Произведение релятивистское скалярное

Релятивистское скалярное произведение мы запишем как (ф, ==5л .ф (к) г(к), [c.27]

Обычно различают несколько типов взаимодействия частиц, зависящих от их спинов обменное взаимодействие, связанное с возможностью перестановки одинаковых частиц спин-орбитальное взаимодействие, происходящее от релятивистского взаимодействия движущегося магнитного момента с электрическими полями непосредственное магнитное взаимодействие моментов. Обменное взаимодействие обычно значительно превышает все остальные виды взаимодействий. Характерным отличием обменного взаимодействия является инвариантность по отношению к поворотам полного момента системы частиц в пространстве. Таким свойством обладает скалярное произведение (ии ). [c.35]

В силу релятивистского закона преобразования (3-42) функций W введенное выше скалярное произведение инвариантно относительно преобразования u[a,A), которое является представлением группы Pi, т. е. [c.167]

В кваптовой теории поля амплитуда рассеяния двух бесспиновых частиц A(s,t) является функцией двух релятивистских инвариантов квадрата энергии этих частиц в системе их центра инерции s — (jOi -j- />2) и квадрата передаваемого импульса (со знаком минус) I = (Pi — Pi) - Здесь pi, Р2 — начальные, р[, р — конечные 4-импульсы частиц (рис. 2) (скалярное произведение двух чегырех-мерпых векторов о и 6 обозначается как аЬ = a bf, — аЬ). Для физ. процесса рассеяния ( s-канал ) s >- 4 г , г < О (ц — масса частиц, К-рые для простоты предполагаются одинаковыми). Та же самая ф-ция А (s, t) при значениях пере-0, I > 4 а,2 описывает другой фиг. процесс — аннигиляцию частицы с 4-имнульсом р и античастицы с 4-импульсом р[ в античастицу с 4-импульсом и частицу с 4-импульсом p ( г-канал ). В аннигиляциопном канале величина t является квадратом энергии, ai — квадратом передаваемого имнульса. [c.390]

Повсюду в этой книге для описания состояний применяется гейзенбергова картина квантовой механики. Картина Шредингера намного менее подходяща дли описания релятивистской теории, так как в ней временная координата входит на совершенно другом основании, чем пространственные координаты как будет показано в главе 4, другая обычно используемая картина, картина взаимодействия, вообще не существует. В картине Гейзенберга каждому состоянию рассматриваемой системы соответствует единичный вектор, скажем Ф, в гильбертовом пространстве Ж. Вектор не изменяется со временем, тогда как наблюдаемые, изображаемые эрмитовыми линейными операторами, действующими на Ж, в общем слзп1ае изменяются. Скалярное произведение двух векторов Ф и в Ж обозначается через (Ф, и называется амплитудой перехода соответствующих состояний. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...