59, 60] описаны эксперименты, в которых понижение давления достигалось гидродинамическим путем с помощью трубок Вентури. Хотя результаты, полученные разными экспериментаторами, не согласуются количественно и имеют большой разброс в каждой отдельно взятой совокупности данных, была обнаружена общая тенденция, заключающаяся в том, что с уменьшением содержания воздуха давление, при котором начинается кавитация, падает. При самых малых содержаниях газа в жидкости существуют растягивающие напряжения. Примеры полученных результатов представлены на фиг. 3.2. Акустические эксперименты также показали, что в дегазированных жидкостях начало кавитации затягивается [6, 45, 48, 50]. Другая картина складывается при сравнении жидкостей, содержащих растворенный и нерастворенный газ. По всей видимости, при полном растворении газа в жидкости ее прочность на разрыв остается очень высокой. Купер и Тревена [35] [c.83]

На фиг. 3.9 и 3.10 представлены зависимости — рх, от R (уравнение (3.9)) и (р<х> —Ри)кр от R (уравнение (3.11)) для фиксированной массы газа при температуре 20°С, заимствованные из работы Дэйли и Джонсона [12]. Из фиг. 3.9 следует, что во всех случаях существует два равновесных значения радиуса (нижнее соответствует устойчивому равновесию, а верхнее неустойчивому равновесию) или одно критическое значение радиуса R, которое соответствует устойчивому равновесию при схлопывании и неустойчивому равновесию при росте пузырька . Ядра любого начального размера будут расти в поле пониженного давления с умеренной скоростью, пока не достигнут радиуса R = R. Любой пузырек радиусом более R стремится расти неограниченно и с большой скоростью, зависящей от инерции окружающей жидкости. Этот рост будет происходить главным образом за счет испарения жидкости со стенок каверны. Поэтому ряд авторов называют описанное явление паровой кавитацией . Влияние небольшого количества воздуха, содержащегося в пузырьке, становится незначительным, как только его радиус превысит в несколько раз R. Более того, чтобы могло произойти взрывоподобное расширение, которое мы называем кавитацией, давление [c.103]

В остальных случаях возникнет паровая кавитация в соответствии с критерием статической устойчивости для критического размера ядра кавитации [соотношение (З.П)]. Ван-дер-Вал ле приводит соотношения подобия для возникновения кавитации и параметры подобия для каждого из перечисленных случаев. Все они сведены в табл. 6.2. Ван-дер-Валле сравнивал результаты расчетов по этим соотношениям с экспериментальными данными для полусферических тел, приведенными в работах [40, 53], и получил качественное соответствие. [c.286]

Мероприятиями по борьбе с пароводяной коррозией внутренней поверхности нагрева, в тоМ числе и под отложениями, являются снижение местных тепловых напряжений, рассредоточение горелок, увеличение их числа, предотвращение лизания экранных и фестонных труб пламенем, торкретирование экранов в зоне ядра факела и несколько выше его, снижение форсировки котла, полная или Частичная замена мазута газом, предотвращение отложений в экранных трубах, уменьшение содержания накипе- и шламообразователей в питательной воде, обеспечение возможно более устойчивого химического и теплового режимов во избежание растрескивания защитной пленки магнетита при теплосменах, обеспечение надежной циркуляции воды в паровых котлах. [c.234]

Ароматические углеводоро-д ы являются наиболее стойкими. При не очень высоких темп-рах бензольное ядро почти не способно разрушаться, и расщепление идет преимущественно в боковых цепях, которые в отношении термич. устойчивости приближаются к цепям алифатич. углеводородов. Наиболее прочными являются короткие цепи в частности метильная группа отщепляется от ядра при i выше 700 . Так, Egloff и Moore [1 ], изучая крекинг в паровой фазе фракции ароматич. углеводородов, кипящих при 135—170°, нашли, что образование бензола совершенно не имеет места до 500 и начинается при значительно более высоких темп-рах максимум образования толуола наблюдался при 750 , бензола при 800°. Наиболее характерными реакциями ароматич. углеводородов при П. п. являются превращения, связанные с уплотнением молекул. Реакции конденсации можно разбить на два следующих основных типа 1) уплотнение ядер между собой по схеме [c.214]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...