Диффракция а больших отверстиях

Заметим также, что в рамках рассматриваемых нами диффракционных задач весьма просто решается ряд вопросов, имеющих значение для общей теории диффракции, например вопросы об излучении из больших отверстий, о пределах применимости принципа Гюйгенса и т. д. [c.7]

ДИФФРАКЦИЯ НА БОЛЬШИХ ОТВЕРСТИЯХ [c.166]

В связи с проблемой диффракции на больших отверстиях рассмотренной в этой главе применительно к волноводам, остановимся кратко на классической задаче о диффракции плоской [c.185]

Теория диффракции на больших отверстиях и на больших телах, размеры которых велики по сравнению с длиной волны, неизбежно должна основываться на тех или иных аппроксимациях, поскольку даже строгое решение (для волноводов, для щели и т. д.) не может быть непосредственно использовано для расчетов. [c.189]

Вычисления, о которых мы говорили в предыдущем разделе, полезны тем, что дают нам общее представление об явлениях диффракции. Не следует, однако, забывать, что вспомогательное допущение, на котором они основываются, ни в какой степени не является строгим и вообще верным. Так, в случае волны, падающей прямо на экран, нормальная скорость в плоскости отверстия не постоянна, как было предположено, но возрастает от центра к краям, становясь бесконечно большой на самом краю. Чтобы исследовать условия, которыми определяется нормальная скорость, предположим на момент, что отверстие закрыто. Падающая волна <р = соз(я — kx) тогда полностью отражается, и потенциал скорости на отрицательной стороне экрана (х = 0) есть [c.141]

Вследствие диффракции света на отверстии оптической системы (системы линз и 1 ) вместо резких изображений 5 или 5" щели 5 получается диффракционная картина с распределением интенсивности, показанным на фиг. 188,6. При этом угловое расстояние а между главным максимумом и первым минимумом тем меньше, чем меньше длина световой волны и чем больше диаметр объектива, или, точнее, используемой части объектива. Поскольку для получения изображения 5" используется часть объектива диаметром йу, а определяется выражением [c.161]

Пусть в кубическом образце возбуждены высокочастотные колебания тогда плоская поверхность граней куба будет деформироваться и можно будет воспользоваться несколько видоизмененной установкой для наблюдения диффракции, показанной на фиг. 400. Изображение отверстия в диафрагме В, освещенного интенсивным источником света Ь при помощи конденсора С, фокусируется объективом О на фотопластинку Р. На пути между объективом О и пластинкой Р свет отражается при помощи двух зеркал 5 на посеребренную поверхность кристалла /С, в котором при помощи пьезокварца возбуждаются высокочастотные собственные колебания. При использовании монохроматического света получаются диффракционные картины, форма которых зависит от упругих свойств колеблющегося тела, но не зависит ни от формы тела, ни от контура отражающей поверхности, пока размеры тела остаются много большими длины упругой волны [c.365]

Допуская, что возмущение у отверстия в экране такое же, какое было бы в этом же месте при отсутствии экрана, мы можем решать различные проблемы диффракции теми же методами, какие применяются для соответствующих проблем в физической оптике. Так, например, возмущение на некотором расстоянии по другую сторону бесконечной плоской стены с проделанным в ней круглым отверстием, на которую прямо падают плоские звуковые волны, можно вычислить как в аналогичной задаче картины оптической диффракции, образующейся в фокусе круглого объектива. Так, в случае симметричного рупора звук является максимальным вдоль оси инструмента, где все элементарные возмущения, исходящие из различных точек плоскости устья, находятся в олной фазе. В других направлениях интенсивность меньше однако она не должна сильно падать по сравнению с максимальным значением, если только наклон не таков, что разность расстояний самой близкой и самой удаленной точек устья достигает примерно половины длины волны. При несколько большем наклоне устье можно разделить на две части, из которых более близкая дает соединенный эффект, равный по величине, но противоположный по фазе сравнительно с более далекой, так что в этом направлении интенсивность равна нулю. В направлениях, еще более наклонных, звук возрождается, интенсивность увеличивается до 0,017 интенсивности вдоль оси ), снова уменьшается до нуля и т. д., причем эти изменения соответствуют светлым и темным кольцам, которые окружают центральное светлое пятно в изображении звезды. Когда R обозначает радиус устья, угол, под которым встречается первая зона молчания, [c.140]

Диффракция обнаруживается при следующем простейшем опыте. Если посмотреть на светящуюся точку, изображение Солнца, полученное описанным выше путем, в хорошо отполированном шарике подшипника, помещая перед глазом кусок картона с малым отверстием (не более 0,1 мм), то вместо точки видно будет большое белое круглое пятно, окруженное кольцами, попеременно светлыми и Темными. Если рассматривать точку через отверстия различно величины (о величине отверстий можно судить, рассматривая их на ярком фоне неба или хорошо освещенного белого листа бзшаги) в (сильную лупу, то величина пятен и колец меняется, причем меньшем отверстию соответствуют большие размеры пятна И колец. Теперь не трудно понять, почему не резки изображения, рассматриваемые при сверхбольших увеличениях, т. е. при весьма малых отверстиях выходного зрачка, так как то, что мы видели, есть не что иное, как изображение точки в приборе (глаз) с Ючень малым зрачком. [c.50]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...