Резонанс дрейфовый

Магнитоакустический резонанс. Описанный в предыдущем разделе геометрический резонанс наблюдается при распространении звуковых волн перпендикулярно магнитному полю. В этом случае отсутствует дрейфовое движение электронов в направлении распространения волны. Если волновой вектор звуковой волны не перпендикулярен магнитному полю, то в поглощении звука возникает явление, получившее название магнитоакустического резонанса. С целью качественного объяснения этого явления рассмотрим вначале случай замкнутых траекторий. Пусть волновой вектор электрона образует угол 9 с магнитным полем В, вдоль которого направлена ось г координатной системы. [c.212]

Дрейфовые резонансы. Если обе функции В п Ф зависят от ф и то для пролетных частиц возможны резонансы. Однако из-за того, что скорость дрейфа пропорциональна р , размер дрейфовых резонансов мал по сравнению с размером резонанса самих магнитных линий при том же возмущении магнитного поля. Если же присутствует статическое электрическое поле, например, с потенциалом вида [c.394]

Диффузия в статических полях. Хотя размер резонанса (6.4.16) может быть велик по сравнению с амплитудой нерезонансных колебаний (6.4.15), именно последние определяют обычно внешнюю диффузию в статических полях. Причина этого состоит в следующем. В статическом случае положение резонанса (по г) определяется условием С0(р/(0ф = dq>ld = n/m и не зависит от или х. Внешняя диффузия за счет столкновений между частицами с изменением u и х относится поэтому к типу, рассмотренному в п. 5.56. Конечно, если дрейфовые резонансы перекрываются, то скорость диффузии определяется глобальной стохастичностью движения. Однако такое перекрытие возможно лишь в исключительных случаях, так как размер резонансов зависит от малого ларморовского радиуса (6.4.16). Поэтому в дальнейшем мы пренебрежем внутренней диффузией. Правда, резонансы несколько усиливают диффузию даже в отсутствие перекрытия, однако средняя скорость диффузии меняется при этом незначительно (п. 5.56). [c.394]

В отличие от дрейфовых резонансов нерезонансные колебания захваченных частиц (6.4.15) существуют везде. Рассеяние частиц изменяет их и и fx и может переводить частицы из захваченных в пролетные, и наоборот. В результате частицы смещаются по ра диусу. В зависимости от частоты столкновений возможны три ре жима диффузии. [c.394]

Дрейфовые поверхности. При учете конечного ларморовского радиуса электрического поля и неоднородности магнитного поля оказывается, что частицы не следуют точно за магнитной линией, а медленно сдрейфовывают перпендикулярно ей. Траектории ларморовского центра заполняют дрейфовые поверхности. При этом могут иметь место резонансы между гармониками неоднородности поля и дрейфовым движением. Уравнения движения в дрейфовом приближении в отсутствие токов имеют вид (см., например, [362], 2.2) ) [c.392]

В нестационарных полях положение дрейфового резонанса уже зависит от У (см. ниже), и резонансы возможны при любом г. Поскольку ширина этих резонансов значительно превышает размах радиальных колебаний запертых частиц (6.4.15), то диффузия, аналогичная неоклассической, будет определяться теперь резонансами. Эта задача рассматривалась Геллом и др. [152] и, более подробно, Невинсом и др. [316] ). [c.395]

Аналогичная задача возникает в связи с радиальной диффузией в амбиполярных ловушках с аксиально He HMMeTpn4Hb№ni пробками. Для аксиально симметричных систем сохранение углового момента препятствует радиальной диффузии. Асимметрия, вносимая стабилизирующими квадрупольными обмотками, нарушает сохранение момента. Для амбиполярных ловушек этот эффект усугубляется наличием длинной центральной секции, что приводит к возникновению резонансов низкого порядка между продольным и дрейфовым движением и большим радиальным колебанием частиц даже в отсутствие диффузии. В целом эта задача оказывается весьма сложной и читателю следует обратиться к оригинальным работам [79, 80, 357] i). [c.492]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...