Ферромагнетики 7, 11 — Типы решеток

Анизотропия кристаллов усложняет также законы отражения и преломления акустич. волн на границах раздела сред падающая волна при отражении и преломлении может расщепляться на неск. волн разных типов, в т. ч, и поверхностных. Пространственная дисперсия, обусловленная периодичностью крист, решётки, приводит к вращению плоскости поляризации сдвиговых волн (т, н. акустическая активность). Затухание звука в кристаллах определяется его рассеянием на микродефектах и дислокациях, поглощением вследствие вз-ствия упругой волны с тепловыми колебаниями крист, решётки — фононами, поглощением, обусловленным термоупругими и тепловыми эффектами. В металлах и ПП существует специфич. вид поглощения звука вследствие вз-ствия УЗ с эл-нами проводимости (см. Акустоэлектронное взаимодействие), а в ферромагнетиках и сегнетоэлектриках дополнит. поглощение связано с доменными процессами. [c.323]

Этот расчёт проведён в т, н. приближении энергетических центров тяжести [4]. Из сравнения (6) и (2) видно, что параметр А квазиклассич. теории определяется обменной энергией А, т, е, A = zsA. Для определения величины и знака А нужна более точная теория, к-рую лают, напр , микроскопич. расчёты обменных взаимодействий в металлах методом функционала спиновой плотности, исходя лишь из кристаллич. структурьг и порядкового номера в таблице Менделеева [II]. Используются также нек-рые усложнения гейзенберговского гамильтониана, иапр. с помощью учёта неск. типов обменных интегралов между разл. соседями в узлах решётки (подробнее см. Спиновый гамильтониан). При низких Т, используя метод вторичного квантования, удалось провести более точный расчёт энергетич. спектра ферромагнетика. Ограничиваясь состояниями, близкими к основному (при О К), в к-ром спины всех магнитно-активных электронов взаимно параллельны, можно найти собств. значения оператора [c.297]

Процессы релаксации при ферромагнитном резонансе, к-рые феноменологически учитываются параметрами диссипации а или со, и определяют величины Д// и (Xpej", могут быть подразделены на спин-спиновые и спин-решё-точные. Первые осуществляют передачу энергии от непосредственно возбуждаемого при Ф. р. однородного типа колебаний другим, неоднородным колебаниям матн. (спиновой) системы ферромагнетика—спиновым волнам. Вторые приводят к передаче энергии от магн. системы кри-сталлич. решётке, причем эта передача может происходить непосредственно (прямая спин-решёточная релаксация) или через др. подсистемы (косвенная спин-решёточная релаксация). Спин-спиновые процессы, в свою очередь, делятся на собственные (к-рые могут протекать и в идеальном кристалле) и несобственные (обусловленные дефектами). [c.308]

ВИСИМОСТЬ / от я неоднозначной (на- обоих вместе) моментов электронных ферромагнетики представляют соблюдается магн. гистерезис). При на- оболочек атомов в-ва. Это условие вы- бой в магн. отношении аморфные сис-магничивании ферромагнетиков изме- полняется в кристаллах, построенных темы с неупорядоченно распределён-няются их размеры и форма (см. Маг- из магн. атомов переходных элемен- ными по кристаллич. решётке иона-нитострипция). Имеется и обратный тов (атомов с недостроенными внутр. ми, обладающими ат. магн. момента-эффект — кривые намагничивания и электронными слоями). Различают 4 ми (т. н. спиновые стёкла). В спино-петли гистерезиса зависят от внеш. осн. случая 1) металлич. кристал- вых стёклах мы встречаемся ещё с механич. напряжений. В ферромагн. лы (чистые металлы, сплавы и интер- одним типом косвенного обменного монокристаллах наблюдается магнит- металлич. соединения) на основе пе- взаимодействия через электроны нро-ная анизотропия (рис. 3) — различие реходных элементов с недостроенными водимости — осциллирующим по зна- [c.809]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...