Моды резонаторов при ограниченной апертуре

Коэффициент потерь собственной волны зависит от поперечных индексов. В резонаторах с зеркалами ограниченной апертуры наименьшими потерями обладают основные волны. Моды высших порядков характеризуются большими потерями, причем в устойчивом резонаторе коэффициент потерь оказывается монотонно возрастаю-ш,ей функцией поперечных индексов собственной волны. [c.14]

Описанные характеристики неустойчивого резонатора с ограниченной апертурой оказываются неудобными на практике, так как вырождение мод затрудняет достижение одномодового режима. Характеристики реальных резонаторов, однако, гораздо ближе к геометрооптическому приближению, чем это следует из численного анализа исходных уравнений. Описанные характеристики вырожденных мод получаются при идеальном симметричном и резком контуре апертуры резонатора. Нарушение формы контура или сглаживание фронта коэф- фициента отражения на краю зеркала, неизбежное на практике, автоматически снимает вырождение собственных типов колебаний [49, 118]. Для полного снятия вырождения достаточно, чтобы коэффициент отражения [c.88]

Моды резонаторов при ограниченной апертуре зеркал [c.75]

Выражения (16.2.7) и (16.2.8) справедливы при однородном освещении передающей апертуры. Другой случай, в котором обусловленное дифракцией распределение мощности в дальней зоне можно легко вычислить, имеет место, когда плотность мощности в ближней зоне принимает гауссовое распределение, как показано на рис. 16.4. Можно показать, что дифракционно-ограниченный пучок в дальней зоне сохраняет гауссов профиль (см., например, 4.6.4 в 116.31). На практике это важно, так как согласно теории основная поперечная мода излучения лазера с цилиндрическим резонатором дает именно такое распределение выходной мощности, и это наблюдается в действительности. [c.401]

Весьма важные результаты были получена этим методом в работах Фокса и Ли [3, 49]. В них были рассчитаны поперечные распределения и потери низших поперечных мод симметричного резонатора, образованного двумя сферическими зеркалами ограниченной апертуры. В случае зеркал круглой формы резонатор описывается уравнением (2.49) при Г = 1. В качестве начального приближения, в случае расчета основной моды, использовалась функция = onst = С. При расчете моды первого порядка Upi = uqi распределение выбиралось в виде [c.157]

Дополнительный фазовый набег возрастает по мере ограничения апертуры резонатора, т. е. уменьшения параметра Френеля (рис. 3.9) и роста индекса моды. Асимптотическая теория плоскопараллельного резонато-за [2] дает следующие аналитические выражения Ф(Л ) для резонаторов с полосовыми и круглыми зеркалами соответственно [c.73]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...