Неравновесное излучение в скачках

НЕРАВНОВЕСНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ В СКАЧКАХ [c.449]

В неравновесных течениях плотность газа в окрестности оси в отличие от равновесных, рассмотренных в 6.4, будет переменной, так же как в случае потерь тепла за счет излучения. Типичные профили плотности для таких течений показаны на рис. 6.3. В то же время, давление вдоль оси будет почти неизменным и при увеличении плотности о г скачка к телу заключено со гласно (5.3.6) в узких пределах [c.177]

При обтекании равновесным и совершенным газом максимальное сжатие равно отношению плотностей в прямом скачке /г = Роо / Ps- В случае неизотермического течения в осевой части ударного слоя, как при наличии неравновесных процессов или излучения, плотность газа может меняться значительно, поэтому максимальное сжатие равно [c.182]

Теперь мы имеем решение дилеммы из 12.6.1 какая из величин Т или / остается непрерывной при переходе через ударную волну в предельном случае интенсивного излучения Для очень слабой ударной волны обе величины являются непрерывными. В случае очень сильной ударной волны температура претерпевает скачок от значения до Т+, но затем быстро возвращается (Ат < 1) к значению Т-. При этом величина потока излучения на температурном скачке меняется непрерывно, /- = /+. Однако неравновесный температурный пик приводит к возникновению скачка потока излучения от значения / до /о = О на эффективной ширине Ат, определяемой выражением (12.148). [c.454]

Полученная из опыта скорость диссоциации кислорода была приведена в 6 гл. VI. На рис. 7.15 изображен профиль плотности в неравновесной зоне ударной волны в кислороде по данным Мзттьюза. Из рис. 7.15 видно, что ширина фронта ударной волны в условиях опыта порядка Аж Л 1 см. С. А. Лосев [28] и Н. А. Генералов и С. А. Лосев [29] измеряли распределение температуры за скачком уплотнения в зоне неравновесной диссоциации кислорода по поглощению ультрафиолетового излучения в полосах Шумана — Рунге молекул О г, которое зависит от [c.387]

В конце 3 отмечалось, что профиль температуры на нижнем краю тепловой волны совпадает с профилем температуры в прогревной зоне очень сильной ударной волны (в очень сильной ударной волне впереди скачка уплотнения вырывается язык прогрева лучистой теплопроводностью). В частности, на самом переднем краю тепловой волны излучение неравновесно за счет прострельных квантов и температура спадает до нуля по экспоненциальному закону в зависимости от оптической координаты. Это означает, что видимая яркость поверхности фронта тепловой волны совпадает с яркостью поверхности фронта очень сильной ударнох волны. В 4 гл. IX было показано, что эта предельная яркость в воздухе нормальной плотности соответствует эффективно температуре в видимой части спектра, примерно 17 000° К. Такова же эффективная температура [c.522]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...