Дифракция на гладком выпуклом теле

Дифракция на гладком выпуклом теле. Теперь коротко опишем поведение дифракционных лучей при касании лучом точки на поверхности гладкого тела. Возбуждение проникает в область тени. Его называют волной соскальзывания, соответствующий луч — лучом этой волны, или ползущим лучом. Обобщенный принцип Ферма позволяет определить путь луча волны соскальзывания в любую точку в тени, образованной телом (см. рис. 22.1). От точки касания первичным лучом тела дифракционный луч идет по геодезической линии поверхности, а затем отрывается по касательной. Все лучи соскальзывания касаются поверхности тела, так что она является каустикой, а прилегающая к поверхности зона — каустической зоной, где геометрооптическая теория не дает правильного решения. В задаче есть еще две переходные зоны близ границы свет — тень полутеневая зона и в окрестности точки касания—область пере-сечения первых двух зон. [c.246]

При дальнейшем взаимодействии с телом краевые волны возбуждают на выпуклых гранях (примыкающих к излому) волны соскальзывания, аналогичные возникающим при дифракции на гладком выпуклом теле (рис. 4.3). На вогнутых гранях краевые волны испытывают многократные переотражения [35]. Чем ближе направление луча краевой волны к касательной к вогнутой грани в точке излома, тем больше переотражений он испытывает и тем ближе к вогнутой грани он распространяется. В результате интерференции лучей, распространяющихся вблизи вогнутой грани, формируется волна шепчущей галереи [5, 49], аналогичная волне, распространяющейся от источника, расположенного на вогнутой поверхности. Описанные эффекты обусловливают сложную структуру поля, возникающего при дифракции на криволинейной поверхности с изломом [84, 85]. Более проста задача о диаграмме самой краевой волны [7, 11]. [c.88]

Леонтьев Е. А. Коротковолновая асимптотика п ттачс дифракции ип гладком выпуклом теле. — Известия вузов. Сер. Радиофизика . Ч. 1, 1971, т, 14, №"Ю, с, 1574—1S85. [c.241]

Следует отметить, что приближенные решения дифракционных задач были бы невозможны без использования результатов, полученных в математической теории дифракции. В частности, в данной книге широко используется строгое решение задачи о дифракции на клине, принадлежащее Зоммерфельду [16] в гл. I это решение получено иным методом. Работы Фока (17, 18] послужили отправным пунктом многочисленных исследований по дифракции на гладких выпуклых телах. Строгое решение задачи о дифракции а открытом конце волновода (19] вскрывает механизм образования первичных дифракционных волн и их затене1ние противопо- ложным краем волновода. Строгая теория, относящаяся к ленте и диоку, позволяет выяснить точность приближенной теории (см. гл. V). [c.11]

Как II в случае дифракции па гладких телах, ПК вообще те учитывает переотражений волн первичной дифракции на теле и образования волн соскальзывания иа выпуклых гранях тела. Наибольшие дефекты дают ПК и ФТД в задачах, в которых часть поверхности освещена, а часть находится в тени. Начнем со случая, когда границами свет — тепь на поверхности тела являются ребра. В состав рассеянного поля должна входить компонента, приводящая к образованию теневой области за поверхностью тела. В ГТД эта область возникает автоматически. Каждая волна дает вклад в суммарное поле лишь в тех случаях, в которых согласно геометрической оптике и здравому смыслу проходят ее лучи. В теневой области просто пет первичного ноля его лучи ие проходят сквозь тело. В ПК теневая область возникает более сложным образом. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...