Площадь вытеснения энергии

Г — параметр Бури б —толщина пограничного слоя А — площадь вытеснения А — площадь потери импульса д —площадь потерн энергии б — толщина вытеснения а — толщина потери импульса б —толщина потерн энергии S — толщина стенок трубы ц — динамическая вязкость [c.6]

Согласно определению поле скоростей в поперечном сечении пограничного слоя оказывается неравномерным, и для характеристики этого частного случая неравномерности целесообразно использовать введенные ранее (гл. 3) интегральные площади вытеснения 6, потери импульса й и потери энергии 6 . Поскольку далее мы будем рассматривать плоский пограничный слой и методы его расчета, необходимо уточнить определение величин б, б и б в случае плоского течения. Это уточнение сводится к тому, что теперь из-за отсутствия характерной поперечной площади (поперечный размер потока имеет бесконечную протяженность) при вычислении интегралов в соответствующих выражениях (3.62), (3.68) и (3.72) интегрирование ведется не по площади, а по нормали к поверхности в пределах пограничного слоя (т. е. от нуля до б). Таким образом, для плоского пограничного слоя [c.153]

Введенные коэффициенты, характеризующие эффективность преобразования энергии в диффузорах, могут быть выражены ч рез введенные в гл. 3 интегральные площади вытеснения А 2 и потери энергии А2 . Действительно, по определению коэффициент полных потерь равен [c.271]

Здесь Д и Д представляют собой отношение площади (толщины) потери энергии и площади (толщины) вытеснения к площади поперечного сечения канала, п — степень расширения канала и индекс 1 соответствует входному сечению канала. Таким образом, коэффициент потерь полного давления в канале выражается через значения параметров пограничного слоя в его крайних сечениях, [c.797]

Основные расчетные соотношения получены ранее и сводятся к простым формулам (10.10) и (10.15). Для диффузоров с несомкнув-шимся пограничным слоем теоретическая скорость в выходном сечении С21 совпадает с максимальной и, следовательно, Д = 3, а Интегральные площади вытеснения б, и потери энергии 5 связаны с площадью потери импульса б эмпирическими и полуэмпирнческими соотношениями и, следовательно, могут быть найдены в результате решения уравнения Кармана (6.45). Это решение для осесимметричного течения несжимаемой жидкости (р = onst) может быть записано в виде [c.279]

Чтобы решить эту задачу, следует расширить представления, использовавшиеся при решении задачи 16.12. Для смешанного состояния Гудман [97] использовал простую модель цепочки сверхпроводящих и нормальных слоев. Предположим, что сверхпроводящие слои имеют толщину 2а, а нормальные слои — толщину 2Ь. Для случая тонкого сверхпроводящего слоя распределение поля и энергия обсуждались при решении задачи 16.10. Мы видим, что в поле Я энергия, связанная с вытеснением потока, на единицу площади равна [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...