ЗГ с телескопическим

Лазерная система ЗГ -ПФК-УМ с АЭ ГЛ-201 в режиме работы ЗГ с телескопическим HP [c.132]

Рис. 5.1. Схема экспериментальной лазерной системы ЗГ-ПФК-УМ с АЭ ГЛ-201 в режиме работы ЗГ с телескопическим HP 1 — АЭ ГЛ-201 в ЗГ, 2 — АЭ ГЛ-201 в УМ, 3 — глухое зеркало HP, 4 — выходное зеркало HP, 5 — высоковольтные выпрямители, 6 — модуляторы накачки, 7 — генератор задающих импульсов, 8 — линия задержки, 9 — зеркала коллиматора, 10 и 12 — диафрагмы, 11 — фокусирующее зеркало, 13 — милливольтметр с преобразователем мощности лазерного излучения ТИ-3, 14 — фотоэлемент ФЭК-14К, 15 — осциллограф С1-75, 16 — призма, 17 — светоделительная пластина, 18 — плоские поворотные зеркала

Лазерная система в режиме работы ЗГ с телескопическим HP 133 [c.133]

В режиме работы ЗГ с телескопическим HP при М = 200 и мощности на входе УМ 8 Вт выходная мощность излучения системы достигала 60 Вт (расходимость 0,2 мрад), практический КПД — 0,8%. В тех же условиях лазерная система, в которой в качестве и ЗГ, и УМ использовался АЭ ГЛ-201, имела выходную мощность излучения около 35 Вт и практический КПД 0,5% (см. п. 5.1) [130]. [c.149]

Рис. 6.8. Осциллограммы импульсов излучения ЛПМ Карелия с тиратронным источником питания на базе двух ИП-18, выполненных по схеме удвоения напряжения (а — ЗГ с телескопическим HP, М = 180 б и в — ЗГ в режиме с одним зеркалом, й = 3 и 63 см соответственно), и с двухканальным ламповым источником ИПЛ-10-001 (г — ЗГ с телескопическим HP, М = 180)

Излучение, формируемое в ЗГ с телескопическим HP при М — 200, после пространственной фильтрации в пространственном фильтре-коллиматоре имеет двухпучковую структуру с малой расходимостью. Центральному пятну в плоскости фокусировки соответствует пучок с дифракционной расходимостью (0,1 мрад), внешнему — с расходимостью вдвое большей. Расчеты показывают, что если средняя мош,ность излучения АЛТУ Каравелла-1 равна 15 Вт, длительность импульсов излучения по полувысоте 10 не и ЧПИ 13,5 кГц, то при работе с ахроматическим объективом с фокусным расстоянием 70 мм плотность пиковой МОШ.НОСТИ в пятне об- [c.263]

Рис. 5.6. Осциллограммы импульсов излучения суммарного (1), фонового (2) и качественного (5) пучков на выходе ЗГ с АЭ УЛ-102 (а) и на выходе УМ с увеличением телескопического HP М — 140 и диаметром диафрагмы ПФК 1 мм [б)

Лазерные системы ЗГ(ГЛ-204) - ПФК - ИГ(ГЛ-201) - УМ(ГЛ-201 Д) и ЗГ(ГЛ-204) - ПФК - УМ(ГЛ-201) - УМ(ГЛ-201 Д) в режиме работы ЗГ и ИГ с телескопическим HP [c.149]

Применение лазерной системы ЗГ -УМ с телескопическим HP для исследования свойств активной среды отдельного АЭ [c.159]

Исследована лазерная система ЗГ-ПФК-ИГ-УМ с телескопическим HP в задающем (ЗГ) и инжекционном (ИГ) генераторах. Было выяснено, что идеальным условием пространственного и временного согласования такой системы представляется режим, когда начало возникновения инверсии в АЭ ИГ совпадает с моментом начала третьего прохода в нем инжектируемого пучка от ЗГ и длительность импульсов излучения инжектируемого пучка равна 2 /с + тиг, где гиг — время существования инверсии в инжекционном генераторе, L — длина резонатора этого генератора. [c.283]

