Сдвиг Найта в ядерном магнитном резонансе

Сдвиг Найта в ядерном магнитном резонансе [c.218]

Сдвиг Найта. При фиксированной частоте резонанс на ядерных спинах в металлах имеет место при несколько ином магнитном поле, чем на тех же ядрах в диамагнитных твердых телах. Этот эффект известен под названием сдвига Найта он является весьма эффективным средством для исследования электронов проводимости. Энергия взаимодействия ядра со спином I п гиромагнитным отношением 1 может быть записана в виде [c.613]

В металлах под действием магнитного поля спины электронов поляризуются. Поскольку среди валентных электронов всегда имеются электроны, у которых волновая функция в окрестности ядра близка к атомной s-функции, то их поляризация создает дополнительное поле, действующее на спин ядра. Это приводит к сдвигу частоты ядерного магнитного резонанса, получившему название сдвига Найта (1949) [248J. [c.448]

Причиной сдвига Найта Sk является исключительно электронная проводимость, и она выражается в виде относительной разницы между величиной ядерного магнитного резонанса (ЯМР) данного элемента в металлическом состоянии и величиной ЯМР этого элемента в непроводящей соли. Напряженность локального магнитного поля ядра зависит от наличия электронов проводимости и на Sh влияют как величина парамагнитной восприимчивости электронов, так и величина электронноволновой функции у ядра [c.114]

С.-с. в. приводит к перераспределению энергии внутри спиновой системы и является, т. о., одним из факторов, определяющих релаксацуюнные процессы в магнитны.х веществах (см. Релаксация магнитная). Взаимодействие между спинами электронов играет существенную роль в уширении резонансной линии в ферромагнитных диэлектриках с идеальной кристаллич. структурой и в иарамагнитных веществах. Взаимодействие между спинами электронов и ядер приводит к сверхтонкому расщеплению линий электронного парамагнитного резонанса и изменению лар-моровской частоты ядерных спинов (сдвиг Найта). С.-с. в. между ядрами — один из основных механизмов релаксации нри ядерном магнитном резонансе. [c.50]

ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ТВЕРДЫХ ТЕЛ С МАГНИТНЫМ ПОЛЕМ ЛАРМОРОВСКИЙ ДИАМАГНЕТИЗМ ПРАВИЛА ХУНДА ПАРАМАГНЕТИЗМ ВАН ФЛЕКА ЗАКОН КЮРИ ДЛЯ СВОБОДНЫХ ИОНОВ ЗАКОН КЮРИ ДЛЯ ТВЕРДЫХ ТЕЛ АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАЗМАГНИЧИВАНИЕ ПАРАМАГНЕТИЗМ ПАУЛИ ДИАМАГНЕТИЗМ ЭЛЕКТРОНОВ ПРОВОДИМОСТИ ЯДЕРНЫЙ МАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС. СДВИГ НАЙТА ДИАМАГНЕТИЗМ ЭЛЕКТРОНОВ В ЛЕГИРОВАННЫХ ПОЛУПРОВОДНИКАХ [c.259]

Сдвиг, обусловленный этим полем, называется сдвигом Найта его можно определить по разности частот ядерного магнитного резонанса для атома металла, находящегося, например, в составе иепарамагнитной соли и непосредственно в металле. К сожалению, сдвиг Найта пропорционален не только парамагнитной восприимчивости Паули, но и квадрату модуля волновой функции электрона проводимости на ядре. Поэтому необходимо иметь оценку этой величины (которую обычно находят путем вычислений), чтобы выделить восприим- чивость Паули из измеренного сдвига Найта. [c.282]

Небольшое изменение частоты ядерного магнитного резонанса при переходе от металла к диэлектрику ( сдвиг Найта ) осциллирует при изменении магнитного поля (см., например, [174]). Практически при данной резонансной частоте р наблюдается небольшое отличие А// резонансного поля для металлического кристалла и для изолятора, содержащего ядра того же изучаемого элемента. Величина АЯ/Я, имеющая типичный порядок несколько единиц на 10 , осциллирует при изменении у (и, следовательно. Я) с амплитудой обычно порядка нескольких единиц на 10 . Качественно подобный эффект следует ожидать, поскольку магнитное поле, которое видят ядра, должно осциллировать вместе с намагниченностью металла, а это означало бы, что амплитуда осцилляций АЯ/Я должна быть порядка 4тг1М1/Я, что не так уж далеко от истины. Однако детальная теория экранирования, обусловленного электронными оболочками исследуемого ядра, а также другими электронами, достаточно сложна, и интерпретация экспериментальных значений амплитуд является непростой задачей. [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...