Фольмера уравнение

Фольмера уравнение 8.6 Фононы 3.10, 3.14, 18.2 Фотонов газ 3.11, 3.14 [c.636]

Состояние адсорбционного слоя поверхностно-активного вещества на поверхности жидкости (уравнение Фрумкина—Фольмера) [c.330]

Как известно, согласно теории Гиббса — Фольмера, вероятность образования зародыша выражается следующим уравнением [c.80]

Вывод уравнения Штерна - Фольмера [c.266]

Это выражение также является уравнением Штерна - Фольмера. [c.267]

Интересно отметить, что протекание заметной обратной реакции может привести к отклонению вниз кривых иа графиках Штерна - Фольмера, Точнее, отношение в правой части уравнения (12.8) меньше единицы, если Изменение, условий, например увеличение концентрации реагирующих частиц или температуры, может способствовать тому, что обратная реакция станет значительной. [c.393]

Основная причина влияния скачка потенциала на скорость элек-трохимичес1сих реакций заключается в том, что скорость таких реакций лимитируется стадией переноса заряда, энергия активации которого является функцией потенциала на границе металл-раствор. В подобных случаях количественная связь между скоростью электрохимического процесса и электродным потенциалом описывается уравнением, носящим название уравнение Фольмера-Фрумкина. Применительно к реакции (4.1) для простейшего случая протекания процесса в одну стадию, т.е. при одновременном отщеплении п электронов, это уравнение имеет вид [c.81]

В ряде работ [182, 465—467] уравнение Кельвина для малого кристалла выводилось на основе построения Вульфа [468], при котором кристалл рассматривается как составленный из пирамид, имеющих основания на гранях и общую вершину в его центре. Се-менченко [467], кроме того, предполагал независимость друг от друга вариаций 6F и 67Vj. Здесь мы изложим с некоторыми модификациями подход Фольмера [182] и Странского [465]. [c.173]

Разблагораживание — Афк потенциала железа в результате адсорбции вытекает из известного уравнения Эрдей-Груз-Фольмера-Фрумкина для водородного перенапряжения т]н, выведенного в предположении о разряде Н3О+-ионов, как наиболее замедленной стадии катодного выделения водорода [c.50]

Решение Кагана. Каган [9] более полно и строго, чем в теории Деринга— Фольмера, формулирует условия на границе растущего пузырька. Он использует их при нахождении величины (с1п1йг) , входящей ъ ВСоставляется уравнение динамики пузырька с учетом вязких и инерционных сил. Записывается также уравнение теплопроводности в движущейся жидкости, которое позволяет оценить понижение температуры на границе пузырька. Понижение температуры вызывает уменьшение равновесного давления пара Ар" = й-АГ, Й — коэффициент, определяющий в небольшой области состояний температурную зависимость давления насыщенного пара. В [9] показан путь получения общего решения стационарной задачи о частоте спонтанного зародышеобразования при любом соотношении вязкости, инерционности, скорости испарения молекул и скорости подвода тепла. Перечисленные факторы могут ограничивать рост пузырька на первой стадии. Будем записывать решение для в форме (2.30). Из (2.47), (2.48) после ряда выкладок получено следующее выражение [c.48]

Теплота испарения, которая входит в формулу Деринга — Фольмера, была найдена для перфторуглеродов по уравнению Клапейрона — Клаузиуса. Производная йр1д,Тв определялась из экспериментальных данных р = Рв (Т). [c.132]

Проволочка входила в мостовую схему, питание осуществлялось переменным током. Сигнал разбаланса усиливался и подавался на осциллограф. На осциллограммах после резкого падения температуры (в результате расширения) наблюдается горизонтальная площадка. Затем температура релаксирует до первоначального значения. Ширина площадки Хх уменьшается с ростом 8. При е = 1,2 Гх 1 сек, а при 8 1,40 горизонтальный участок исчезает. Сравнение наблюдаемого понижения температуры при быстром (20 жек) и медленном (200 мсек) расширении с рачетом по уравнению адиабаты показывает, что для 8 < 1,50 процесс можно считать адиабатическим. В опытах Фольмера и Флуда [57] расширение камеры происходило медленно (за время около 0,1 сек) ). Слой жидкости выше поршня был толщиной 2—3 см. При сравнении экспериментальных данных с теорией гомогенной нуклеации предполагалось, что наблюдаемая граница конденсации соответствует условию [c.153]

Уравнение Штерна - Фольмера может быть выведено несколькими способами. Прежде всего рассмотрим интенсивность флуоресценции в отсут ст-вие и в присутствии тушителя. Интенсивность флуоресценции, наблюдаемая для флуорофора, пропорциональна его концентрации в возбужденном состоянии При непрерывном облучении устанавливается стационарная концентрация возбужденных флуорофоров и, следовательно, [Р ] / г = 0. В отсутствие и в присутствии тушителя дифференциальные уравнения, описывающие Р представляются в виде [c.266]

Эта модифицированная форма уравнения Штерна - Фольмера является уравно ниом второго порядка относительно [ Q1, что объясняет из1 иб графика кверху, наблюдаемый, когда флуорофор одновременно тушится как по статическому, так и по динамическому механизму. [c.272]

Это явление часто интерпретируют в терминах "сферы ту1яения", внутри которой вероятность тушения равна единице. Модифицированная с юрма уравнения Штерна - Фольмера, которая описывает эту ситуацию, имеет следующий вид [c.278]

РИС. 9.13. Г рафики Штерна Фольмера (а) и модифицированного уравнения Штерна — Фольмера (б) для двух типов флуорофоров, один из которых недоступен для тушителя. [c.286]

Эта модифицированная форма уравнения Штерна - Фольмера позволяет оп[)( --дплить графически f и А, Па график(1 запис.имости Р /АР от 1/[01 гипиюпии [c.286]

Лодстано15ка зтого выражения в уравнение Штерна - Фольмера дает [c.295]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...