Первый разработанный в СССР (России) отечественный двухканальный синхронизированный ЛПМ Карелия с двумя модернизированными тиратронными источниками питания ИП-18 имеет среднюю мощность излучения в качественном пучке до 32-34 Вт при ЧПИ 10 кГц, а с двухканальным ламповым источником типа ИПЛ-10-001 и Плаз — до 38-40 Вт при ЧПИ 12,5 кГц. Практический КПД лазера при этом составляет 0,5%. Излучатель ЛПМ Карелия разработан на основе двух отпаянных АЭ ГЛ-201 и работает по схеме ЗГ-ПФК-УМ с телескопическим HP (М = 180) или с одним выпуклым зеркалом (R = 3 см) в ЗГ. [c.283]

При использовании в ЗГ телескопического HP в лазерной системе ЗГ-ПФК-УМ при увеличениях М 10 , когда расходимость первого резонаторного пучка отличается от дифракционного лишь в 2-3 раза, а нестабильность оси диаграммы направленности дифракционного пучка также часто соизмерима с его расходимостью, практически невозможно пространственно выделить один чистый дифракционный пучок, и поэтому выходное излучение системы имеет преимущественно двухпучковую структуру. Так как импульсы излучения этих пучков перекрываются во времени лишь частично и импульс дифракционного пучка отстает от импульса первого резонаторного пучка на t = 2L/с, то опережение сигнала ЗГ по отношению к сигналу УМ приводит к увеличению мощности в дифракционном пучке. [c.282]

Средство пакетирования КсП-1,ЗГ предназначено для оконных блоков и балконных дверей высокой заводской готовности. Оно представляет собой кассету, имеющую основание с гнездами для изделий и торцовыми решетчатыми стенками, оснащенными телескопическими стойками для закрепления верхней прижимной балки. Средства пакетирования типа КсП-1,9И для конвекторов типа Комфорт представляют собой два плоских поддона, соединенных гибкими связями. [c.102]

При данных условиях накачки длительность импульсов излучения ЗГ и УМ была одинакова и составляла около 30 не. Выходное излучение ЗГ с телескопическим HP имело четырехпучковую структуру два некогерентных пучка сверхсветимости с расходимостью 50 и 18 мрад (фоновые пучки) и два резонаторных пучка с малой расходимостью [127, 129, 130]. При увеличении резонатора М 60 второй резона-торный пучок имеет дифракционную расходимость (0диф = 0,07 мрад). По мере возрастания М мощность в фоновых и втором резонаторном [c.133]

В конструкции излучателя предусмотрены две возможности исполнения резонатора ЗГ и соответственно два варианта исполнения ПФК. На рис. 6.5, а представлена оптическая схема излучателя в режиме работы ЗГ с телескопическим HP, на рис. 6.5, б — с одним выпуклым зеркалом. Геометрические размеры зеркал (радиус кривизны R и диаметр зеркала D ) указаны в подписи к рис. 6.5. Увеличение телескопического HP составляет М — 180. При использовании такого HP формируются два узконаправленных пучка — с 0геом = = 0,15 мрад и 0диф = 0,07 мрад. Выпуклое зеркало при однозеркальном [c.169]

Для технологических применений важной характеристикой лазера является время выхода на стабильный тепловой режим, когда устанавливается ось диаграммы направленности и становится постоянной энергия импульсов излучения. На рис. 6.8 приведены осциллограммы импульсов излучения ЛПМ Карелия при работе ЗГ с телескопическим HP (М = 180, геом =0,15 мрад) и с одним выпуклым зеркалом (i = 3 и 63 см, (9геом = 0,3 и 3,6 мрад) в установившемся тепловом режиме. Как видно из осциллограмм, нестабильность импульсной энергии при работе ЗГ с HP составляет около 5%, а в однозеркальном режиме существенно меньше (около 2%), так как в последнем случае пучок излучения формируется в ЗГ за один проход. [c.177]

