Реакции с участием фотонов

Ввиду своей общности соотношение (25,3) может послужить и для определения спинов других частиц. Соотношения между сечениями прямых и обратных реакций часто применяются и для реакций с участием фотонов. Однако в этом случае их необходимо несколько видоизменить ). В самом деле, хотя спин фотона и равен 1, число различных его проекций равно не 2у- -1 = 3, а только 2 (возможны только две различные поляризации фотона). Отсюда следует, что видоизменение (25.3) носит тривиальный характер множитель для фотона заменяется на 2. [c.143]

Подробнее о реакциях с участием фотонов речь будет идти ниже. [c.143]

ГЛАВА X РЕАКЦИИ С УЧАСТИЕМ ФОТОНОВ 33. Общие формулы [c.181]

РЕАКЦИИ с УЧАСТИЕМ ФОТОНОВ [гл. X [c.182]

Преобразование (33,6) имеет большое значение, так как с его помощью обобщение очень многих результатов, справедливых для реакции с частицами, на реакции с участием фотонов носит почти тривиальный характер. [c.185]

При помощи (33,6) осуществляется преобразование от переменной I к переменной, характеризующей тип электромагнитного излучения (электрическое, магнитное), причем (и это необходимо подчеркнуть) состояния фотона задаются полным моментом (орбитальный момент плюс спин), тогда как состояния сталкивающихся или разлетающихся частиц задавались суммарным спином. Это означает, что для получения формул, справедливых для реакций с участием фотонов, из соответствующих формул для реакции с частицами надо еще сделать преобразование, меняющее порядок сложения моментов [c.185]

РЕАКЦИИ С УЧАСТИЕМ ФОТОНОВ [гЛ. X [c.186]

При суммировании по начальным состояниям (когда усредняются сечения) необходимо учесть, что фотон с данным g имеет не 3 состояния, а только 2. Таким образом получаем из формулы (30,6) общие формулы для угловых распределений в ядерных реакциях с участием фотонов [26] ). [c.186]

Отдельно рассматривается специальный важный случай ядерных реакций, происходящих с участием фотонов. [c.6]

Законы сохранения квант, чисел определяют возможность и интенсивность протекания разл. реакций с участием пионов. Напр., распад я -мезонов возможен только на чётное число фотонов из-за сохранения зарядовой чётности в эл.-магн. вз-ствии (для фотона С=—1). Хотя т)-мезон и я-мезоны сильно взаимодействуют друг с другом, процесс т) —Зя не мог жет протекать за счёт сильного вз-ствия, сохраняющего С-чётность (к-рая для Т)-мезона положительна, а для системы из Зя отрицательна) этот процесс идёт за счёт эл.-магн. вз-ствия. [c.531]

При подборе таблиц мы ставили перед собой задачу привести значения коэффициентов для наиболее важных и вместе с тем простейших случаев ядерных реакций, которые бы тем не менее охватывали широкий круг явлений (ядерные реакции со спином канала, не превышающим фотоядерные реакции и рассеяние фотонов на частицах со спином 1/2, образование мезонов при столкновении частиц с суммарным спином, не превышающим S/j, фоторождение мезонов на частицах со спином 1/2 и др.). К сожалению, нам не удалось обеспечить этими таблицами, главным образом из-за их значительного объема, весь материал книги. В ряде случаев (это в основном относится к возникновению поляризации частиц в ядерных реакциях и к реакциям с участием фотонов) при применении общих формул основного текста читателю придется воспользоваться более полными таблицами необходимых коэффициентов ), либо вычислить их самому. Для облегчения последней задачи в этом приложении, кроме основных таблиц коэффициентов W, Z, Zy и X, приведены некоторые вспомогательные таблицы и формулы. Сюда относятся таблицы коэффициентов векторного сложения (/iO/20 Z.O) и (/ —1/20 0), которые необходимы [c.221]

По значениям энергии различают ядерные реакции при малых, средних и высоких энергиях. Реакции при малых энергиях, примерно в несколько электрон-вольт, происходят в основном с участием нейтронов. Реакции при средних энергиях (до нескольких мегаэлектрон-вольт) вызываются нейтронами, а также заряженными частицами и -у-фотонами. При высоких энергиях (сотни и тысячи мегаэлектрон-вольт) реакции приводят к разложению ядер на составляющие их нуклоны и к рождению элементарных частиц. [c.263]

Согласно КЭД, два электрических заряда взаимодействуют путем обмена виртуаль.ными фотонами-переносчиками. Их можно представить как бы окруженными облаками непрерывно излучаемых и поглощаемых фотонов. Наглядно взаимодействие заряженных частиц с излучением и между собой описывается с помощью диаграмм Фейнмана (рис. 60 и 61 сплошной линией изображены электроны, во шистой — фотоны). Правила построения диаграмм просты. Для рассеяния двух электронов все вершины диаграмм должны быть точно с тремя линиями, две из которых отвечают электрону, одна — фотону число и тип линий, не связывающих две верпшны, а просто входящих в нее, должны совпадать с числом и типом частиц в начале и конце реакции (рис. 60). Взаимодействие электрона с излучением может происходить как с участием одного фотона (рис. 61, а), так и двух, трех (рис. 61, б, в). Во взаимодействии могут приш1мать участие виртуальные электрон и позитрон (рис. 61, г). [c.179]

Сечения процессов Ф. м., благодаря участию в них Y-квантов, примерно на 3 порядка меньше сечений ядерных взаимодействий мезонов. Несмотря на это, процессы Ф. м. принадлежат к наиболее простым и доступным для экспериментального исследования процессам с участием мезонов, поскольку интенсивности пучков фотопов высокой энергии на 3—5 порядков превышают достижимые интенсивности потоков мезонов. Поскольку мезоны обладают массой покоя, реакции Ф. м. идут при энергиях фотонов, больших пороговой (табл. 1). [c.349]

Все имеющиеся данные по Н. т. согласуются с теорией Глэшоу — Вайнберга — Салама. фБиленький С. М., Лекции по физике нейтринных и лептон-нуклонных процессов, М., 1981 О к у н ь Л. Б., Лептоны и кварки. М., 1981. С. М. Биленький. НЕЙТРИННАЯ АСТРОФИЗИКА, исследует роль процессов с участием нейтрино в звёздах и др. косм, объектах. У стационарных звёзд гл. последовательности (см. Звёзды) нейтрино, для к-рых толща звёзд прозрачна, уносят часть энергии, выделяющейся в звёздных недрах при термоядерных реакциях (от 2 до 32% в водородном цикле и 7% в углеродном цикле). Роль нейтрино резко возрастает на поздних стадиях эволюции звёзд. Для этих стадий универс. теория слабых взаимодействий предсказывает ряд процессов рождения пар нейтрино V — антинейтрино V, благодаря к-рым потери энергии с потоками нейтрино превосходят фотонные потери, что приводит к резкому (в десятки раз) ускорению темпа эволюции. В кач-ве процессов, ведущих к рождению пар V, V, рассматривают аннигиляцию электронно-по-зитронных пар, тормозное излучение, фоторождение, распад плазмона, синхротронное излучение. Согласно теор. расчётам, особую роль нейтрино игра ют в ходе гравитационного коллапса [c.448]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...