Аддитивная (дополнительная) константа

Агрегатное состояние системы 122 Аддитивная (дополнительная) константа 18, 26, 50, 56, 101, 120, [c.135]

Это показывает, что значения энергии, основанные на двух определениях, различаются только аддитивной константой. Эта неопределенность, возникающая при определении энергии, представляет собой, как известно, существенную особенность понятия энергии. Но так как на практике всегда рассматривается только разность энергий, то дополнительная константа не влияет на окончательные результаты. Единственным предположением, положенным в приведенное выше эмпирическое определение энергии, является то, что общее количество работы, совершаемое системой, зависит лишь от начального и конечного состояний процесса. Мы уже отметили, что если это предположение противоречит опыту и еслп мы, тем не менее, не желаем отменять принцип сохранения энергии, то следует допустить существование, кроме механической работы, другого способа обмена энергией между системой и окружающей ее средой. [c.19]

Итак, энтропия определена с точностью до аддитивной константы. Эта неопределенность не должна нас беспокоить, когда речь идет о разности энтропий все же в отдельных задачах дополнительная константа в энтропии играет важную роль. Дальше мы покажем, как третий закон термодинамики завершает введение энтропии и дает возможность установить константу в определения энтропии (см. главу УП1). [c.51]

Дополнительное краевое условие связывает величину возмуш ения давления с первой производной по X от толш ины вытеснения пограничного слоя <5. Но <5 — всегда интеграл от функции, зависяш ей от продольного компонента скорости и и, быть может, других функций течения (например, для гиперзвуковых течений, которые рассмотрены в главе 4). Подстановка выражения для dp/dx в продольное уравнение импульса пограничного слоя приводит, таким образом, к появлению там члена, содержаш его д и/дх под знаком интеграла по у. Появление д и/дх не под знаком интеграла привело бы к необходимости задавать на конце тела произвольную функцию от у. Но поскольку д и/дх стоит под знаком интеграла по у, задача допускаетзадание на заднем конце тела одной постоянной, которая в данном случае входит в виде произвольной аддитивной константы при х. [c.34]

Отметим сразу, что по отношению к этой аддитивной постоянной 5о = Nsq у нас заранее нет никаких дополнительных соображений, а первых двух начал термодинамики для ее определения явно недостаточно. В тех задачах, для решения которых достаточно знать лишь изменения энтропии Д5 = S2- S или ее производные по в и V, выбор величины So, естественно, не ифает роли. Однако в целом ряде проблем энтропийная константа существенна, и поэтому вопрос об однозначном определении энтропии на уровне I и II начал, которые не дают никаких рекомендаций относительно выбора начала отсчета для энтропии, пока остается открытым (вплоть до формулировки III начала термодинамики) [c.46]

О рассматриваются как заданные константы,то (5.19) является корректно поставленной задачей относительно вектора и (который У-периодичен и принадлежит Я (У )). Эта задача напоминает локальную задачу усреднения в теории упругости (гл. VI, 2), но у нас есть дополнительная заданная константа р°, а функции определены только на У (а не на У). На самом же деле эта задача исследуется точно так же, как и аналогичные задачи на полной ячейке У (относительно подробностей см. Ориоль и Санчео-Паленсия [ 1]). Вектор и определяется (с точностью до аддитивного постоянного вектора) через е.. (и°) и р° (заметим, что условия совместности выполняются, так как (5.19) принимает нулевое значение, если ы взять постоянным вектором). Имеет место следующая лемма. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...