Поляризуемость и релеевское рассеяние

Первый член ряда, как и в (3.6), определяет интенсивность релеевского рассеяния света, второй член — интенсивность основных тонов в спектре комбинационного рассеяния, а последующие члены ряда — интенсивности обертонов и составных тонов этого спектра. На основании этого разложения матричный элемент тензора поляризуемости для основного перехода выражается следующим образом [c.111]

Таковы характерные особенности релеевского рассеяния. Их можно также получить, рассматривая рассеяние точечным диполем с поляризуемостью сферы. Вытекающая из (3.8) сильная зависимость сечения рассеяния от длины волны (как А" ) ответственна, в частности, за голубой цвет неба. Этим же обстоятельством объясняется эффективное проникновение инфракрасного света сквозь туман, состоящий из очень маленьких частиц. Легко также наблюдать и сильную поляризацию света, рассеянного атмосферой под прямым углом к направлению на Солнце. Если учесть члены с более высокими степенями х, то степень поляризации Р больше не будет равна в точности 100%, а будет отличаться от этого значения на величину порядка х . Поэтому сильнее поля- [c.61]

Поляризуемость и релеевское рассеяние [c.79]

ПОЛЯРИЗУЕМОСТЬ и РЕЛЕЕВСКОЕ РАССЕЯНИЕ 81 [c.81]

Поляризация релеевского и комбинационного рассеяния. Если эллипсоид поляризуемости молекулы является сферой (как, например, в случае молекулы Hj), то направление индуцированного момента Р при любой ориентации системы совпадает с направлением электрического поля Е, под действием которого возникает этот дипольный момент. Поэтому при облучении газа, состоящего из таких молекул, светом с частотой колебаний v (т. е. если Е = = "о os 2t vi) рассеянное излучение той же частоты v (релеевское рассеяние) при его наблюдении под прямым углом к направлению возбуждающего света будет полностью поляризовано в плоскости, перпендикулярной к направлению возбуждающего света, независимо от того, поляризован или неполяризован возбуждающий свет. Если, однако, эллипсоид поляризуемости не является сферой, то направление вектора индуцированного момента Р совпадает с направлением вектора электрического поля Е лишь при условии, что вектор Е совпадает с одной из осей эллипсоида поляризуемости рассеивающих молекул в противном случае векторы Р и Е имеют различные направления. При облучении газа (или жидкости), содержащего такие молекулы, ориентированные всевозможными способами, индуцированный момент Р уже не будет лежать [c.266]

Резонансная люминесценция. Возможен еще один тип однократного резонанса кубической поляризуемости при й>з — (Од, где Йсод — энергия возбуждения электрона в атоме или молекуле. При этом одновременно возрастает и линейная восприимчивость, и релеевское рассеяние, что приводит к резонансной люминесценции [13]. [c.36]

Как отмечалось в [44], кроме когерентного ПР за счет макроскопической квадратичной поляризуемости должно иметь место почти изотропное некогерентное рассеяние на флуктуациях плотности и ориентации отдельных частиц среды, обладающих квадратичной гиперполяризуемостью р. Теория такого трехфотонного релеевского рассеяния на отдельных молекулах или микронеоднородностях, которое аналогично двойному эффекту Комптона [25], рассматривалась Соколовским [106] и Барановой и Зельдовичем [98]. Соответствующий эксперимент описан в [107]. Несинхронное (Л -1 Ь 2 — 3 0) рассеяние возможно и в однородном образце за счет краевых эффектов [88, 98, 108, 182]. В сплошной среде при = О возможно трехфотонное рассеяние Мандельштама — Бриллюэна, при котором фотон накачки распадается на два фотона и акустический фонон с частотой Q и волновым вектором К [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...