Аргон коэффициент диффузии

Газы диффундируют через кварцевое стекло только нри высоких температурах хлористый водород — при температурах 1400° С и выше метан, кислород и углекислота — при 1300° С. Наиболее легко диффундируют газы с наименьшим атомным весом (гелий, водород) — уже п и 500 С. Коэффициент диффузии газов через прозрачное кварцевое стекло при температуре 700° С составляет для гелия 2,1 10 , для водорода и дейтерия 2,1 10 и 1,7 10 , для неона — 4,2 10 , а для аргона, кислорода и азота — менее чем 10 . [c.197]

Коэффициенты диффузии паров цезия и калия в гелии и аргоне определялись авторами экспериментально. Использовался метод Стефана [1], т. е. коэффициенты диффузии находились по скорости испарения металла в инертный газ в диффузионной трубке. Наружный конец диффузионной трубки обтекался тем же газом для того, чтобы парциальное давление паров металла на срезе трубки было близко к пулю. По результатам опыта коэффициент диффузии определялся с помощью соотношения [c.49]

По методу Стефана определены коэффициенты диффузии паров цезия и калия в гелии и аргоне при температурах 630—830° К и атмосферном давления. Погрешность опытных данных не превосходит 15%. Выполнены теоретические расчеты коэффициентов диффузии для указанных смесей и для смесей паров натрия с гелием и аргоном. Из условия совпадения теоретических и опытных данных подобраны параметры потенциальной функции Леннарда— Джонса, входящие в теоретическую формулу для коэффициента диффузии. Предлагается также удобная для расчетов степенная формула. [c.204]

Малоизученным теоретически является случай истечения плазменной струи в среду другого состава. При этом система уравнений (55)—(57) должна быть дополнена уравнением диффузии, а теплофизические коэффициенты вычислены для смеси плазмообразующего и окружающего газов. Все это приводит к изменению значений параметров плазменных струй, что существенно затрудняет расчет. В работе [46] предлагается расчетная модель ламинарной струи аргоновой плазмы в воздухе. Предполагается, что между струей аргона и воздухом существует резкая граница г = г (х), которая определяется из условия сохранения начального расхода аргона. При г < г среда считается аргоновой, при г > г — воздушной. Однако такое предположение представляется достаточно грубым, так как согласно экспериментальным данным [20], концентрация аргона в плазменной струе при истечении в среду другого состава быстро падает даже на оси. [c.159]

Такеучи и Аргон [ 119] показали, что уравнения (10.34) и (10,35) согласуются с экспериментом, однако предсказать закономерности ползучести твердых растворов класса I не удается. Даже введение эффективного коэффициента диффузии, определяющего скорость переползания, [c.151]

Сааски [6-20] выполнил теоретическое и экспериментальное исследование растворимости газа в артериальных тепловых трубах в изотермических условиях. Им проанализировано влияние растворимости и коэффициента диффузии гелия и аргона в аммиаке, фреоне-21 и метиловом спирте. [c.205]

Опытные значения коэффициентов диффузии, приведенные к давлению 1 кГ/см , представлены на рис. 1 и 2. Разброс опытных точек не превосходит + 15%. В большинстве опытов инертный газ для удаления следов кислорода и водяных паров перед подачей в установку продувался через эвтектический расплав Ка—К. Следует отметить, что очистка газа не оказывает влияния на величины коэффициентов диффузии для цезия при температурах выше 630° К, а для калия — при температурах выше 723° К. Это объясняется хорошей растворимостью пленки окисла в металле (в цезии окисел начинает растворяться при более низких температурах, чем в калии). В опытах 2, 3 исходный калий содержал больше окислов и газ не очищался. Поэтому для смеси К—Не при температуре 723° К было получено заниженное значение (2,3 см 1сек при атмосферном давлении). Для смеси же К—Аг при той же температуре прежние данные и результаты проверочных опытов (с очисткой газа), проведенных в последнее время, совпали. Это объясняется большей чистотой аргона по сравнению с гелием. В последних опытах по определению коэффициента диффузии для смеси К—Не калий в диффузионную трубку загружался не в атмосфере гелия, а в атмосфере аргона (чтобы окисление было меньше). Аргон удалялся при вакуумировании диффузионной установки перед опытом. В процессе опыта гелий очищался. Таким способом были найдены более точные значения 1)12 ДЛя смеси К—Не при температуре 723° К. При более высоких температурах коэффициент диффузии для этой смеси получался одним и тем же и при загрузке под аргоном, и при загрузке под гелием. В случае цезия окисление сказывалось только при температурах ниже 630 °К. [c.50]

Значения параметров и 12 при вычислениях подобраны таким образом, чтобы расчетные величины 0 2 совпадали со средними опытными. Найденные таким образом значения параметров СГ12 и 812 для смесей Сз—Не, Са—Аг, К—Не и К—Аг даны в таблице. Там же приведены значения параметров для смесей Ка—Не и Ка—Аг, При их подборе использованы опытные величины 0 2 из [8, 9]. Формулу (2) со значениями параметров, приводимыми в таблице, можно использовать для расчетов коэффициентов диффузии паров цезия, калия, натрия и гелии и аргоне в диапазоне температур 300—900° К. [c.51]

Бродский и Земел [76] изучали явления переноса на поверхности тонких эпитаксиальных пленок PbSe. Эти работы продемонстрировали целесообразность применения эпитаксиальных пленок в исследовании поверхности полупроводников с высокой концентрацией носителей. Была получена серия пленок различной толщины, обладающих разной концентрацией носителей. В работе была использована методика, описанная в [74]. Электрофизические измерения были выполнены при атмосферном давлении,, а также в процессе откачки. При вакуумировании происходят медленные изменения электрических свойств. Когда в систему включался ионизационный манометр, электрические свойства начинали меняться с гораздо большей скоростью. Конструкция системы исключала возможность диффузии ионов к образцу. Оставалось предположить, что в ионном источнике на раскаленной нити образовывались продукты распада молекул, которые не взаимодействовали со стенками камеры. Эти радикалы активно реагировали с кислородными комплексами на поверхности PbSe. Масс-спектрометрический анализ остаточных газов не проводился. После длительного выдерживания в вакууме 2-10 тор с работающим ионизационным манометром электрические свойства пленок стабилизировались, и удельное сопротивление и коэффициент Холла достигали максимального значения. При напуске гелия или аргона никаких изменений не было замечено. После пуска воздуха или кислорода коэффициент Холла и удельное сопротивление резко падали и через некоторое время достигали стационарного значения. [c.375]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...