Ускоренно движущаяся наклонная плоскость

Найдем из формулы (6) ускорение шарика, которое он имеет, двигаясь по наклонной плоскости [c.210]

Задача 215. Груз А спускается вниз по негладкой наклонной плоскости, расположенной под углом а к горизонту, двигаясь согласно уравнению x — bgf , где g — ускорение силы тяжести, а Ъ — постоянный коэффициент. Определить модуль силы трения скольжения груза о плоскость. [c.17]

С каким ускорением а должен двигаться сосуд, наполненный водой, чтобы свободная поверхность воды стала параллельной наклонной плоскости, если угол наклона плоскости а= 20° (3,36) [c.219]

Земли. Во время падения тел с небольшой высоты сила тяготения остается постоянной и ускорение также остается постоянным, а скорость непрерывно возрастает. Опыты с движением тел fio наклонной плоскости убеждают нас в том, что ускорение движущихся по ней гел пропорционально слагающей силы тяжести, направленной вдоль плоскости. Следовательно, при наклоне, равном нулю, т. е. на горизонтальной плоскости, без трения тело будет двигаться с любой постоянной скоростью или оставаться в покое. Поэтому, если сила отсутствует, то скорость тела остается постоянной. Отметим, что на основании этих же опытов Галилей заключил, что сила тяжести, которую до этого определяли только при помощи весов (или ее составляющая вдоль наклонной плоскости), пропорциональна ускорению тела. [c.61]

Теория. Если тело положить на наклонную плоскость и предоставить его самому себе, то оно начнет двигаться вниз по наклонной плоскости с постоянным ускорением. Ускорение движения тела, при постоянном угле наклона плоскости, зависит только от коэффициента трения тела о плоскость. Для вывода этой зависимости рассмотрим рис. 7. 9. [c.109]

Чтобы тело М начало перемещаться по плоскости АВ ускоренно, необходимо эту плоскость повернуть вокруг точки А на угол а, который должен быт больше угла трения tp. Сила, которая будет двигать тело М. вниз по наклонной плоскости ускоренно, равна [c.233]

Задача 164. На барабан силой тяжести Q = 500 н намотан невесомый трос, втягивающий из состояния покоя по наклонной плоскости груз G = ЮОО н. С каким ускорением будет двигаться вверх по наклонной плоскости груз, если к барабану приложен вращающий момент Ai,,p = 250 нм, коэффициент трения скольжения груза по плоскости / = 0,1, угол наклона плоскости а = 30 (рис. 178) [c.238]

Наклонная плоскость (клин) находится на горизонтальной гладкой поверхности. На наклонную плоскость помещают шар, который начинает двигаться без проскальзывания. Определить ускорение клина (рис. 6.3.10). [c.271]

Электроны типа 1,3, 5,7,9 и11 нЬ изменяют своих скоростей, поскольку они пересекают плоскость а = О, когда ВЧ поле равно нулю. Для них наклон прямых не изменяется. Электроны 4, 8,12 попадают в тормозящий полупериод ВЧ поля и их скорость скачком уменьшается, что выражается в уменьшении наклона прямых. Для ускоренных электронов 2,6,10 наклон увеличивается. За период ВЧ поля пучок прямых сходится или расходится, что и иллюстрирует фазовую фокусировку или расфокусировку. На языке электронной кинематики это соответствует следующей картине. Двигаясь в пространстве дрейфа по инерции, быстрые электроны типа 2,6, Ю постепенно догоняют электроны типа 1,5, 9 и медленные электроны 4,8, вышедшие из модулятора раньше. К тому же вышедшие раньше всех медленные электроны [c.105]

Самоторможение. При движении вниз движущей силой является не только сила тяги, но и вес. Поэтому движение возможно и без приложения силы тяги под действием собственного веса. При этом, если угол трения ф больше угла наклонной плоскости а, тело не двигается вниз, а если оно имеет первоначальную скорость, то оно тормозится. Это явление называют самоторможением. Очевидно, приф = а тело равномерно скользит вниз по наклонной плоскости, при ф < а — ускоренно. [c.246]

Таким образом, скорость призмы А пропорциональна времени, а ее направление зависит от знака выражения, стоящего в скобках. Призма будет двигаться вверх по наклонной плоскости, если g sina —mart os p/(mi-I-mj) <0, т. e. если относительное ускорение Wr s = n тела В превышает значение [c.181]

При увеличении угла наклона плоскости ускорение оси катящегося цилиндра будет расти пропорционально sin а оно будет всегда меньше ускорения g sin а, ускорения тела, соскальзывающего по той же наклонной плоскости без трения, но больше половины этого ускорения. Катящийся цилиндр будет двигаться ускоренно, как скользящее тело, но ускорение его будет меньше инерция цилиндра из-за вращения как бы увеличилась, это увеличение инерции зависит от отношения HmRl. [c.209]

Рассмотрим, напр., точку, к-рая начинает двигаться вдоль гладкой наклонной плоскости из положения А без нач. скорости (рис.). Для неё кинематически возможно любое перемещение АВ, АВу, АВ ,... ъ этой плоскости с какими-то ускорениями w, w , 2,... при свободном же падении точка совершила бы перемещение вдоль вертикали АС с ускорением д. Тогда отклонения точки от свободного движения изобразятся отрезками СВ, СВ , СВ2,. . ., наименьшим из к-рых будет отрезок СВ, перпендикулярный к наклонной плоскости. Следовательно, принуждение Z, пропорц. квадратам СВ, СВу, СВ ,. . . , будет наименьшим при движении вдоль линии наименьшего ската AD. Это и будет истинное движение точки, происходящее с ускорением w=gsin а. Математически Г. п. выражается равенством bZ= =0, в к-ром варьируются только ускорения точек системы при этом предполагается, что силы от ускорения не зависят. [c.110]

Среди них наиболее видное место в истории механики принадлежит Эванджелисте Торричелли, пе намного пережившему своего учителя. Он не знал о тех соображениях, которые Галилей, вместе с Вивиани, считал достаточными в качестве доказательства положения, что при падении с одинаковой высоты вдоль плоскостей разного наклона тяжелые тела приобретают одинаковые скорости. Чувствуя вместе с тем необходимость заменить это положение, принятое Галилеем в первом издании Бесед без доказательства, Торричелли его доказывает, опираясь на следующий принцип Два связанных друг с другом тяжелых тела не могут сами собою двигаться, если их центр тяжести не опускается . Этот тринцип Торричелли , появившийся в печати только в 1664 г. был использован и обобщен Гюйгенсом. Вообще в своем трактате, указанном в примечании, Торричелли излагает концепции Галилея в систематизированном виде. Он дал анализ движения в пустоте тела, брошенного под углом к горизонту, сразу складывая равномерное движение по наклонной (у Галилея — по горизонтали) с ускоренным движением по вертикали. Торричелли, по аналогии с падением тяжелых тел, предложил известный закон истечения жидкости из отверстия в сосуде — это можно считать первым количественным результатом в динамике жидкостей. Ему же принадлежат доказательство наличия атмосферного давления и опровержение идущего от античности положения, что природа не терпит пустоты. Это было выдаюпщмся и принципиальным достижением новой физики и, разумеется, важным вкладом в механику жидкостей. В математике Торричелли также принадлежат выдающиеся достижения. Его ранняя смерть была большой утратой для науки того времени, особенно для итальянской. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...