Букингем

Уравнение (3.95) описывает изотерму, наклон которой определяется величиной Л]. Чтобы определить температуру, необходимо знать значения Р, а и К. Полагая величину Р известной, величины а и Р можно определить по двум калибровочным точкам. Эффективная сжимаемость К может быть измерена и другими способами, однако с нужной точностью это сделать трудно. Другой подход требует достаточно точных значений поляризуемости термометрического газа а. Гловер и. Вейнхольд [29] вычислили возможную верхнюю и нижнюю границы поляризуемости Не. На основании известных теоретических работ они предложили значение а, равное 517,031-10 см -моль . Очень близкое к этому значение а, равное 517,033-10 см -МОЛЬ , получили Букингем и Хиббард [8]. Экспериментальное значение, найденное Гьюгеном и Миче-лом [30], составляет (517,257 0,025) 10 см -моль . Это значение основано на температурной шкале НФЛ-75, а указанная" погрешность соответствует погрешности 1 мК НФЛ-75 при погрешности 3 % в измеренной величине сжимаемости К- Разница между экспериментальными и теоретическими значениями а еще не нашла своего объяснения. [c.131]

Следующий шаг в развитии теории подобия был сделан в начале нашего столетия, когда русский ученый А. Федерман в 1911 г. и американский физик Дж. Букингем в 1914 г. независимо друг от друга предложили вторую теорему подобия, согласно которой исходные математические уравнения, характе- [c.80]

Когда Букингем выводил свое уравнение (VIII, б), он допускал достаточно произвольный вид для члена, характеризующего проскальзывание, в зависимости от толщины пристеночного слоя, которая является функцией R. В моей вышеупомянутой работе 1931 г. был введен пристеночный слой определенной толщины. Примерно в то же самое время Шофилд и Скотт-Блэр (1931 г.) независимо работали в том же направлении, на которое они уже указали в своей более ранней статье (1930 г.). Следует отметить, что в 1929 г. Крэпелин (Kroepelin) совершенно независимо предложил [c.309]

Пусть б толщина слоя, смачивающего стенку, а фщ, его подвижность. Букингем предложил в качестве первого приближения [c.310]

Букингему нри экспериментальной проверке не удалось подтвердить уравнение (XIX. 9), и позднее он принял, что б-фи пропорционально R. Это означает, что член, характеризующий проскальзывание, постоянен, а кривая представляет собой прямую, параллельную оси абсциссс. Это также означает, что с увеличением R толщина пристеночного слоя возрастает и становится бесконечной для плоской стенки, т. е. получается абсурдное следствие. Таким образом, выражение, предложенное Букингемом, дает лишь очень грубое приближение, что будет сейчас показано. [c.311]

Историческая справка. Имеются некоторые разногласия относительно авторства П-теоремы. Ваши ) получил этот результат в 1892 г., но он не сформулировал своих исходных допущений. Он указал использованный выше метод, но его рассуждения настолько загадочны, что никто не воспроизводил его доказательства. Букингем ( 47], 48]) дал в 1914 г. первое доказательство П-теоремы, но только для частного случая, когда функцию f можно разложить в ряд Маклорена, и до недавних пор это было единственное общепринятое доказательство ). Недавно Рябушинский и А. Мартино-Лягард [52], разъяснив соображения Ваши, получили гораздо более общее доказательство ). [c.129]

Букингем считал, что практическому осуществлению подобия модели образцу мешают непреодолимые пока трудности. Так, для выбора модельной жидкости необходимо соблюсти равенство [c.633]

Модель может получиться большего образца. Отрицательный вывод, полученный Букингемом, послужил причиной того, что в США долгое время исследователи ванных печей не занимались моделированием. Однако Букингем был неправ. Принцип локального моделирования, разработанный акад. М. В. Кирпичевым и его школой, позволяет легко устранить трудности, возникшие перед [c.633]

Букингемом. Изменения температур в стекломассе лежат в интервале от 1450 до 1100° С. Следовательно, "O может быть равна 1450— 1100 = 350°, а не 1400° С, как считал Букингем, который брал разницу между температурами стекломассы и воздуха. При [c.634]

В 1900—1908 гг. знаменитый русский математик-кораблестроитель, акад. А. Н. Крылов создал современную теорию и методику гидравлических испытаний моделей судов и теорик> кораблестроения. В 1911 г. в Петербургском политехническом институте А. К. Федерман доказал общую теорему подобия (см. работу [4]), на основании которой Э. Букингем в 1914 г. сформулировал так называемую я-теорему. Общие теоретические основы теории подобия разработаны акад. М. В. Кирпи-чевым в 1924 г. [c.142]

Второй вывод теории подобия (Федерман, 19П г. и Букингем, 19И г.) гласит решение дифференциального уравнения может быть представлено в виде функциональной зависимости цежду критериями подобия, характеризующими процесс и полученными из исходного уравнения. Такая зависимость называется уравнением подобия. Следовательно, этот вывод отвечает на второй вопрос опытные данные надо обработать в виде зависимости между критериями подобия, т. е. в виде уравнения подобия. [c.160]

Букингем усреднил свои данные и данные Бертело и предложил в качестве наилучшего значения 273,13. [c.201]

Е. Букингем, Цилиндрические зубчатые колеса. ОНТИ, 1935. [c.391]

Берндт, Букингем, Оля. Контроль производства шестерен. ОНТИ, 1937. [c.391]

В самое последнее время Бридж и Букингем [592] использовали газовый лазер (к 6328 А) в качестве источника света и нашли для аргона при давлении 1 атм и 20° С А =0,041 0,005. Авторы [592] указывают, что их преувеличенные данные для аргона и ксенона (табл. I) объясняются дефектом установки. По-видимому, к измерению коэффициента деполяризации в инертных газах следует вернуться как к нерешенной экспериментальной задаче, применяя современную фотоэлектрическую методику, гарантирующую большую точность измерений. [c.224]

Путем квантовомеханического расчета Букингем и Стефан нашли, что для метана р=—0,21 10 СГСЕ, а определялось ими [c.262]

Действительно, если положить, что р1 и Ра равны нулю, то вычисленный при этом коэффициент деполяризации окажется равным А =0,42, тогда как в действительности А =0,24. При таком вычислении Букингем и Стефан [388] принимают, что внутреннее поле определяется по Онзагеру, а средняя поляризуемость определяется из формулы Лорентц — Лоренца. Поэтому оказывается неизвестным, в какой мере вычисленное и измеренное значения А расходятся между собой из-за пренебрежения р или из-за неточного учета внутреннего поля. [c.263]

Букингем X. Основы электроники. Профтехиздат, 1961. [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...