Бравэ нейтронов

Здесь ю — (очень короткодействующий) потенциал взаимодействия между нейтроном и атомным ядром в кристалле, а г — координата нейтрона. Взаимодействие (24.4) не изменяется при преобразовании, которое сдвигает координату г нейтрона на вектор Кц решетки Бравэ и одновременно переставляет переменные и (К) ионных смещений по закону и (К) ->-и (К — Ко). Действительно, производя оба перемещения, получаем из (24.4) [c.99]

Это противоречит полученному в гл. 22 выводу, согласно которому в пределе больших длин волн частоты нормальных мод моноатомной решетки Бравэ должны стремиться к нулю линейно по к. Прежний результат неприменим вранном случае потому, что приближение (22.64), приводящее к линейному выражению для О) (к) при малых к, справедливо только в том случае, когда сипы взаимодействия между ионами, расположенными на расстоянии К друг от друга, пренебрежимо малы при Я порядка 1/й . Но сила, пропорциональная обратному квадрату расстояния, столь медленно спадает с расстоянием, что, каким бы малым ни был волновой вектор к, взаимодействие ионов, находящихся на расстоянии К Пк, может вносить существенный вклад в динамическую матрицу (22.59) ). И тем не менее совершенно ясно, что фононный спектр металлов содержит ветви, в которых ш стремится к нулю линейно по к. Это непосредственно видно из данных по рассеянию нейтронов и следует из того, что в удельной теплоемкости металлов ) имеется член, пропорциональный Г , который характерен для подобной линейной зависимости ). [c.139]

Будем считать справедливой модель ферромагнетика Гейзенберга, согласно которой каждому атому приттисывается спин заданной величины 5 ). Будем рассматривать только случай неполя-ризованных нейтронов. Решетка кристалла, по предположению, является решеткой типа Бравэ (одна частица на ячейку). Равновесные положения атомов в решетке будут обозначаться векторами Н, их действительные положения — векторами = результи- [c.119]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...