Поле вдали от ребра

Поле вдали от ребра. Полученные формулы дают поле в любой точке пространства вне клина. Трудность заключается в том, что интеграл (7.17) не выражается через известные функции. Однако при условии [c.79]

Физическая теория дифракции метод краевых волн. Рассматривая результаты строгого решения задачи о падении плоской волны на клин, мы уже видели, что кроме геометрооптического поля (падающая и отраженная волны, тень), переходных зон между ними, описываемых функцией Френеля, существуют еще цилиндрические волны от ребра клина. Они проявляются и в освещенной, и в теневой областях. Приближение Кирхгофа, т. е. физическая оптика, тоже дает волны от ребра, но как оказывается, очень неточно. Нужна была какая-то дополнительная идея, позволяющая исправить результаты физической оптики. Эта уточняющая приближение Кирхгофа мысль состоит в том, что при определении поля вдали по току на металле кроме тока в геометрооптическом приближении в (22.1) нужно учесть го/с, обусловленный дифракцией. Таким образом, [c.244]

Решение задачи начнем с использования метода разделения переменных. Построенный таким образом ряд затем преобразуем в интеграл по контуру в плоскости комплексного переменного, позволяющий исследовать характер поведения поля в разных областях пространства. Вдали от ребра клина (кг ) поле есть цилиндрическая волна, расходящаяся от ребра. Подробно рассмотрим поведение поля вблизи геометрической границы плоской волны, например, вблизи границы свет — тень. В конце параграфа обсуждаются свойства полей и токов. [c.74]

Поля при дифракции на клине. Подытожим сказанное, представив себе характер поля при дифракции на идеально проводящем клине вдали от ребра. [c.80]

Анализ решения этой задачи позволит ввести новый тип полей полутеневые поля (и соответствующие им полутеневые разложения), описывающие одновременно и ГО поля, и краевые волны. В общем случае решение задачи дифракции на телах с ребрами составляется вдали от тела из комбинации полутеневых полей аналогично тому, как рещение задачи об отражении от гладких полностью освещенных тел составлялось из комбинации лучевых полей, [c.90]

Далее найдем поле вдали от ребра. Оказывается, не слишком близко к обеим границам ф = л—фо и ф = л+фо негеометрооптическая часть поля представляет собой цилиндрические волны (п. 7.3). В зонах пространства, примыкающих к этим границам, приходится особо вычислять полное поле (п. 7.4). [c.79]

Здесь функция Ф отождествляется с горизонтальной составляющей Нх или Ех, в то время как в 57 мы считали Ф = Еу что позволило решить и трехмерную задачу о береговой рефракции [формула (57.48) и следующие]. Однако переход от граничных условий (56.04) к условию (56.06) возможен, строго говоря,, только при Z = onst, а при переменном Z условие (56.06) требует дополнительного обоснования (см. [47] 40), которое можно дать только при медленном изменении Z (ср. 59). Граничные условия (56.04) также нельзя считать применимыми вблизи прямой г= 0, где Z переходит в Zo, поэтому строгое решение в этой области ненадежно. Однако судя по результатам работы [48] (см. конец 59), это обстоятельство не должно приводить к ошибкам для поля, вычисленного вдали от линии раздела импедансов, которая аналогична острому ребру при диффракции на клине. [c.341]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...