Дифракция па круглой апертуре

Картина дифракции Фраунгофера от круглой апертуры особенно важна в связи с требованиями к качеству большинства оптических приборов. [c.31]

На рис. 5.10, а, в, () круглые апертуры уменьшающегося размера были введены в центр плоскости дифракции для ограничения количества информации, определяющей формирование изображения. Удаление внеш- [c.103]

Рис. 8. Картины дифракции Френеля на круглой апертуре величина zq остается постоянной, а Z постепенно увеличивается от фото а к фото е.

В классической терминологии распределение (5 (х, у) называют картиной дифракции Френеля на апертуре [)( , i]). На рис. 8 приведено несколько картин дифракции Френеля на круглой апертуре. Поскольку эти картины представляют собой фотографическую запись 1), они отображают распределение интенсивности, описываемое комплексной амплитудой х, у). Очевидно, при неизменных Других параметрах действительное распределение интенсивности быстро изменяется с изменением величин Zo и г. [c.49]

Картина дифракции от круглой апертуры диаметром 2а обладает круговой симметрией и описывается аналитически в радиальных координатах г следующим образом [c.52]

Этот интеграл подобен интегралу, описывающему дифракцию Фраунгофера на круглой апертуре [3.5, стр. 395], и по аналогии получим [c.113]

Дифракция на круглой апертуре [c.142]

Это означает, что в плоскости наблюдения формируются спеклы с характерным для дифракции на круглом отверстии распределением освещенности, описываемым функцией Бесселя. Размер спекла определяется размером фильтрующей апертуры R, а спекл-поле образовано волной, идущей под углом к оси Z, определяемым величиной сдвига апертуры с зтой оси. [c.124]

Важной характеристикой микроскопа является его разрешающая способность, т. е. способность давать раздельные изображения двух соседних элементов объекта. Разрешающая способность ограничена явлениями дифракции света и зависит только от апертуры объектива и длины волны света. В результате дифракции изображение бесконечно малой светящейся точки имеет вид круглого светлого диска конечного размера, окруженного несколькими слабыми светлыми кольцами (так называемый кружок или диск Эри). Освещенность первого кольца составляет всего лишь 1,7% от освещенности центрального диска. Так как кольца очень малы, то их можно видеть только в сильные окуляры (не менее 15 ). [c.14]

Мы можем вернуться теперь к случаю двулучевой интерференции, описываемой формулой (30), когда два интерферирующих пучка образованы двумя круглыми апертурами с радиусом а, разделенными расстоянием 2d. В этом случае интенсивность / не остается больше постоянной, но благодаря дифракции на круглой апертуре оказывается пространственно-распределенной [c.52]

Рис. 7.30. Результаты численного моделирования и эксперимента, для моды ГЭ (1,0) фотомаска, ограниченная круглой апертурой освещающего пучка (а) рассчитанная картина дифракции в дальней зоне (6) экспериментальная картина дифракции в дальней зоне (е) и ее трехмерное представление (г) экспериментальные распределения интенсивности на расстояниях 370 мм (д), 480 мм (е) и 620мм (дас) от ДОЭ

Пример 7.16. На рис. 7.30 7.33 показаны результаты исследования дJш мод ГЭ с номерами (1,0), (1,1), (1,2) и (7,0), соответственно. На рис. 7,30о, 7.33в показаны амгиштудные бинарные фотошаблоны ДОЭ, ограниченные круглыми апертурами с диаметром 1,2 мм. Фотошаблоны рассчитывались в соответствии с формулой (7.182). Однако, апертура была круглой и немного бо.льше оптимального размера, что ухудшило результаты (в основном эффективность), которые могли быть получены в оптимальном случае (см. таблищ-" 7.6). На рис. 7.306—7.336 показаны рассчитанные по формуле (7.190) картины дифракции Фраунгофера на соответствуюп1 их фазовых бинарных ДОЭ. На рис. 7.30е-7.33е показаны экспериментальные картины дифракции Фраунгофера (дальняя зона), которые были зарегистрированы в задней фокальной плоскости линзы с фокусным расстоянием 500 мм, дополнительно введенной в оптическую схему (рис. 7.29, позиция 7). На рис. 7.30г-7.33г показаны трехмерные [c.532]

Если источник слишком мал, то размер его изображения нельзя определять по (16.2.2), а следует находить исходя из дифракции света на апертуре линзы передатчика. Хорошо известно, что дифракционная картина, создаваемая однородно освещенной круглой апертурой dr, состоит из нескольких концентрических колец. Радиальное изменение плотности мощности принимает форму, показанную на рис. 16.2. Детальное рассмотрение этого вопроса можно найти в 8.5.2 [2.1). Можно сказать, что размер изображения является дифракционно ограниченным, когда радиус первого минимума интенсивности, или первого темного кольца дифракционной картины, становится сравнимым по величине с диаметром d m хорошо с4юкусированного изображения, т. е. когда выполняется соотиошенне [c.399]

Важной хар-кой М. явл. его разрешающая способность, определяемая как величина, обратная тому наименьшему расстоянию, на к-ром два соседних элемента структуры ещё могут быть видимы раздельно. Разрешающая способность М. ограничена, что объясняется дифракцией света. Вследствие дифракции изображение бесконечно малой светящейся точки, даваемое объективом М., имеет вид не точки, а круглого светлого диска (окружённого тёмными и светлыми кольцами), диаметр к-рого равен d=l,22 к А, где к —длина волны света и А — т. н. числовая апертура объектива, равная А = п sin а/2 ( г — показатель преломления среды, находящейся между предметом и объективом, а — угол между крайними лучами конического светового пучка, выходящего из точки предмета и попадающего в объектив). Если две светящиеся точки расположены близко друг от друга, их дифракц. картины накладываются одна на другую, давая в плоскости изображения сложное распределение освещённости. Наименьшая относит, разница освещённостей, к-рая может быть замечена глазом, равна 4%. Этому соответствует наименьшее расстояние, разрешаемое в М., 6 = 0,42 d=0,51 Для несамосветящихся объектов предельное разрешение бпр составляет к/ А- -А ), где А — числовая апертура конденсора М. Т. о., разрешающая способность ( 1/б) прямо пропорц. апертуре объектива и для её повышения пр-во между предметом и объективом заполняется жидкостью с большим показателем преломления (см. Иммерсионная система). Апертуры иммерсионных объективов большого увеличения достигают величины Л = 1,3 (у обычных сухих объективов Л 0,9). [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...