Рис. 6.9. Зависимости смещения оси диаграммы направленности пучка излучения ЛПМ Карелия с тиратронным источником питания от времени разогрева (без экранов и дополнительных теплосъемников) при ЗГ с одним зеркалом (R — 3 см) — кривая / и ЗГ с телескопическим HP (М = 180) — кривая 2. Измерения проводились на расстоянии 9 м от последнего поворотного зеркала перед входом в УМ

Схема экспериментальной лазерной системы ЗГ - пространственный фильтр-коллиматор (ПФК)-УМ [130] представлена на рис. 5.1. В ЗГ и УМ использовались АЭ ГЛ-201 (/ и 2). В ЗГ применен телескопический HP с радиусом кривизны Л = 3 м глухого вогнутого зеркала 3 (Ds = 35 мм). При увеличении HP М = 200 в качестве выходного зеркала 4 использовалось выпуклое зеркало с Д = 15 мм D = 1,5 мм), а при М = 30 и 100 — стеклянные мениски (D = 35 мм). Выпуклое зеркало с = 1,5 мм приклеено к просветленной стеклянной подложке с диаметром 35 мм. Коэффициент отражения зеркал, имеющих многослойное диэлектрическое покрытие, составлял 99%. Разогрев и возбуждение АЭ обеспечивал двухканальный синхронизированный источник питания, содержащий два идентичных высоковольтных выпрямителя 5 и два модулятора наносекундных импульсов накачки 6 на базе тиратронов ТГИ1-2000/35. Напряжения накала водородного ге- [c.132]

Эффективность работы системы в целом можно оценить, сравнив работу лазера Курс в двух режимах генератора и усилителя мощности. В первом режиме лазер работал с телескопическим HP с увеличением М = 5 и имел суммарную среднюю мощность излучения 21-22 Вт, из них 15 Вт приходилось на основной пучок с расходимостью 2,9 мрад. Через световоды с диаметрами 200 и 400 мкм удавалось пропустить 10-13 Вт из суммарной мощности. В режиме УМ со световодной связью от ЗГ наибольшая мощность качественного пучка была получена со световодом с диаметром 200 мкм. Мощность этого пучка излучения (расходимость 2,2 мрад) лазерной системы возросла до 24 Вт (в 1,6 раза), а уровень фона снизился до 3 Вт, или с 32% до 11%. Таким образом, волоконная связь в системе ЗГ-УМ [c.163]

В зависимости от требуемой точности, скорости и глубины прецизионной обработки излучатель ЛПМ Карелия , работающий по схеме ЗГ - ПФК - УМ, может быть выполнен с телескопическим HP (М = = 180) или с одним выпуклым зеркалом = 3 или 5 см) в задающем генераторе. При использовании HP выходное излучение ЛПМ имеет двухпучковую структуру — центральный пучок с дифракционной расходимостью (0,07 мрад) и опережающий его на 10 не (At = 21/р/с) пучок с расходимостью 0,15 мрад. При использовании оптической схемы с одним зеркалом выходное излучение имеет строго однопучковую структуру с расходимостью 0,3 или 0,5 мрад. В первом случае плотность пиковой мощности в плоскости фокусировки объектива с F — [c.247]

Излучатель ЛПМ Кулон-15 аналогичен по конструкции, оптической схеме и режиму работы излучателю в технологической установке Каравелла-1 (см. гл. 9). В излучателе использованы два АЭ Кулон LT-lO u , работающие по схеме ЗГ-ПФК-УМ средняя мощность излучения каждого АЭ 10 Вт. В ЗГ применен телескопический HP с М — 200, формирующий пучок излучения с расходимостью 0,2 мрад. АЭ установлены в коаксиальные металлические теплосъемники с общим расходом воды около 5 л/мин. Накачка АЭ Кулон LT-lO u производится от двухканального высоковольтного импульсного источника питания с точностью синхронизации каналов в пределах 0,5 не. Такая синхронизация обеспечивает высокую стабильность характеристик выходного излучения (изменение мощности не более 2%). В качестве коммутаторов в источнике используются вакуумные модуляторные лампы ГМИ-32-Б с воздушным охлаждением. [c.276]

