Колебания систем под действием электромагнита

Вынужденные колебания. Если колебания тела не поддерживать, то через некоторое время они прекратятся. Чтобы колебания продолжались сколь угодно долго, т. е. были незатухающими, требуется восполнять потерянную колеблющимся телом энергию. Это можно сделать разными способами. Будем, например, воздействовать на груз, подвешенный на пружине, периодически изменяющейся силой при помощи какого-либо устройства. В качестве такого устройства можно использовать электромагнит, по обмотке которого пропускается переменный ток. Если груз сделан из железа, то со стороны электромагнита на него будет действовать периодически изменяющаяся сила притяжения под действием этой силы груз будет совершать незатухающие колебания. Эти колебания происходят с той же частотой, какую имеет приложенная сила, — в нашем примере— притяжение электромагнита. Такие колебания уже не представляют собой свободных колебаний, так как на колеблющееся тело действует периодическая внешняя сила. Характер колебаний, происходящих в системе в этом случае, определяется не только свойствами самой системы, но в сильной степени зависит также от внешней силы. [c.22]

По быстроте действия электромагнитный тормоз превосходит все способы чисто электрического торможения, кроме торможения противовключением. Так как электромагнит растормаживает станок или двигатель, а торможение производится пружинами, то колебания напряжения в сети практически не влияют на работу тормозов этого типа. Стоимость электромеханического тормоза ниже, чем чисто электрических устройств. Это необходимо учитывать при выборе системы торможения. [c.472]

Возбуждение колебаний посредством электромагнитов. Широко распространенные в технике механические системы, колебания в которых возбуждаются электромагнитами, представляют еще один пример систем, где принципиально важен учет взаимодействия возбудителя и колебательной системы. Дело в том, что электромагнитные силы, действующие на колебательную систему, определяются магнитными потоками в электромагните. Потоки же и индуктивные сопротивления в цепях обмоток электромагнита зависят от расстояния меноду сердечником и якорем, которое изменяется в процессе колебаний. В результате уравнения движения колебательной системы и уравнения, описывающие изменение токов и магнитных потоков, оказываются связанными между собой. [c.108]

ЛОГОМЕТРЫ, приборы, измеряющие отношение двух токов. Пользуясь Л., можно изм(рить непосредственно разнообразные величины. Для измерения сопротивления схему включения Л. осуществляют так, чтобы один из двух токов оставался постоянным, а другой изменялся бы в аависимости от искомого сопротивления. Тогда, измеряя отношение этих токов, мошно шкалу Л. градуировать непосредственно в единицах сопротивления. Применение Л. в таких случаях имеет то преимущество, что колебание напряжения источника обоих токов не влияет на измерение, т. к. при изменении напряжения одинаково изменяются оба тока, а их отношение остается неизменным. Для измерения отношения токов можно воспользоваться любой системой измерительных приборов магнитоэлектрический — для постоянного тока, электродинамической, электромагни гной или индукционной — для переменного тока. Во всех случаях Л имеет две цепи, по к-рым протекают два тока. Оба тока протекают по катушкам (подвижным или неподвижным) измеряющего механизма и создают два вращающих момента. Измеряющий механизм осуществляется так, чтобы эти моменты действовали навстречу друг другу. Поэтому один из моментов служит вращаюпцш, а другой противодействующим В Л. механических противодействуюищх моментов нет. Положение равновесия подвижной части прибора определяется равенством двух электрических моментов, создаваемых двумя токами. Показание Л. зависит от соотношения между этими токами и не зависит от абсолютной величины каждого из них. При отсутствии тока подвижная часть находится в безразличном равновесии и может остановиться в любом случайном положении. Это может послужить поводом к ошибочным [c.118]

Рэлей особо отмечает специфические особенности систем, способных генерировать незатухающие колебания. Уже при описании камертонного прерывателя Гельмгольца и обсуждении его действия ( 64) Рэлей подчеркивает существенно неконсервативный характер системы и роль разности фаз между током в электромагните и положением ножек камертона ). В 68а он снова возвращается к такого рода устройствам и перечисляет ряд примеров акустических и механических систем, которые ныне, следуя А. А. Андронову, мы называем автоколебательными и общая теория которых была развита за последние десятилетия. Можно констатировать, что еще задолго до возникновения самих проблем, вызвавших к жизни современную теорию колебаний, Рэлей с полной ясностью представлял себе все самые существенные черты автоколебательных систем и прежде всего нелинейность тех дифференциальных уравнений, которые способны дать адэкватное описание их поведения. [c.12]

Как мы видели, ротор, подобный показанному на рис. 25, а, приводится во вращение паровой турбиной, совершающей 3000 об/мин, чтобы получить переменный ток со стандартной частотой 50 Гц. Часть роторной системы, показанной на рисунке, представляет собой большой электромагнит с северным и южным полюсами. Электрический ток, питающий этот электромагнит, подводится к ротору через контактные кольца. Ротор вращается внутри статора, представляющего собой стальную конструкцию с установленными в ней электрообмотками. В этих обмотках образуется электрический ток, который затем подается в линию передачи. Нри внезапном изменении электрической нагрузки на статор (как крайний случай,—при короткол замыкании) вращающийся магнит подвергается действию нестационарного крутящего момента. Этот крутящий момент, изменение которого во времени зависит от характера изменения нагрузки, создает внезапное кручение вала, что в свою очередь приводит к крутильным колебаниям турбины относительно ротора. Эти колебания накладываются на движение, обусловленное стационарной рабочей скоростью вращения ротора. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...