Гиневский

Для основного участка вихревого следа парокапельной структуры удовлетворительно подтверждается формула А. С. Гиневского [c.115]

Для дальнейшего приближения овалов к кругам Э. Л. Блох и А. С. Гиневский [6] объединили схемы рис. 20, а и 20, б и произвели наложение равномерного потока на поток от решетки диполей с моментом т и решетки двойных вихрей с циркуляцией у, расположенных вдоль мнимой оси на расстояниях с от диполей (рис. 20, в). [c.61]

Поскольку профили решеток, применяющихся в технике, существенно отличаются от профилей Н. Е. Жуковского, большее распространение получили аналитические приемы построения теоретических решеток, основанные на различных обобщениях на случай решетки других теоретических профилей. В частности, Э. Л. Блох (5] и затем А. С. Гиневский [9] использовали теоретические профили С. А. Чаплыгина, которые получаются в плоскости в результате отображения внешности единичного круга из плоскости Сд, в простейшем случае дающем профили Н. Е. Жуковского, с помощью функции [c.101]

Если течение в диффузорах безотрывное, то все его характеристики, в том числе и коэффициент сопротивления, могут быть рассчитаны с помощью методов теории пограничного слоя. Наиболее обстоятельные результаты с помощью этих методов получены А. С. Гиневским, Е. Е. Солодки-ным, А. В. Колесниковым и др. [5-5, 5-14, 5-19—5-25, 5-36, 5-43, 5-77— 5-81]. [c.191]

Существует много методов решения этой задачи, которые хотя н приводят к различным формулам, но дают практически совпадающие окончательные результаты. Рассмотрим метод, основанный на задании трения полиномиальной зависимостью. Этот способ аналогичен методу К. К. Федяевского для расчета турбулентного пограничного слоя (см. разд. 7.4). В теории струй и следов он применен А. С. Гиневским [4]. [c.191]

Формула (11.14) дает отображение внешности решетки овалов из плоскости С на внешность теоретической решетки профилей в плоскости 2], которая и представляет собой одно из возможных обобщений профилей Н. Е. Жуковского — С. А. Чаплыгина. Расчеты, проведенные А. С. Гиневскиы, показали, что таким путем можно получить теоретические решетки, форма профилей которых весьма мало зависит от густоты и угла выноса решетки. [c.101]

При турбулентном режиме длина начального участка трубы кольцевого сечения с гладкими стенками может бьггь найдена по формуле Солодкина и Гиневского [1-50] [c.19]

Эффективны также диффузоры с пред-отрывным состоянием турбулентного пограничного слоя ( предотрывные диффузоры), приближенный метод расчета которых дан А. С. Гиневским и Л. А. Бычковой [5-10, 5-21 ]. Такие диффузоры имеют вначале (после входа) колоколообразную форму, переходящую затем в участок с прямолинейными стенками (см. рис. 5-19, к). При этом в диффузорах круглого сечения на этом участке полный угол расширения а = 4°, а в плоских диффузорах = 6°. Предотрывный диффузор яв- [c.202]

Величина Свя при работающем компрессоре превышает соответствующее значение при неработающем компрессоре (турбомашине) на 15 — 20%. При этом коэффициент сопротивления рассматриваемых диффузоров зависит от режима работы компрессора, т. е. от коэффициента расхода с (см. С. А. Довжик и А. С. Гиневский [5-39]). [c.205]

В 1967 году Е.В.Власовым и А.С.Гиневским было установлено, что слабое акустическое возбуждение дозвуковой турбулентной струи позволяет в достаточно широких пределах управлять интенсивностью турбулентного смешения. Оказалось, что в зависимости от частоты акустического воздействия могут быть реализованы два эффекта интенсификация турбулентного смешения в струе при низкочастотном акустическом воздействии и ослабление турбулентного смешения при высокочастотном акустическом возбуждении, частота которого на порядок превышает частоту низкочастотного облучения. В 1979 году в Государственном реестре открытий СССР бьшо зарегистрировано открьггие № 212 "Явление акустического ослабления турбулентности в дозвуковых струях с приоритетом от 31 марта 1967 года (авторы - Е.В.Власов и А.С.Гиневский). [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...