Первое и второе начала термодинамики для квазистатических процессов

В первом и втором изданиях учебника автор при изложении второго начала термодинамики придерживался метода Каратеодори. В предисловии к первому изданию учебника записано Классическое развитие мыслей, отправляющихся от постулатов Томсона, Клаузиуса, Планка или др., отличается, во-первых, известной узостью, ибо кладет в основу второго начала только свойства круговых процессов тепловых машин, и, во-вторых, некоторой невыдержанностью аргументации, ибо не проводит резкой грани между квазистатическими (обратимыми) и нестатическими (необратимыми) процессами. [c.344]

Второе начало характеризует тепловые особенности для конечного времени и конечного пространства. Оно устанавливает существование у любой равновесной системы новой однозначной функции состояния — энтропии, которая не изменяется в изолированной системе лишь при квазистатических процессах и возрастает при необратимых процессах. Так же, как и первое начало, второе начало термодинамики является обобщением опытных данных. [c.25]

Первое и второе начала термодинамики записываются для квазистатических процессов в виде дифференциального соотношения (см. т. 1, с. 41-47) [c.16]

Первое и второе начала термодинамики для квазистатических процессов 16 Плазменные колебания поперечные 408 Плазменных колебаний затухание 308, 407 [c.447]

Сочинение М. А. Леонтовича имеет следующие построение и содержание Раздел 1 — Основные понятия и положения термодинамики (состояние физической системы и определяющие его величины работа, соверщаемая системой адиабатическая изоляция и адиабатический процесс закон сохранения энергии для адиабатически изолированной системы закон сохранения энергии в применении к задачам термодинамики в общем случае (первое начало термодинамики) количество тепла, полученное системой термодинамическое равновесие температура квазистатические (обратимые) процессы теплоемкость давление как внешний параметр энтальпия обратимое адиабатическое расширение или сжатие тела применение первого начала к стационарному течению газа или жидкости процесс Джоуля—Томсона второе начало термодинамики формулировка основного принципа). [c.364]

Хотя реальные процессы являются О. п. лишь в нек-ром приближении, они играют значительную роль в термодинамич. расчетах, т. к. только по отношению к ним соотношения макроскопич. термоди-намш и имеют вид равенств или ур-ний. Действительно, дифференциальное выражение второго начала термодинамики dS OQ/T имеет вид равенства только в том случае, если поглощение системой количества теплоты OQ произошло квазистатически. О. п., протекающий в изолированной системе, не сонрово-ждается изменением энтропии, что может служить критерием обратимости термодинамич. процесса. В общем случае термодинамич. соотношения имеют xapairiTep неравенств, а выводы, сделанные на основе расчетов О. гг. — характер предельных соотношений (напр., теорема о максимальной работе). Построение термодинамич. теории неравновесных процессов связано с привлечением дополнительных (по отношению к первому и второму началам) физич. предположений (см. Необратимые процессы). [c.470]

Классическое сочинение Ван-дер-Ваальса сыграло огромную роль в развитии термодинамики и методов ее исследований. Приведем содержание некоторых наиболее общих разделов рассматриваемого сочинения. Во втором разделе Первое начало термодина.мики и его применения рассматриваются следующие вопросы математическое выражение закона сохранения энергии количество теплоты не является функцией состояния системы о квазистатических и нестати-ческих процессах основное уравнение квазистатических процессов в системах, находящихся под всесторонне одинаковым давлением различные виды основного уравнения общее уравнение удельной теплоемкости величина с,. уравнение Майера вычисление механического эквивалента теплоты уравнение политропы отрицательная теплоемкость определение величины Ср дросселирование определение от- [c.248]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...