Конфигурационная теплоемкость

Найти выражение для конфигурационной теплоемкости сплава со стехиометрией АзВ и АВ в ГЦК решетке. [c.273]

КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ И КОНФИГУРАЦИОННАЯ ТЕПЛОЕМКОСТЬ [c.300]

В этой главе рассмотрим некоторые приложения теории устойчивости к критическим явлениям фазовых переходов жидкость-пар и разделению бинарных смесей. Когда приложенное давление и температура изменяются, системы могут терять устойчивость, тем самым вызывая переход из одного агрегатного состояния в другое. Например, при изменении температуры двухкомпонентной жидкой смеси (например, гексан — нитробензол) смесь может становиться неустойчивой к изменениям в составе при этом смесь разделяется на две фазы, каждая из которых обогащена одним из компонентов. Как показано в гл. 18 и 19, для систем, далеких от равновесия, потеря устойчивости может приводить к широкому разнообразию сложных неравновесных состояний. Там же обсуждается, каким образом система, подверженная внутренним изменениям, реагирует на быстрые изменения температуры. Итак, введем представление о конфигурационной теплоемкости. [c.300]

Критические явления и конфигурационная теплоемкость [c.302]

Критические явления н конфигурационная теплоемкость [c.306]

Член кт,р д /дТ)р называется конфигурационной теплоемкостью, так [c.306]

Конфигурационная теплоемкость. Вывести выражение для теплоемкости, связанной с процессами упорядочения и разупорядочения в сплаве типа ЛВ, через параметр дальнего порядка Я, зависящий от температурьи Энтропия, связанная с (19,24), называется конфигурационной энтропией.) [c.690]

Конфигурационная теплоемкость 305 Коэффициенты активности 200, 210 -Дюфура 365 [c.453]

Жидкость по сравнению с кристаллом обладает дополнительным положительным конфигурационным вкладом в энтропию за счет возможности изменения относительного пространственного расположения молекул или их групп. С уменьшением температуры этот вклад уменьшается (падает подвижность молекул), возникает теоретическая возможность равенства энтропии жидкой и кристаллической фаз. Температура, при которой наступает этот парадокс, называется температурой Козмана (Тк). Однако в экспериментах не удается переохладить жидкость до Гк> так как раньше происходит стеклование и конфигурации замораживаются. Таким образом, энтропия стекла при стремлении температуры к абсолютному нулю остается конечной, что не противоречит третьему началу термодинамики, так как оно соответствует равновесным состояниям, а неот-релаксированное стекло неравновесно. Зная температурные зависимости теплоемкости жидкой и кристаллической фаз и теплоту плавления, можно рассчитать температуру Козмана, которая даст нижний предел температуры стеклования Отметим, что Гк < Го, определяемой например, из экспериментов по вязкости с использованием формулы (1.98). Из зависимости энергии Гиббса от температуры видно, что переход жидкость - стекло происходит вблизи экстремального значения разности свободных энергий жидкости и кристалла. [c.133]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...