Перезарядка К-мезонов

Идея опыта заключается в следующем. При взаимодействии медленных л -мезонов с протонами возможна реакция перезарядки л -мезона в я°-мезон [c.579]

Особенно четко изотопическая инвариантность выступает при рассмотрении наиболее элементарного , если так можно выразиться, процесса — процесса рассеяния ядерного кванта (я-ме-зона) на нуклоне. Рассеяние я -мезонов на протоне может быть записано схемой я++ р->я" + р. Для рассеяния я -мезонов на протоне, кроме аналогичной схемы + р- п + р, имеется еще одна, которая изображает процесс, сопровождающийся перезарядкой я -мезона и нуклона я тЬ р-> я° Ч-п. На рис. 252 изображены результаты опыта по изучению сечения рассеяния я—мезонов с энергией до 20 Гэв на протонах. [c.587]

Сохранение странности определяет также характер протекания процессов взаимодействия странных частиц с веществом. Так, например, взаимодействие /(+-мезонов с нуклонами ограничивается рассеянием и перезарядкой (опять-таки потому, что все гипероны имеют отрицательную странность) [c.614]

В соответствии с тем же законом сохранения взаимодействие /( -мезона с протоном сводится только к рассеянию или перезарядке. [c.615]

Перезарядка антипротона с образованием быстрых нейтронов, я -мезонов и антинейтронов. [c.628]

Идея опытов заключается в следующем. При взаимодействии медленных я -мезонов с протонами возможна реакция перезарядки я -мезона в я°-мезон [c.150]

Открытие антинуклонов положило начало новой, широкой программе исследований в области физики элементарных частиц— изучению процессов взаимодействия антинуклонов с веществом. Сюда относятся Процессы рождения антинуклонов на нуклонах и ядрах при бомбардировке их разными частицами (нуклонами и я-мезонами), процессы рассеяния и перезарядки, процессы образования антигиперонов и других странных частиц, процессы аннигиляции и другие, очень интересные явления. [c.225]

ГэВ. С точки зрения изотопической инвариантности это различие естественно связать с рождением л-мезонов в (Л —Л )-соударениях, которое становится энергетически возможным как раз при Г , 0,3 ГэВ (см. 110). Поскольку п-мезоны имеют изотопический спин Т =1, их рождение в (Л —Л )-соударениях более вероятно в том случае, когда изотопический спин взаимодействующих нуклонов в начальном состоянии равен единице (больше каналов реакции). Естественно, что с ростом энергии, когда становится возможным рождение нескольких л-мезонов с различным суммарным изоспином, а также открываются другие каналы реакции, различие в (< )т=1 и (ст/у у)т=о должно сгладиться, что и наблюдается на опыте. То же самое можно сказать и о различии а ,/у(0)т=о и стл,л (6)т=ь поскольку с ростом энергии относительная роль перезарядки также должна снижаться. Таким образом, энергетическая и угловая зависимости сечения (Л —Л )-рассеяния естественным образом объясняются в рамках гипотезы об изотопической инвариантности, что также можно рассматривать в качестве ее экспериментального подтверждения. [c.86]

Рассеяние л+-мезонов на лротоне может быть записано схемой П+ + Р—)-п++р. Для рассеяния я -мезо нов на протоне кроме аналогичной схемы л +р—Krt--fp имеется еще одна, которая изображает процесс, сооровождающийся перезарядкой л -мезона и нуклона п +р—На рис. 101 изображены ре- [c.160]

Так как антинейтронов в процессе перезарядки возникает очень мало (0,003 на 1 ), то описанный отбор импульсов может быть затруднен из-за наложения ряда малоэнергичных, но чаще возникающих импульсов от нейтральных /С-мезонов и нейтронов. Для более точного отделения импульсов, вызванных антинейтронами, от фоновых сопоставлялись результаты, полученные в конвертере К и счетчике Ч.С. На рис. 138 изображена экспериментальная кривая распределения числа импульсов в К в зависимости от их величины для тех случаев, когда в Ч.С возникает [c.223]

Партонная модель нуклона 277 Паули матрицы 162 Паули принцип обобщенный 59 Перезарядка нуклонов 65, 68, 74 Перенормировка массы 104 Перенормировки метод 104 Пи (я)-мезоны заряженные 11, 132— 145 [c.334]

Особенности с квантовыми числами мезонов f, со, р, Aj определяют энергетич. зависимость сечений реакций перезарядки Осех Важным предсказанием [c.234]

Зависимость (6) вероятностей 1У(К°) и Ж(К ) от времени схематически представлена на рис. 4. Измерение числа К -мезонов в нучке, первоначально состоявшем из К -мезонов, в зависимости от возраста ) К-мезонов позволяет, т. о., найти Ат. Идентифицировать К< -мезоны можно по характерной для них реакции (1). Такой опыт был внервые осуществлен в 1960 г. [5]. К -ме-зоны рождались в пропановой пузырьковой камере в реакции перезарядки К+-мезонов К+- -п—> -> К р. Далее отбирались такие фотографии, где возникший в этой реакции Н. К-м. вызывал взаимодействие в "-состоянии, т. е. рождал Л -илиХ-гинерон. Характерная фотография такого события приведена на рис. 2. По измерению времени пролета Н. К-м. от точки рождения (г. е. места исчезновения К+-мезона) до места рождения К -мезоном гиперона была построена ф-ция распределения (г). Эта ф-ция вместе с теоретич. распределениями для раз- [c.371]

Так как антинейтронов в процессе перезарядки возникает очень мало (0,003 на р), то описанный отбор импульсов может быть затруднен из-за наложения ряда малоэнергичных, но чаще возникающих импульсов от нейтральных ЛГ-мезонов и нейтронов. Для более точного отделения импульсов, вызванных антинейтронами, от фоновых сопоставлялись результаты, полученные в конвертере К и счетчике ЧС. На рис, 365, изображена экспериментальная кривая распределения числа импульсов в ЛГ в зависимости от их величины для тех случаев, когда в ЧС возникает импульс от нейтральной частицы. Из рисунка видно, что большая часть импульсов в К имеет энергию е<100МэВ. Эта энергия и была выбрана в качестве граничной энергии, отделяющей случаи возникновения антинейтронов от фоновых случаев аннигиляции антипротона. (Штриховая кривая на рис. 365 соответствует прохождению антипротона через конвертер без взаимодействия.) [c.120]

Возникшие А°-мезоны будут двигаться в вакууме как смесь частиц А и А2, которые распадаются с периодами Xj и Хг. Очевидно, что состав этой смеси в начальный момент i х i < х 2 остается неизменным, так что она будет вести себя как А°-мезон, Другими словами, если на пути пучка в непосредственной бдшзости от передней стенки камеры поставить тонкую перегородку Пи то на ней будут происходить процессы, типичные только для А°-мезонов (упругое рассеяние и рассеяние с перезарядкой). [c.299]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...