Интеграл от векторной функции полный

ТО ДЛЯ ЭТОГО, разумеется, достаточно, чтобы функции / . (Хз, Х3) или / . , Хз) при любом фиксированном или фиксированных к к образовывали полную систему функций В пространстве соответствующих векторных функций от двух или одного переменного) ). В таком случае любое начальное поле и(х, 0) можно разложить в ряд (или интеграл) по этим собственным функциям. Поэтому общее реше- [c.100]

Последнюю величину можно также отождествить с полной энергией системы, рассматривая криволинейный интеграл от силы по траектории материальной точки, как это делалось в гл. И. В этом случае равенство величин Н и Е происходит частично благодаря, по-видимому, случайному сокращению членов, относящихся к векторному потенциалу. Можно далее усмотреть, что входящие в функцию Лагранжа члены потенциала, зависящие от скорости, образуют линейную однородную функцию от компонент скорости. Если эти члены обозначить через то из [c.65]

Основная относящаяся сюда теорема заклк чается в том, что криволинейный интеграл ( ) не зависит от пути интегрирования, т. е. векторное поле является градиентным в том и только в том случае, если диференциальный трехчлен Xdx- - У dy- -Zdz есть полный диференциал некоторой функции и, т. е. если имеет место тождество [c.382]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...