Кварц диффракционные картины

Лейка К (без объектива). Для субъективного наблюдения и для фокусирования диффракционной картины на пути светового луча непосредственно перед камерой вставляется призма Р полного внутреннего отражения. При пользовании призмой диффракционная картина получается в плоскости V, где и может рассматриваться через лупу А. Для возбуждения колебаний стеклянный куб притирается при помощи капли масла к горизонтальной пьезокварцевой пластинке Q. Кварцевая пластинка с металлизированными поверхностями лежит на металлической рамке Такое устройство обеспечивает излучение звуковых волн кварцем только в стеклянный куб. Толщина применявшихся кварцевых пластинок изменялась от 1,8 до 2,3 мм пластинки возбуждались на гармониках от 3 до 9 номера, т. е. на частотах 3500—15000 кгц. Более подробные сведения о характеристиках оптической части установки приведены в работах 11837, 1838]. [c.350]

На фиг. 390 кривые /3—/5 представляют собой рассчитанные таким образом интерференционные фигуры для кварца и для барита. Полное соответствие этих расчетных кривых с экспериментальными интерференционными картинами 1—3 и 10—12 (см. фиг. 390) совершенно очевидно. На фиг. 391 также представлены экспериментальные вверху) и теоретически рассчитанные (внизу) диффракционные картины для правильных кристаллов. [c.358]

Фиг. 402. Диффракционные картины, получающиеся при отражении света от поверхности кристаллов кварца (а) и известкового шпата (б) перпендикулярно оптической оси.

Значительные осложнения возникают также в результате неравномерного нагрева жидкости и порождённых им конвекционных потоков. Неравномерный нагрев жидкости часто вызывается колебаниями кварцевой пластинки, поэтому можно рекомендовать включать кварц лишь на короткие промежутки времени и фотографировать с возможно малой экспозицией. Коэффициент поглощения ультразвука можно определить также, воспользовавшись тем, что при малых амплитудах ультразвуковых колебаний, при которых в диффракционной картине наблюдаются только спектры первого порядка, между освещённостью изображения ультразвукового поля, полученного по методу тёмного поля, и интенсивностью звука существует линейная зависимость [316, 317]. Измерение освещённости ультразвукового поля производят или с помощью фотоэлемента или же посредством фотографирования с последующим фотометрированием. Фотометрирование производят, сравнивая освещённость ультразвукового поля с освещённостью поля зрения, на которое наложен ступенчатый [c.93]

Для измерений по этому методу применяется установка, схематически изображённая на рис. 125. Свет от электрической дуги Ь проходит через монохроматор М, призму Николя /VI и объективом О фокусируется на экране /С. На пути сходящегося светового луча располагают исследуемый образец С и вторую призму Николя Л 2> Исследуемый образец при этом ставят непосредственно на кварцевую пластинку Q, которая лежит на металлической рамке / . Такое расположение кварца обеспечивает воздушную подушку с тыльной стороны кварцевой пластинки, в результате чего практически всё ультразвуковое излучение направляется в исследуемый образец. Призма Р позволяет производить в случае необходимости визуальные наблюдения на экране. Обычно диффракционная картина фотографируется. [c.226]

Висс [2182, 2183] разработал также систему ультразвукового интерферометра с оптической регистрацией резонансных точек. При проектировании изображения освещенной щели сквозь звуковой пучок между кварцевым источником и отражателем на экран наблюдается описанная в гл. III, 4, п. 2 диффракция света на ультразвуковых волнах. Число и интенсивность диффракционных спектров зависит от силы звука интенсивность достигает максимума при образовании стоячих волн, когда между кварцем и отражателем укладывается целое число полуволн. Таким образом, изменение положения отражателя приводит к периодическому изменению диффракционной картины, позволяющему осуществить запись (например, на непрерывно движущейся фотопленке), удобную для последующей обработки. Точность измерений на такой установке составляет, согласно Биссу, 0,2 /oq. [c.222]

Возбуждение звуковых волн обычно осуществляется в отделенном от исследуемой жидкости пространстве [133, 245, 863, 2183]. Такое устройство до известной степени устраняет искажающие диффракционную картину оптические неоднородности и нежелательное нагревание, особенно в непосредственной близости от колеблющегося кварца, а также позволяет исследовать проводящие жидкости. Часто достаточно бывазт приклеить колеблющийся кварц к наружной стенке кюветы, содержащей исследуемую жидкость [145, 2033]. О выборе толщины стенки, обеспечивающей наибольшую силу звука см. гл. I, 2. Полезно также в стенке кюветы сделать отверстие, как это показано на фиг. 118, б. [c.228]

Фиг. 388. Диффракционные картины, по.чу-чающиеся при падении света в направлениях осей Z, У и А куба из кристалла кварца (верхний ряд) и куба из кристалла известкового шпата (нижний ряд).

Фиг. 399. Диффракционные картины, получающиеся при прохождении сквозь кристалл кварца в направлении осей X и К неполяризован-ного света 1, 4) и линейно поляризованного света [2, 3, 5, 6).

Рассмотрение фотоупругих свойств тел а позволяет дать объяснение этим чрезвычайно сложным на первый взгляд явлениям. Подставляя в уравнение Рамана и Ната для интенсивности света, диффрагированного на звуковых волнах (см. гл. П1, 4, п. 2), фотоупругие (упруго-оптический) постоянные и используя уравнения фазовой поверхности для соответствующей кристаллографической системы, Мюллер [1380] весьма изящным путем рассчитал и объяснил распределение интенсивности света в диффракционных картинах. Подробное рассмотрение работы Мюллера увело бы нас за рамки данной книги однако, чтобы показать хорошее совпадение теории и эксперимента, на фиг. 399,6 приведены диффракционные картины, рассчитанные для кварца, обладающего наряду с шестью упругими постоянными еще и восемью фотоупругими постоянными. Интенсивность света изображается на теоретических кривых толщиной линии. Прекрасное совпадение этих расчетных кривых с фотографиями, приведенными на фиг. 399,а, совершенно очевидно при этом следует еще учесть, что фиг. 399,6 рассчитана в предположении о совершенно равномерном во всех направлениях колебательном возбуждении рассматриваемого тела, что, как уже упоминалось, в действительных условиях эксперимента никогда не имеет места. [c.364]

К смоченной каплей масла плоскошлифованной поверхности испытуемого образца прижимался кварц, излучавший в образец ультразвуковые волны. К противоположной поверхности образца таким же образом прижимался сосуд с жидкостью ультразвуковые волны проходили через образец в сосуд и там обнаруживались прч помощи эффекта Дебая—Сирса. О наличии в образце неоднородностей можно было судить по тому, в большей или меньшей степени образовывались диффракционные картины. Соколов акустически просвечивал таким способом стальные образцы, имевшие длину до 2 л . [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...