Ударная волна в ионных кристаллах

Ударная волна в ионных кристаллах, сегнетоэлектриках, керамиках 525 [c.554]

Вследствие нарушений однородной структуры материала (границы зерен, включения, области скопления дефектов, тепловые флуктуации) возникают искажения плоской формы фронта, что приводит к неоднородному распределению нагрузки и, как следствие, к сильным сдвиговым напряжениям. Как отмечалось в [40, 41], это может существенно влиять на характер поведения материала. Анализ поведения ионной подсистемы при распространении ударной волны с неплоским фронтом проводился также в работах [36, 37, 42]. Форма фронта задавалась специальным и граничными условиями либо нарушением идеальной структуры кристаллита. В первом случае для моделирования использовался кристаллит a-Fe, представляющий собой прямоугольную область на плоскости [110], содержащую около 10 атомов. Ударная волна инициировалась в направлении [110]. Межатомное воздействие описывалось потенциалом Джонсона [43]. Эволюция рассматриваемой системы из N атомов во времени описывалась уравнениями движения (7.5). Для учета взаимодействия кристаллита с окружением полагалось, что на атомы граничного слоя действуют дополнительные силы F , величина и направление которых определяются в начальный момент времени из условия равенства нулю результирующей силы. Обычно для инициирования ударной волны в кристаллите полагается, что атомы на одной из граней кристаллита движутся с некоторой постоянной скоростью и (граничное условие 1-го типа) уравнение (7.5) для этих атомов принимает вид [c.221]

Ударные волны в упругих ионных кристаллах 525 [c.525]

Ударные волны в упругих ионных кристаллах, сегнетоэлектриках и керамиках [c.525]

С. Б. Кормер, М. В. Синицын, Г. А. Кириллов и В. Д. Урлин (1965) таким же способом измеряли температуры за фронтом ударных волн Б ионных кристаллах Na l и КС1 до давлений 0,8 X 10 атм и температур 5500° К. На опыте были определены кривые плавления зависимость температуры плавления от давления. Оказалось, что последняя при давлениях порядка 0,5 X 10 атм возрастает до 4000° К, т. е. в четыре раза. [c.260]

При достаточно высоких давлениях в ударной волне происходит другой фазовый переход — плавление твердого тела. Вопросы плавления в ударной волне изучались теоретически в работах В. Д. Урлина и А. А Иванова (1963), Н. М. Кузнецова (1964, 1965), В. Д. Урлина (1965), Плавление и жидкая фаза в ионных кристаллах при больших давлениях исследовалась в уже цитированной работе С. Б. Кормера, М. В. Синицына и др. (1964). [c.259]

Способы получения аморфного состояния могут быть отнесены к одной из следующих групп закалка из жидкого состояния (спиннингование расплава, центробежная закалка, метод выстреливания, метод молота и наковальни, вытягивание расплава в стеклянном капилляре и др.), закалка из газовой фазы (вакуумное напыление, ионно-плазменное распыление, химические реакции в газовой фазе и др.), амор-физация кристаллического тела при высокоэнергетических воздействиях (облучение частицами поверхности кристалла, лазерное облучение, воздействия ударной волной, ионная имплантация и др.), химическая или электрохимическая металлизация. [c.554]

При высоких температурах, которые достигаются в ударных волнах, резко возрастает электропроводность ионных кристаллов, которая измерялась в работе Л. В. Альтшулера и др. (1960). Увеличение проводимости на много порядков у продуктов взрыва и некоторых органических соединений при прохождении детонационных и ударных волн обнаружили А. А. Бриш, М. С. Тарасов и В. А. Цукерман (1959). [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...