За период 1980-1989 гг. проведен большой объем экспериментальных и теоретических работ с целью повышения мощности и КПД лазера на парах меди, исследования структуры и повышения качества его выходного излучения [124-132]. Установлено, что структура излучения с оптическим резонатором многопучковая (обычно наблюдается от трех до пяти пучков). Каждый пучок излучения обладает своими пространственными, временными и энергетическими характеристиками. Применение неустойчивого резонатора телескопического типа с коэффициентом увеличения М = 50-300 приводит к формированию пучков излучения с расходимостью близкой к дифракционной и дифракционной. В режиме работы с одним зеркалом структура излучения двухпучковая. С одним выпуклым зеркалом, радиус кривизны которого на два порядка меньше длины АЭ, формируется пучок с расходимостью близкой к дифракционной и с высокой стабильностью характеристик [131, 132]. Исследована структура излучения и его характеристики в лазерных системах типа ЗГ-УМ [126-132. [c.25]

Наметилось расширение областей применения ЛПМ в науке, технике и медицине, и определились основные перспективные области, в которых наибольшая эффективность достигается с помошью ЛПМ [8, 10]. К таким областям применения ЛПМ, как уже указывалось выше, относятся накачка перестраиваемых по длине волны лазеров на растворах красителей, разделение изотопов различных атомов (например, обогашение урана U), лазерная проекционная микроскопия (усиление яркости изображения микрообъектов) и прецизионная технология. Определение и расширение основных областей применения ЛПМ стало стимулом для проведения обширных исследовательских работ, направленных на улучшение характеристик этих лазеров. В 1974-1975 гг. в ЛПМ с неустойчивым резонатором телескопического типа с увеличением в сотни раз получены пучки с дифракционной расходимостью [68-71], а в 1977 г. в работе [54 сообщалось о достижении средней мощности излучения 43,5 Вт с практическим КПД 1% при ЧПИ до 20 кГц. К 1979 г. в Ливермор-ской национальной лаборатории им. Лоуренса была создана лазерная система ЗГ-УМ (в рамках программы AVLIS) из 21 ЛПМ с общей выходной мощностью 260 Вт [10]. [c.34]

Рис. 5.2. Осциллограммы импульсов излучения суммарного (/), фонового с геом = 18 мрад (2) и качественного (5) пучков при увеличении телескопического HP М — 200 на выходе ЗГ (а) и на выходе УМ без диафрагмы в ПФК (в) и с диафрагмой с отверстием диаметром 0,5 мм г). Резонаторный пучок ЗГ состоит из двух пучков с 6>геом = 0,14 мрад и 0диф = 0,07 мрад. Осциллограммы импульсов излучения с Л = 0,51 мкм и Л = 0,58 мкм резонаторного пучка

Рис. 9.6. Оптическая схема АЛТУ Каравелла-1 ЗГ и УМ — задающий генератор и усилитель мощности с АЭ Кулон LT-lO u / и 2 — зеркала телескопического HP с М = 200 3, 4, 8, 9 я 17 — плоские поворотные зеркала 5 и б —сферические зеркала коллиматора 7 — диафрагма 10 — электромеханический затвор 11 — датчик мощности 12 — оптоэлектронный приемник 13 — светоделительная пластина 14 — ослабитель мощности 15 — согласующий объектив 16 — видеокамера 18 — силовой ахроматический объектив 19 — обрабатываемый объект 20 — горизонтальный координатный стол XY] 21 — дискретный ослабитель мощности и селектирующий фильтр

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...