Адиабатические изменения параметров 139 и далее

Адиабатические изменения параметров 139 и далее [c.331]

Рассмотрим гамильтониан Fq (8) с медленно изменяющимися параметрами. Для фазовой точки, захваченной в резонанс, введем внутренний адиабатический инвариант как площадь на плоскости (р, Р), ограниченную проходящей через эту точку линией уровня Pq, деленную на 2тг. Эта величина приближенно сохраняется при движении в системе с гамильтонианом Fq. Для заданной фазовой траектории можно численно найти значения ip и Р при каждом соударении с биллиардной стенкой и таким образом определить величину h = Ро (р, Р). Далее можно вычислить внутренний адиабатический инвариант. Было обнаружено, что эта величина хорошо сохраняется при е = 10 , ш = 2 10 внутренний адиабатический инвариант осциллирует вокруг своего среднего значения с амплитудой около 2 % от своей величины на протяжении времени порядка 1/е, причем заметного изменения его средней величины практически не происходит (см. рис. 7). Отсюда можно заключить, что рассматриваемая система действительно хорошо аппроксимируется в окрестности резонанса гамильтонианом Fq. [c.176]

Как указано выше, процесс распространения возмущений можно считать адиабатическим, поэтому положим далее д = 0 и рассмотрим различные предельные случаи этой формулы. Пусть изменение параметров в звуковой волне происходит так -быстро, что состав газа и внутреннее состояние частиц не успевают изменяться. Тогда dgn — 0, и из формулы (1.8.5) получим, зсак и для совершенного газа [c.41]

Предположим, что приращение йдь циклического импульса при сохранении остальными д и всеми параметрами постоянных значений вызывает приращение й а обобщенной силы соответствующей параметру Ра предположим, далее, что адиабатическое приращение йра параметра Ра при постоянстве всех прочих параметров вызывает приращение йр ь циклической скорости р ь тогда йр ь и имеют противоположные знаки, а отно-щения приращений ( дь и йра, рассматриваемых как причины, к соответствующим изменениям и Рь, рассматриваемым как следствия, равны между собой по абсолютному значению (как говорит Герц, отношения следствия к причине в обоих случаях равны). Поэтому в этих условиях [c.490]

В соответствии с общепринятой методикой изложения газодинамики гомогенных сред вначале даются основные уравнения движения влажного пара (гл. 3). Далее рассматриваются вопросы подобия и анализ размерностей в потоках влажного пара. В гл, 4 изучается механизм распространения слабых возмущений в двухфазных средах. Следующая — 5 гл. — посвящена исследованию одномерных течений влажного пара. Здесь рассматривается одномерное адиабатическое движение в условиях метастабильного и равновесного изменения состояния системы при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях. Материалы этой главы позволяют проследить влияние влажности, внутреннего теплообмена и фазовых переходов на изменения скорости потока и термодинамических параметров в конфузорных и днффузорных квазиодномерных потоках. [c.7]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...