Течение в следе за круглым диском

Рассмотрим (рис. 5.20) обтекание плоского круглого диска потоком вязкой жидкости толщина диска б существенно меньше его диаметра с1. Очевидно, в рассматриваемом случае силами трения следует пренебречь, так как длина участка возможного формирования пограничного слоя б ничтожна по условию. Поэтому сила сопротивления будет определяться только разностью давления перед диском и в области отрывного течения за ним. Расчетная формула для силы сопротивления давления имеет вид [c.256]

Заметим, что последнее краевое условие нелинейно. Заметим также, что топология течения осталась неопределенной на практике ее задают исходя из интуитивных представлений или экспериментальных данных (гипотеза (D) из 1). Две такие топологии течения схематически изображены на рис. 10. На этих рисунках показаны струя , вытекающая из круглого отверстия в плоской стене, и след за диском. [c.77]

Кавитация появляется вначале на поверхности слоя смешения, возникающего при гидродинамическом отрыве в следе (разд. 5.7). Типичным примером является течение за телами, имеющими непрерывную плохообтекаемую форму, как, например, сфера, показанная на фиг. 5.13, или за телами с изломами контура, к которым относится круглый диск с острыми кромками. [c.274]

Температурные напряжения во время неустановившегося нагревания релаксации напряжений в тонком круглом диске из вязко-упругого материала. Рассмотрим температурные напряжения в тонком сплошном круглом диске постоянной толщины из вязко-упругого материала, деформируемом в отсутствие внешних сил радиально симметричным распределением температуры Q = f(r, t), которое с течением времени может изменяться. Температурные напряжения, о которых идет речь, из-за вязкости среды будут следовать за предписанным [c.495]

Перейдем к пространственным течениям жидкости, возникающим вследствие удара тел о поверхность жидкости. В постановке работы [19] рассмотрим вертикальный удар круглого диска радиуса Ь, плавающего на поверхности идеальной несжимаемой жидкости конечной глубины к — глубина жидкости). Введем цилиндрическую систему координат ог (ось оу направлена вниз, а ось ог лежит на свободной плоской поверхности жидкости). Тогда задача, как и при ударе диска, плавающего на поверхности жидкости бесконечной глубины, сведется к решению уравнения Лапласа при следующих граничных условиях [c.41]

Режим турбулентного следа. На рис. 3.5 показано обтекание несущего винта на режиме идеальной авторотации, когда V + у = 0. Если бы профильная мощность была равна нулю, то безмоторное снижение могло бы происходить на этом режиме, так как для него P = T(V+v)=0. Теоретически воздух через диск не протекает, но на самом деле существуют значительные обратное течение н возмущения. Обтекание винта на этом режиме сходно с обтеканием круглой пластины той же [c.110]

Основная процедура измерения хода темновой адаптации состоит в следующем. В затемненном помещении пациент садится перед адаптометром и смотрит внутрь шара, плотно прижав лицо к полумаске. Врач включает лампу 3, установив с помощью фильтров 4 яркость с = 38 кд/м . Пациент адаптируется к этой яркости в течение 10 мин. Установив поворотом диска 15 круглую диафрагму, видимую пациентом под углом 10°, врач по истечении 10 мин гасит лампу 3, включает лампу 22, фильтр 31 и открывает отверстие 32. При полностью открытой диафрагме и фильтре 31 яркость 1 стекла 16 равна 0,07 кд/м . Пациенту дается указание смотреть на фиксационную точку 14 и сказать вижу , как только он увидит светлое пятно на месте пластинки 16. Врач отмечает это время /ь уменьшает яркость пластинки 16 до значения 2, ждет, пока пациент снова скажет вижу , отмечает время /г ч снова уменьшает яркость. Измерение длится 1 ч после выключения адаптирующей яркости . Получается ряд значений Л, каждому из которых соответствует [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...