ГВГ от лазера с синхронизованными модами

КИМ образом, чтобы период повторения импульсов 2L/ был равен периоду следования импульсов лазера накачки. Тогда импульсы накачиваемого лазера будут синхронизованы с импульсами лазера накачки, и поэтому данный метод называют синхронизацией мод при синхронной накачке. Этот тип накачки можно также осуществить в полупроводниковом лазере, пропуская через диодный переход ток в виде импульсов с частотой повторения /2L, где L — длина резонатора полупроводникового лазера. В обоих случаях зависимость усиления лазера от времени при такой импульсной накачке имеет вид, показанный [c.317]

Рассмотрим здесь кратко нестационарные пучки. В этом случае функция в выражении (7.11) зависит по определению от моментов времени t и ti, а не только от интервала между ними r = ti— /2. Примерами могут служить лазер с амплитудной модуляцией, тепловой источник света с амплитудной модуляцией, лазер с модулированной добротностью и лазер с синхронизацией мод. Корреляционную функцию для нестационарного пучка можно получить как среднее по ансамблю многих измерений аналитического сигнала на временном интервале О — Г, причем начало временного интервала синхронизовано с управляющим сигналом (например, синхронизовано с амплитудным модулятором лазера с синхронизацией мод или ячейкой Поккельса в лазере с модуляцией добротности). Степень временной когерентности в заданной точке г можно определить следующим образом [c.456]

Мы уже говорили о явлении синхронизации лазерных мод в разд. 6.6. Посмотрим, что происходит, если синхронизовано большое число мод. Для начала не будем уточнять, какой конкретный механизм приводит к синхронизации. Напомним, как мы вводили отдельные моды. При выводе полуклассических уравнений для лазера мы разлагали напряженность электрического поля Е по амплитудам отдельных стоячих волн. Если предположить, как мы обычно делали, что имеется только одно направление поляризации, то можно считать поле Е скалярным. При этом разложение поля Е по модам имеет вид [c.169]

Из (1.4.3) видно, что если, скажем, удалось синхронизовать 100 продольных мод непрерывного лазера с длиной резонатора = 100 см, то его выход представляет собой непрерывный цуг импульсов, следующих друг за другом с периодом Г 6,6 не и имеющих длительность Гр бО пс = = 6 10 с, т.е. являющихся по определению СКИ. [c.43]

Как обычно, амплитудная модуляция гармонического сигнала приводит к появлению в его спектре боковых частот, сдвинутых от несущей частоты на Аг . Значит, в лазере спектр излучения вышедших в генерацию мод после прохода сквозь модулятор обогащается боковыми частотами, точно попадающими на частоты соседних продольных мод лазерного резонатора эти боковые спектральные компоненты играют роль вынуждающей силы для излучения на соседних модах. Последние возбуждаются благодаря наличию усиления в активной среде на широкой полосе частот, причем они рождаются уже с фазами, жестко навязанными им вынуждающей силой и, следовательно, синхронизованы с первой модой. Дальше идет процесс размножения генерации по модам с сохранением фазовой привязки. [c.44]

Рис. 4.2. Осциллограммы вызывающего плавление поверхности полупроводника импульса рубинового лазера (в), отраженного пучка He-Ne лазера (б), цуга зондирующих импульсов лазера на Nd YAG с синхронизованными модами (в) и отраженного сигнала на частоте второй гармоники (г). Развертки на осциллограммах синхронизованы

Аргоновый лазер с синхронизацией мод осуществляет накачку лазера иа красителе ( pl = 565—630 им, tl = 2 пс). Люминесценция возбуждается второй гармоникой излучения лазера на красителе (Лг = 282... 315 нм), генерируемой в кристалле ADP. (Коэффициенты отражения зеркал S5 и 5б на длине волны 600 нм равны 100%. Кристалл ADP размещается в общем фокусе зеркал. На длине волны 300 нм коэффициент отражения зеркала S5 равен нулю.) Синусоидальное напряжение развертки синхронного сканирования скоростного фоторегистратора (4) генерируется туннельным диодом. Это напряжение синхронизовано импульсами, поступающими с р-г-га-фотодиода (5), иа который отводится примерно 10 % мощности излучения лазера на красителе. Выходное напряжение с генератора иа туннельном диоде (1) усиливается и подается на отклоняющие пластины скоростного фоторегистратора. б — представление записанной кривой затухания люминесценции в полулогарифмическом масштабе. (Стильбен, 5-10— моль/л в смеси 85% этанола, 15% глицерола.) Удалось зарегистрировать два процесса затухания. (По [9.8].) [c.331]

В заключение заметим, что частота лазера может быть синхронизована с частотой внешнего источника, только если коэффициент синхронизации L больше, чем расстройка 1с0рез-с0внеи,1 между частотой совнеш внешнего сигнала и частотой лазерной моды Это условие дает нижний порог для минимальной мощности инжектируемого сигнала, когда еще можно наблюдать устойчивую синхронизацию частоты. [c.560]

Сущность идеи синхронизации продольных мод. Наиболее просто идею синхронизации продольных мод можно объяснить следующим образом. Предположим, что в резонаторе лазера возбуждены т продольных мод и при этом выполнены два условия во-первых, шот. эквидистантны, т. е. разность частот двух соседних мод постоянна (обозначим эту разность частот через 2) во-вторых, моды синхронизованы по фазе, т. е. разность фаз двух соседних мод постоянна (обозначим эту разность через Ф). Пронумеруем все моды в порядке юзрастания частоты с помощью целочисленного индекса k, принимающего значения — т — 1)12, — (яг — 1)/2 + 1, [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...