Соотношения на тонких разрывах

Плоская ударная волна определяется как тонкий плоский слой, распространяющийся в материале, при переходе через который скорость терпит разрыв. Для однородной среды условия непрерывности импульса и момента при переходе через поверхность ударной волны позволяют получить следующие соотношения, ввязывающие плотность р, нормальную скорость частиц материала V, скорость ударной волны / и давление Р (имеющие место по обеим сторонам фронта) [c.300]

Примем теперь, что на линии раздела непрерывности нет разрыв может быть лишь в касательной к L составляющей скорости Vi, ибо разрыв в нормальной составляющей г) связан с появлением трещины . Границу L можно при этом мыслить как предельное положение тонкого пластического слоя, в котором касательная скорость Vi изменяется быстро по толщине, а нормальная почти постоянна. Очевидно, что с уменьшением толщины скорость сдвига гц будет неограниченно возрастать, в то время как остальные компоненты скорости деформации будут почти неизменными. Но при этом из соотношений (14.14) вытекает, что т. е. граница L будет [c.159]

Минимально предельную толщину тонких пленок можно оценить на основе соотношения между когезионной и адгезионной прочностями. Тонкими считают такие пленки, когезионная прочность которых меньше адгезионной прочности. При отр ыве подобных пленок вследствие их незначительной толщины внешнее усилие обусловливает разрыв этих пленок. Предельная толщина тонких пленок обычно составляет единицы мкм и во всяком случае не превышает 10 мкм. [c.19]

Если между процессами очистки и гуммирования намечается значительный разрыв во времени (более 6 ч), то на очищенную поверхность наносят тонкий слой клея 88-Н, разбавленного вдвое смесью этилацетата и бензина в соотношении 2 . [c.164]

ПОД знаками дивергенции в дифференциальных уравнениях, являются совершенно обш ими, независимо от того, непрерывно течение или нет. Если считать разрыв не математической поверхностью, а неким тонким слоем конечной толш ины, где газодинамические величины меняются очень резко, но непрерывным образом, то применять к этому слою уравнения (1.65), в которых не учтены вязкость и теплопроводность, нельзя. Ниже мы увидим, что энтропии газа по обе стороны разрыва различны, тогда как в дифференциальных уравнениях (1.65) заложено условие постоянства энтропии (адиабатичностн движения). Отхметим внешнее сходство энергетического соотношения на ударном разрыве (1.64) с интегралом Бернулли для стационарного потока [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...