Ленточные линии задержки па сдвиговых колебаниях

Этот пример, а также пример, который упоминается в п. 4 настоящего параграфа, иллюстрируют случай положительного наклона характеристики задержки. Были созданы также модели с отрицательным наклоном характеристики задержки. Например, в одной из линии был использован участок кривой задержки для первой продольной нормальной волны вдали от максимума. Может быть применена также ленточная линия на сдвиговых колебаниях с использованием участка кривой задержки для первой дисперсионной нормальной волны. [c.548]

На фиг. 163 показана осциллограмма импульса, полученного на выходе ленточной линии задержки, работающей на сдвиговых колебаниях с частотой 5 Мгц, при оптимальной длительности [c.494]

В отличие от нулевой сдвиговой нормальной волны в ленте, рассматриваемой в 3, в случае крутильных колебаний имеется лишь одна граничная поверхность, в связи с чем отпадают проблемы, связанные с взаимодействием волны со вторым семейством поверхностей. Толщина h ленточной линии задержки связана с граничной частотой /с соотношением [c.502]

ЛЕНТОЧНЫЕ ЛИНИИ ЗАДЕРЖКИ НА СДВИГОВЫХ КОЛЕБАНИЯХ [c.513]

Типичная характеристика полосы пропускания алюминиевой ленточной линии задержки па сдвиговых колебаниях с керамическим преобразователем из цирконата-титаната свинца (Р2Т-5А) приведена на фиг. 176. Для частот до 5 Мгц ширина полосы (на [c.515]

Сдвиговые колебания по толщине в бесконечной пластине использовал Мейтцлер [6 ] как в дисперсионных линиях задержки, так и в линиях без дисперсии. Эти колебания возбуждались пьезоэлектрическим способом и распространялись в ленте прямоугольного сечения с поглотителями на концах. Пьезоэлектрический метод возбуждения первой продольной нормальной волны в проволоке вблизи нижией точки перегиба характеристики задержки использовал также Мей [7 ] при создании линии, задержка в которой линейно зависела от частоты. Разработанная Микером [8] ленточная линия задержки на продольных колебаниях с аналогичной характеристикой задержки имела линейную дисперсию при очень хорошей избирательности в отношении ложных сигналов. Фич [9 ] исследовал возможность использования различных нормальных волн в полой трубе для создания дисперсионных линий задергкки, но избирательность по отношению к ложным сигналам оказалась недостаточной для практического использования таких линий. Фич [10, 111 разработал ленточные линии задержки на продольных колебаниях, толщина которых [c.491]

Ф и г. 163. Импульс на выходе ленточной линии задержки на сдвиговых колебаниях (частота 5 Мгц, задержка 400 мксек, длительность входного импульса 0,1 мксек) (по Мейтцлеру [42]). [c.495]

До СИХ пор мы имели в виду теорию распространения волн в бесконечной пластине. Мейтцлер [6, 42, 43] при разработке ленточной линии задержки на сдвиговых колебаниях показал, что сдвиговые нормальные волны, рассматриваемые в этой теории. [c.514]

Пьезоэлектрические преобразователи, предназначенные для возбуждения сдвиговых колебаний в ленточной линии задержки, могут изготовляться в виде кристаллических пластинок, например из кварца У-среза. Однако чаще применяются пьезокерамические материалы, так как они обладают более высоким коэффициентом электромеханической связи. Чтобы получпть волны сдвига, ориентированные надлежащим образом, керамическая полоска поляризуется вдоль ее длинной стороны и возбуждается электрическим полем, направленным по толщине (параллельно направлению распространения волн в ленте). В отличие от преобразователей, работающих на продольных колебаниях, которые рассматриваются в 5, п. 2, преобразователи, возбуждающие сдвиговые колебапия по толщине, имеют частотную постоянную, не зависящую от отношения ширины пластины к ее толщине. [c.515]

Ленточные линии задержки, работающие на первой нормальной сдвиговой волне, характеризующейся наличием дисперсии, имеют задержку, изменяющуюся в зависимости от частоты, как показано иа фиг. 174. Задержка меняется непрерывно, без максимумов или точек перегиба. Если полоса пропускания лежит нпже критической частоты второй нормальной волны /(,2, то главный недостаток такой линии состоит в появлении достаточно большого сигнала, обусловленного нулевой нормальной волной. Чтобы улучшить прохождение первой дисперсионной нормальной волны, Мейтцлер поместил преобразователи под некоторым углом по отпои1ению к толщине лепты, как это показано на фиг. 174. Угол наклона был выбран равным углу отражения элементарной компоненты плоской волпы, соответствующей центральной частоте полосы пропускания. При такой конструкции удалось ослабить нежелательные сигналы более чем на 30 дб по сравнению с основным сигналом. Типичные характеристики потерь и зад(1ржки сигнала приведены на фиг. 180. Поскольку в ленточных линиях задержки на сдвиговых колебаниях не удается полу- [c.520]

Ф И г. 176. Потери в ленточной линии без дисперсии с задержкой 400 мксек, работающей на сдвиговых колебаниях (по Мейтцлеру). [c.516]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...