Удаление второй оси ординат

Удаление второй оси ординат [c.133]

Для облегчения этого анализа и последующих рассуждений обратимся к геометрическому представлению. Следуя Раусу, введем точку / с координатами Y, т. е. свободный конец вектора /, приложенного в точке Р, и заметим прежде всего, что он должен находиться на прямой г, определяемой уравнением (42). По знакам коэффициентов мы видим, что прямая г пересекает ось х в точке с отрицательной абсциссой (или бесконечно удаленной) и ось у в точке с положительной ординатой, так что она имеет некоторую общую точку А (см. фиг. на стр. 497—499) с той стороной двойного угла трения д = 2о, относящегося к преграде в Р, которая лежит во втором квадранте осей. Обозначая через ф угол (положительный и острый), который эта прямая образует с осью у, будем иметь [c.495]

Пластичным глинам свойственно поглощать воду с одновременным увеличением объема (набухать) теряя влагу, глина дает усадку. Изучение зависимости между количеством удаляемой влаги и величиной воздушной усадки показало, что последняя происходит лишь до известного предела влажности сырца, ниже которого уменьшение объема практически прекращается. Зависимость между количеством удаляемой воды и величиной воздушной усадки представлена графически на рис. 50. По оси ординат отложен объем влажной массы, по оси абсцисс — влагосодержание материала. Прямая АБ выражает истинный объем сухой массы, не меняющийся в процессе сушки. Кривая МВ характеризует изменение объема сырца. Весь процесс сушки можно разбить на три основные стадии. В первой стадии (отрезок МЕ) объем удаляемой воды равен величине изменения объема высыхающего сырца —поры не образуются, происходит испарение так называемой усадочной воды. Во второй стадии (отрезок ЕН) объем удаляющейся воды больше объема, на который уменьшается сохнущий сырец, т. е. здесь кроме удаления усадочной воды наблюдается уда- [c.288]

Для всех точек оси ординат вторая часть формулы (17) положительна и представляет функцию S2, которая уменьшается при удалении от начала координат от - -оо до наименьшей величины (ei - - 62 f и потом возрастает до - -оо. Наименьшая величина получается при = 6162 [c.77]

Отрезок р=0—12 (рис. 144, а) делим на 12 равных частей и в точках деления откладываем найденные отрезки на соответствующих ординатах, например, отрезок А В — т ординате 1—Г в согласованном масштабе длин, отрезок А В — на ординате 2—2 и т. д. Соединив непрерывной линией концы всех ординат, получим диаграмму перемещений во времени 5 = / t). Первая, восходящая часть кривой характеризует удаление ведомого звена, а вторая, нисходящая — возвращение его в начальное положение. Если бы на кулачке был участок профиля, очерченный из центра О дугой окружности радиуса Гтах, то на диаграмме между восходящей и нисходящей ветвями кривой появился бы еще один участок, параллельный оси абсцисс, который соответствовал бы дальнему стоянию ведомого звена. Существование такого участка не является обязательным. Во многих случаях он, как правило, отсутствует. Диаграмма 5 = / () будет в то же время и графиком путь —угол поворота кулачка 5 = Дер), если по оси абсцисс вместо времени р (в масштабе отложить рабочий угол поворота <рр кулачка в масштабе при условии, что на диаграмме обе величины изображаются одним и тем же отрезком [c.153]

Здесь, в отличие от предыдущего, под /ii(x i) понимаются ординаты как верхней, так и нижней поверхностей тонкого профиля в первой плоскости течения, а под / 2(a 2)—то же для второй плоскости течения. Граничные условия в удалении от профиля (-ф, —в случае дозвукового потока, и условие сохранения ф вдоль линий возмущения — в сверхзвуковом потоке) не потребуют особых условий подобия. [c.293]

Остановимся подробнее на втором случае с более сложным механизмом теплообмена, представляющем наибольщий практический интерес. Как показывает эксперимент [46], [14], распределение значений коэффициента теплоотдачи тепловых потоков по длине канала и во времени для этого случая характеризуется большой неравномерностью. На рис. 10.4 [14]представлены результаты эксперимента, проведенного на модельной установке. График изменения коэффициента конвективной теплоотдачи по длине канала построен в относительных координатах. По оси абсцисс отложено относительное удаление от среза сопла 2г/с с, по оси ординат — отношение локального значения коэффициента теплоотдачи к его значению при гидродинамически стабилизированном течении. Как следует из графика, на полудлине заряда, обращенной к соплу двигателя, коэффициент теплоотдачи имеет значение, близкое к тому, которое определяется зависимостями для теплообмена в длинных трубках (см. табл. 7.1). На начальном участке течения наблюдается взмыв, превышающий указанное значение в 3 раза. На рис. 10.5 представлен экспериментальный график из работы [46], характеризующий изменение теплового потока при использовании струйного воспламенителя во времени и по координате г. Согласно этому графику удельный тепловой поток на начальном участке вдвое превышает его значение на конце канала заряда-имитатора. При этом на начальном участке тепловой поток после резкого подъема в начале работы воспламенителя в дальнейшем остается практически постоянным во времени. Максимальные тепловые потоки на [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...