Пузыри отрывные длинные

В работе [6.24] рассматривается следующая модель (рис.6.22) процесса кипения с жидкостной пленкой в паровом канале. Пузырь зарождается на стенке, развивается в паровом канале, выходит на поверхность капиллярно-пористого тела, достигает отрывного размера и уходит в объем жидкости. При движении пара на стенке канала остается пленка. По пленке жидкость подтекает к поверхности нагрева. Движущей силой, обеспечивающей циркуляцию жидкости, является градиент поверхностного натяжения, который возникает вследствие изменения концентрации поверх-ностно-инактивных веществ в жидкости по длине пленки да дС за счет ее испарения. [c.258]

Отрывной диаметр пузырей Do равен половине длины волны / [c.288]

На рис. 212 приводятся кривые равных скоростей (изотахи) вблизи такого пузыря, образовавшегося за точкой минимума давления на сравнительно толстом, восемнадцатипроцентном крыловом профиле при нулевом угле атаки ). Опыты проводились в аэродинамической трубе низкой степени турбулентности. Число Рейнольдса, построенное по длине хорды с, равнялось 1,7 -10 . Границе замкнутой отрывной области на рисунке соответствует изотаха с отметкой нуль. [c.541]

Отрывный пузырь способствует турбулизации пограничного слоя ниже по течению. Это случай так называемого срыва с задней кромки. Все три случая (короткие и длинные пузыри, а также срыв с задней кромки) изучены Маккаллохом и Голтом [31] для толстого крылового профиля (NA A 6З3-О18) и некоторых других крыловых профилей (фиг. 52). На таком толстом крыловом профиле короткий пузырь образуется при умеренных углах атаки и сжимается, но не разрушается до достижения максимальной подъемной силы вследствие перемещения точки отрыва турбулентного слоя вверх по потоку. Образование короткого пузыря возможно только в определенном интервале чисел Рейнольдса, зависящем от распределения давления, кривизны и неровностей поверхности, а также от турбулентности набегающего потока. [c.61]

П. Беренсон [82, 83] использовал уравнение движения, неразрывности для пара и переноса тепла через пленку пара. Отрывные размеры пузыря он принял по эмпирической формуле В. М. Боришанского. Предположив, что растущий в узле колебаний пузырь снабжается паром из области пленки длиной k [см. уравнение (9.13)], а пар движется ламинарно по радиальным направлениям, он получил уравнения [c.289]

На рис. 228 приводятся кривые равных скоростей (изотахи) вблизи такого пузыря , образовавшегося за точкой минимума давления на сравнительно толстом, восемнадцатипроцентном крыловом профиле при нулевом угле атаки ). Опыты проводились в аэродинамической трубе низкой степени турбулентности. Число Рейнольдса, построенное по длине. хорды с равнялось 1,7-Ю . Границей замкнутой отрывной области на рисунке соответствует изотаха с отметкой нуль. Аналогичные замкнутые отрывные зоны наблюдались в окрестности передней кромки крыловых профилей при сравнительно больших углах атаки ) и на поверхности эллиптического цилиЕдра ). Следует отметить, что образование пузыря наблюдалось только в трубах малой турбулентности. [c.684]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...