Множитель сферического ослабления

Выражение (74) отличается от соответствующего выражения (71 для трехмерного случая не только вполне естественным отсутствием множителя сферического ослабления (4яг) , но и тем, что оно зависит непосредственно от массового расхода д ( 5), а не от его производной по времени. [c.35]

Выражение (86) представляет собой разность значений в фиксированный момент времени t выражения (71) для двух близких значений г, а именно гиг, разность между которыми не может превышать I действительно, на рис. 2 видно, что разность г — г в направлении, составляюш,ем угол 0 с осью х, все точнее аппроксимируется величиной —Z os 6, когда I становится малым по сравнению с г. Соответствующую разность значений выражения (71), обусловленную различными значениями как множителя сферического ослабления (4лг) 1, так и времени запаздывания г/с, для достаточно малых I (см. ниже необходимую оценку малости) можно выразить через производную по г [c.40]

При вычислении избыточного давления в этом дальнем поле основную роль играет второй член (92), полученный в результате дифференцирования (87) только из-за наличия времени задержки г/с. В ближнем поле, однако, первое отношение в (93) является по меньшей мере столь же важным и начинает преобладать, когда (ог/с становится малым, а это означает, что существенным в (92) будет первый член, полученный в результате дифференцирования в (87) множителя сферического ослабления (4яг)-Ч [c.43]

Метод наискорейшего спуска 308 Множитель сферического ослабления 35 [c.593]

Коэффициент затухания. Ослабление амплитуды плоской гармонической волны в результате взаимодействия ее со средой про-исходит по закону е- -", где х-—путь в среде, а б — коэффициент затухания (см. 1.1). В дальнейшем термин затухание будем относить только к ослаблению, учитываемому экспоненциальным множителем, в отличие от уменьшения амплитуды, связанного с расширением волнового фронта, например, в сферической волне. [c.32]

Рис. 2.52. Зависимость множителя ослабления от коэффициента заполнения трассы сушей при распространении над сферической поверхностью Земли (Л—300 н)

Уточнение сводится к тому, что в правую часть уравнения добавляется множитель, соответствующий дополнительному ослаблению волны за счет того, что зеркала не являются полностью отражающими. Здесь надлежит вспомнить, что формулы (2.24), (2.25) относились, вообще говоря, не к самому резонатору из гауссовых сферических зеркал, а к эквивалентному ему резонатору из плоских полностью отражающих зеркал, рядом с каждым из которых имеется по линзе с / = и по гауссовой диафрагме с амплитудным пропусканием ехр[—г /(2а )] (в нашем случае ехр[-л /(2 г )]). Луч, приходящий в точку с координатой х на одном зеркале из точки с координатой )с/М на другом, пересекает обе эти диафрагмы, и амплитуда должна быть домножена на ехр[ (х/М) /(2а )] X X ехр[— с /.(2 г )] = ехр[-х (1 + 1/М )/(2а )]. В результате приходим к уравнению вида [c.120]

Прежде всего, необходимо четко себе представить, о каком усилении идет речь. Обозначим через дифр поле, создаваемое в точке В при отсутствии препятствия М, т. е. при дифракции радиоволн вокруг гладкой сферической поверхности Земли (предполагается, что точка В находится в области тени)-. Может показаться очевидным, что появление на пути распространения радиоволн дополнительного препятствия в виде высокой горы М должно повлечь за собой добавочное ослабление поля. Факты показывают, что наличие горных хребтов при некоторых условиях приводит к возникновению в точке В поля npeib превышающего ранее вычисленное значение дифр. Речь идет об усилении по сравнению с полем при дифракции радиоволн вокруг гладкой поверхности Земли. Этому явлению можно дать простое физическое объяснение. Обычно высота препятствия М МНОГО больше высот антенн и Поэтому вычисленные по ф-ле (2 87) множители ослабления F для четырех волн являются величинами одного порядка. Кроме того, в диапазоне укв коэффициенты отражения от почвы близки к единице. Следовательно, может случиться, что при благоприятных фазовых соотношениях поле в месте расположения приемной антенны будет в четыре раза превышать поле, вычисленное по ф-ле (2.87) для одного луча. [c.116]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...