Зависимости для сферического звукового поля

Зависимости для сферического звукового поля. [c.63]

Излучение точечного источника, расположенного на поверхности сферы. — Звуковое поле сложного сферического излучателя по ере увеличения частоты изменяет свой характер, чю очень удобно иллюстрировать при помощи полярных диаграмм, выражающих функцию (в ) в зависимости от 0 при разных частотах [c.352]

Внимательное исследование этих соотношений позволяет сделать следующие выводы о свойствах дальнего поля поршневого плоского излучателя в экране амплитуды колебательной скорости и звукового давления убывают с расстоянием по такому же закону, который имеется для сферической волны, возбуждаемой пульсирующим шаром. Отличие от закона шаровой волны заключается в том, что амплитуда волны поршневого излучателя зависит от направления. По осевому направлению амплитуда имеет наибольшее значение она вдвое больше, чем амплитуда волны, создаваемой пульсирующим шаром той же производительности, но без экрана. Это значит, что фаза волн, отраженных от экрана в направлении оси, совпадает с фазой бегущих волн, так что в результате интерференции амплитуда волны удваивается. В других направлениях такого совпадения фаз не существует, поэтому интерференция волн приводит к определенной зависимости амплитуды от направления, выражаемой характеристикой направленности Ф(0). [c.257]

Звуковое поле. Непрерывная упругая поверхность, все точки которой находятся одиовременпо в одинаковой фазе колебательной скорости, называется фронтом волны. В зависимости от вида фронта различают сферические (шаровые), цилиндрические и плоские волны. Следует отметить, что все виды волн по мере удаления от источника приближаются к плоским. [c.17]

Интегралыюе представление звукового поля. Звуковое давление в сферической волне с произвольной зависимостью от времени дается формулой (1.18). Монохроматическую волну получим, если примем в (1.18), что F(t) = onst ехр (i wt). Отбрасывая произвольный амплитудный множитель и фактор ехр (- ЧоГ),,монохроматическую сферическую,волну запишем в виде р = / 4xp(if Л), где к о с, R= (х + z ) / (в 1 последняя величина обозначалась через г).Временно предполагаем, что излучатель находится в начале координат. [c.241]

Характер изменения звукового давления (или интенсивности) волны вдоль акустической оси преобразователя, под которой понимают перпендикуляр к излучающей поверхности диска, проходящей через его центр, является сложным. В ближней зоне звуковое давление меняется немонотонно, достигает максимального значения при г а затем в дальней зоне монотонно убьшает. В дальней зоне в пределах углового сектора 20 звуковое давление уменьшается по направлению от акустической оси к периферии. Изменение поля в зависимости от угла между направлением луча и акустической осью изображают в виде диаграммы направленности (рис. 4.8). За единицу принимают амплитуду звукового давления р на оси излучателя. В дальней зоне диаграмма направленности не зависит от расстояния до излучателя. При размерах излучателя, меньших длины волны, от него распространяются сферические волны, излучение будет ненаправленным. Наоборот, если размеры излучателя больше длины волны, излучаемая энергия концентрируется преимущественно в направлении акустической оси. [c.100]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...