Гейзенберговская картина

Перейдём теперь к вычислению полевых операторов. Напомним, что в гейзенберговской картине, рассмотренной в разделе 10.5.1, эволюция во времени описывается выражением [c.456]

Все выражения для функций корреляции поля, которые мы обсуждали выше, были построены согласно гейзенберговской картине квантовой механики, в которой векторы состояния и оператор плотности не зависят от времени. Когда же они изменяются со временем, как это имеет место в представлении взаимодействия, [c.161]

Настоящая глава посвящена изучению квантовых систем, описываемых уравнениями (1И.2.8). Динамические системы на квантовом уровне могут рассматриваться в различных представлениях, в частности, в шредингеровской и гейзенберговской картинах. Для обсуждаемых систем в одномерном случае решение этой задачи удается найти в обеих картинах. [c.229]

Тема Гейзенберговская картина квантовой механики. Задача 1. Докажите, что [c.167]

Физики, привыкшие свободно переходить от гейзенберговской картины к шредингеровской картине и наоборот, естественно спросят нас здесь, являются ли перечисленные свойства преобразования а на состояниях достаточно сильными для того, чтобы служить альтернативным определением симметрии. Как мы сейчас увидим, ответ на этот вопрос утвердителен. [c.201]

Эту картину. молено объяснить, исходя из классической интерпретации гейзенберговского выражения для энергии обмена. В нашем случае угол между спинами мал и поэто.му мол<но os ф заменить на 1 — /гф - Тогда обменную энергию пары спинов Wex, расположенных под малым углом ф друг к Другу, можно записать в виде Wex = JS p (здесь J — обменный интеграл, S — спиновое квантовое число). Подразумевается, что энергия Wex относится к одинаково направленным спинам. Если направление спинов изменяется на противоположное, т. е. полное изменение равно л радиан, и состоит из N последовательных малых поворотов на одинаковые углы, то угол между соседними спинами равен л/N, а обменная энергия, отнесенная к паре соседних спинов, будет равна Wex = /5 (я/ V) . Полная обменная энергия цепочки из -j- 1 ато.мов будет в N раз больше, т. е. [c.584]

Картина Гейзенберга (канонический формализм). Для явного построения гейзенберговских операторов ехр(—и,) в рамках гамильтонова подхода воспользуемся формулой Швингера [c.246]

Калибровочное преобразование 46 Картина гейзенберговская 14 [c.416]

Примечания. Теорема 2 устанавливает эквивалентность шредингеровской картины" и гейзенберговской картины в случае отдельно взятой симметрии. Кроме того, теорему 2 можно рассматривать как определение симметрии с точки зрения одного лишь множества < . Приведенное выше доказательство теоремы по существу воспроизводит доказательство Кадисона [208], которое тот провел при более слабом допущении, а именно заменив множество < выпуклыми подмножествами 2 и V [3 ] множества , полными относительно М (т. е. если (ф / )>0 УфеЗ [c.202]

Сведение к классической задаче. Чтобы получить некоторое представление о динамике гармонического осциллятора с зависящей от времени частотой, рассмотрим сначала эволюцию гейзенберговских операторов. В данной главе мы используем реперный осциллятор с постоянной частотой Операторы в начальный момент времени, либо начальные состояния в шрёдингеровской картине определены по отношению к данному реперному осциллятору. Частота сОг является некоторым вещественным параметром, находящимся в нашем распоряжении. Глаубер показал, что стационарный гармонический осциллятор с частотой ujr может служить в качестве реперного осциллятора, чьи собственные энергетические состояния п) образуют удобный полный базис. Без потери общности, реперную частоту можно выбрать так, чтобы состояния п) были начальными условиями для состояний Флоке, как показано в разделе 17.3.4. [c.534]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...