Обратимые и необратимые произвольные циклы

Обратимые и необратимые произвольные циклы [c.66]

Обобщенная формулировка второго закона термодинамики для произвольного обратимого и необратимого цикла в интегральной форме запишется так [c.84]

Произвольный необратимый цикл может быть представлен совокупностью необратимых элементарных циклов Карно. Для этого произвольный цикл необходимо покрыть сеткой изотерм и адиабат, причем в Т — з-диа-грамме это прямоугольная координатная сетка. Каждая клетка представляет собой элементарный цикл Карно, а поскольку учитывается только внешняя необратимость (только при теплообмене с внешними горячими и холодными источниками, имеющими различную температуру в различных точках произвольного необратимого цикла), то внутренние клетки можно считать обратимыми элементарными циклами Карно. В этом случае для окаймляющих элементарных циклов Карно имеем (Л9 /7 ) + (Д< 2/Да )<0. а для внутренних элементарных циклов [c.69]

Из (5.17) следует, что как энтропия рабочего тела, так и энтропия системы (рабочее тело, источник теплоты и охладитель) при осуществлении произвольного обратимого цикла равны нулю. (В реальных условиях могут осуществляться только необратимые циклы.) [c.67]

Значение холодильного коэффициента произвольного обратимого (а также внешне необратимого) цикла мы получим, подставив в уравнение (15-2) выражение r t через средние температуры подвода и отвода тепла [c.469]

Рассмотрим произвольный необратимый цикл, составленный из двух процессов — необратимого /-й-2 и обратимого 2-Ь-1 (рис. 16). Интеграл Клаузиуса для рассматриваемого цикла может быть записан в виде суммы двух интегралов [c.57]

Если регенерация отсутствует, эти произвольные процессы протекают необратимо. На фиг. 2 представлен такой термодинамический цикл. При полной идеальной регенерации выбранные произвольные процессы 2—3 и 4—1 полностью обратимы. [c.15]

Рассмотрим теперь произвольный необратимый цикл, составленный из двух процессов — необратимого 1-2 и обратимого 2-1 (рис. 3-18). [c.88]

Если теперь к произвольному необратимому циклу применить ту же методику исследования, которая была применена к обратимому циклу, т. е. разбить его на элементарные необратимые циклы Карно, для каждого из них написать неравенство (165), просуммировать левые части этих неравенств и перейти к пределу при числе элементарных циклов Карно, стремящемся к бесконечности, то получим [c.108]

Пусть далее между начальным и конечным состояниями рабочего тела существует также произвольный обратимый переход 1-Ь-2. Совокупность обоих процессов составляет необратимый цикл [c.56]

Для этого разобьем произвольный (может быть, необратимый) цикл С, совершаемый произвольной системой, на бесконечно малые элементы на каждом из которых температуру системы можно считать постоянной (Г ). Обозначим через dQ тепло, которое получает система в процессе и через dAi — работу, которую производит система в этом элементарном процессе. Во время каждого элементарного процесса dli многопараметрическая среда может быть использована как тепловой резервуар для элементарного обратимого цикла Карно, осуществляемого вспомогательной двухпараметрической средой можно выбрать эти циклы Карно так, чтобы в каждом из них вспомогательная двухпараметрическая система отдавала рассматриваемой многопараметрической системе количество тепла, равное dQi. Поэтому можно представить себе, что все тепло, которое получает многопараметрическая среда извне в процессе С, она получает с помощью контакта с вспомогательной двухпараметрической средой. В качестве второго теплового резервуара для всех вспомогательных циклов Карно возьмем некоторое тело с постоянной температурой Tq. [c.238]

Термический к. п. д. Лнеобр произвольного необратимого цикла всегда меньше термического к. п. д. обратимого цикла Карно, проведенного между температурами Tj и T a [c.148]

Сравним цикл Карно с произвольным, но также обратимым циклом, осуществляемым между теми же источниками тепла и производящим то же количество работы. При этом безразлично, осуществим ли второй цикл в действительности или нет. (Нанример, можно было бы себе представить термодинамический цикл, в котором тепло подводится к горячему спаю термопары и отводится от холодного и в котором превращение тепла в электроэнергию происходит непосредственно без использования тепловой машины. К сожалению, этот заманчивый процесс характеризуется на практике чрезвычайно низким к. п. д., поскольку хорошие электрические проводники являются также хорошими проводниками тепла, по которым тепло необратимо перетекает от горячего спая к холодному.) Обратимся вновь к рис. 31 и представим себе, что один из циклов работает как силовой, а другой как тепловой насос. Тогда с помощью тех же рассул<дений, что и выше, легко показать, что противоречия второму закону не будет лишь при одинаковых величинах превращаемых количеств тепла. Отсюда следует, что коэффициент полезного действия всех обратимых циклов, работающих между источниками тепла с одинаковой температурой, должен быть одинаков. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...