Деформация профиля простой волны при ее распространении

Графический анализ деформации профиля простой волны (см. рис. 6.1) показывает, что нелинейные искажения рано или поздно приведут к образованию перехлеста — профиль будет описываться неоднозначной функцией т = i — х1с . Такая форма может реализоваться в ряде случаев, например, для волн на поверхности воды в зоне прибоя или для волн электронной плотности в приборах СВЧ (здесь неоднозначность возникает в связи с тем, что в промодулированном по скорости потоке электронов происходит обгон и формируется многопотоковый режим). Но для продольных звуковых волн неоднозначность формы профиля физически бессмысленна. Вместо перехлеста в профиле возникает тонкий ударный фронт, в котором происходит диссипация энергии, и картина распространения волны сильно изменяется. [c.191]

Теперь рассмотрим, какие особенности реальных плоских звуковых воли предотвращают эт невозможные деформации волновых профилей в общем случае, а затем исследуем, принимая во внимание эти особенности, реальную волну, порожденную импульсным движением поршня в жидкость. Заметим, что единственными особенностями, которые могут изменить наши заключения о распространении простых волн, являются диссипативные процессы, так как теория Римана (разд. 2.8), лежащая в основе наших заключений, точна только для недиссинативных волновых процессов. Среди разл чных диссипативных процессов, рассмотренных в разд. 1.13 и 2.7, мы должны установить, следовательно, может ли какой-нибудь из них вызвать эффекты, достаточно большие и быстрые, чтобы противостоять мощной тенденции к быстрому преобразованию волнового профиля, показанному на рис. 31 и 32. [c.194]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...