Нормали волновые обрати

После выяснения этих геометрических соотношений обратимся к рассмотрению внутренней конической рефракции, теоретически предсказанной Гамильтоном (1805—1865) в 1832 г. Примерный ход рассуждений Гамильтона был следующий. Пусть плоскопараллельная пластинка из двуосного кристалла прикрыта с одной стороны непрозрачным экраном с малым отверстием О (рис. 293). Осветим пластинку параллельным пучком неполяризованных лучей таким образом, чтобы после преломления на передней поверхности пластинки волновая нормаль оказалась направленной вдоль одной из оптических осей второго рода О А. Волновой нормали ОА соответствует конус лучей. Энергия распространяется [c.511]

Обратимся к плоскому случаю. Пусть (рис.2) р - радиус j кривизны волнового фронта г = То в точке М = Мо Лучи при С М) С = onst будут просто нормалями к кривой т = То. Очевидно, что радиус кривизны волнового фронта т = в точкб /V, будет p+ (Ti-To). Из подобия двух бесконечно тонкша треугольниксв с основаниями fS и г 2 о и вершиной О ( О - центр кривизны), легко получаем [c.12]

Обратимся сначала к работе Ингебригтсена. Автор рассматривает общую задачу о поверхностных волнах в пьезоэлектрике. Предположим, что волна распространяется вдоль оси ОУ, а нормаль к поверхности кристалла направлена по оси ОХ. В качестве уравнений для амплитуд акустоэлектрических волн используем систему (1.3.1), положив ку = р, кх = д, к = 0, где р = а>/р — продольное волновое число, д — поперечное волновое число. Условие обращения в нуль определителя системы (1.3.1) позволяет найти поперечные волновые числа qj (/ = 1, 2, 3, 4, 1шд, > 0). Парциальные решения для амплитуд равны минорам определителя системы уравнений (1.3.1). Удобно выбирать для 1, 2 и миноры одной из первых трех строк определителя, например первой, а для электрического волнового числа qi— миноры чет- [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...