Экспериментальные значения чисел Лоренца

В чистых металлах экспериментальные значения числа Лоренца для электронов х /сгГ при достаточно высоких температурах, по-видимому, должны приближаться к идеальному значению о, но обычные температуры, как часто оказывается, недостаточно высоки и не допускают, чтобы это отношение действительно равнялось Ьо. При низких температурах отношение х /аГ падает ниже значения Ьо и для какого-либо очень чистого металла оно может достигать эна- [c.226]

При комнатной температуре наблюдаемые значения числа Лоренца хорошо согласуются с теоретическим. Отклонение экспериментальных значений L от теоретического (наблюдаемое в области низких температур) объясняется неупругостью столкновений электронов с колебаниями кристаллической решетки. [c.160]

Особое внимание хотелось бы уделить молибдену. Нам представляется, что, несмотря на широкое распространение этого металла и неоднократные исследования его свойств, окончательные выводы о величине коэффициента теплопроводности до настоящего времени не сделаны. И дело не только в разбросе экспериментальных данных, достигающем 30—40%. Интересным обстоятельством является то, что ряд измерений [7, 8] (кривые 3, 10 рис. 2) дают значения теплопроводности, соответствующие числам Лоренца, меньшим теоретического. Особенно резко это отклонение, возрастающее с температурой, обнаруживается в данных Осборна [8]. [c.343]

Таким образом, фононная теплопроводность чистого металла может быть определена, если имеются величины электросопротивления сплава и чистого металла и известна фононная теплопроводность сплава. Последнюю величину для высоколегированных сплавов можно найти экспериментально, используя тот факт, что для них фононная теплопроводность в первом приближении не зависит от температуры [3]. Этот вариант метода может служить кроме своей непосредственной задачи и для оценки отклонения числа Лоренца от теоретического значения. [c.50]

В настоящей работе закон сопротивлений и отношение (1) используется для проверки другого метода определения фононной теплопроводности чистых металлов. Он годится только для тех металлов и сплавов, у которых величина фононной теплопроводности заметна и экспериментальное число Лоренца, подсчитанное по общей теплопроводности, больше его теоретического значения. К таким металлам, как уже говорилось выше, можно отнести бериллий и переходные металлы. Преимущество этого варианта метода в том, что для определения фононной теплопроводности чистых металлов можно использовать имеющиеся данные по теплопроводности низколегированных сплавов. [c.50]

Экспериментальные значения коэффициента теплопроводности п числа Лоренца [c.36]

Расчет числа Лоренца по экспериментальным значениям теплопроводности и удельного электрического сопротивления ППМ показывает, что его значения не зависят от пористости материалов в широком диапазоне температур (290—1170 К). Это позволяет вычислять теплопроводность (удельное электрическое сопротивление) металлов любой пористости и при любой температуре, зная для них только число Лоренца и температурную зависимость удельного электрического сопротивления (теплопроводности) в компактном состоянии или при определенной пористости. В табл. 1.14 приведены зна- [c.48]

Уолдорф и др. [236] при измерениях тепло- и электропроводностей очень чистого галлия не обнаружили присутствия члена, зависящего от Р ни в р, ни в WT , обе эти величины можно было хорошо описать с помощью постоянных и членов, зависящих от Р, которые были идентифицированы как вклады от рассеяния на дефектах и на фононах. Число Лоренца, определяемое по измеренным проводимостям, стремится к Ц при Г О, но то число Лоренца, которое соответствует только идеальным, зависящим от температуры сопротивлениям, медленно уменьшается ниже 4 К, где его значение равно 0,4-10" Вт-Ом/К . Из простой теории можно ожидать, что число Ло )енца для идеальных сопротивлений 8па Ьо1/в , и для галлия при 3,2 К (0/100) оно будет примерно равно 2-10 Вт-Ом/К , что сильно расходится с экспериментальным значением, даже если добавить множитель 4 в отношение между низкотемпературной теплопроводностью и электропроводностью. [c.225]

Учитывая трудности предсказания величины решеточной теплопроводности, связанной с П-процес-сами, по другим характеристикам кристалла, такое согласие можно считать удовлетворительным. Определение решеточной теплопроводности чистого металла по отклонениям числа Лоренца от нельзя, однако, считать универсальным методом, поскольку при сравнительно малых значениях решеточной теплопроводности эти отклонения нельзя определить с достаточной точностью и для сложных металлов не установлено, что величину х всегда можно находить по значению 7 , взятому из данных Хаста и Спаркса, и экспериментальному значению электрического сопротивления. [c.237]

Существенный интерес, на наш взгляд, представляют результаты определения числа Лоренца из экспериментальных данных по теплопроводности и электропроводности. Полученные нами значения подтверждают вывод, сделанный в работе Д. Л. Тимрота, В. Э. Пелецкого и [c.48]

Впервые решение задачи с учетом поправки на местные гидравлические сопротивления, связанные с сужением потока на входе в зазор между стенками груза и канала, дал Д. Л. Тимрот [6]. Позднее Свифт, Лоренц и Курата [7, 8], исследуя грузы различной формы, экспериментально показали, 410 эта поправка зависит от числа Рейнольдса. Однако авторы ее не определяли, ограничив диапазон исследования областью низких значений Ве, где малы потери от перепада давления из-за местных сопротивлений. [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...