Способность атомная тормозная

Атомная тормозная способность — размерность L MT-2, единица — джоуль-квадратный метр (J-m Дж-м ). [c.18]

Атомная тормозная способность вещества За — отношение линейной тормозной способности S вещества к концентрации С атомов этого вещества [c.21]

Атомная тормозная способность вещества [c.139]

Мощность поглощенной дозы ионизирующего излучения, мощность кермы Линейная тормозная способность вещества, линейная передача энергии Массовая тормозная способность вещества Атомная тормозная способность вещества Флюенс энергии ионизирующего излучения Период полураспада радионуклида, средняя продолжительность жизни [c.93]

Р. п. зависят от заряда ядер вещества Z. Тяжёлые материалы обладают большей тормозной способностью. С др. стороны, ускорение частицы обратно пропорционально её массе т, т. е. при одном и том же Z наиб. Р. п. будут испытывать электроны. Существ, роль в процессе радиац. торможения играет расстояние частицы от ядра в момент испускания фотона. На больших расстояниях от ядра его поле можно рассматривать как поле точечного заряда, но если это расстояние больше ср. радиуса орбит атомных электронов, то необходимо учитывать экранирование поля ядра электронами. Если расстояние, на к-ром происходит испускание фотона, мало, то поле ядра уже ее может рассматриваться как поле точечного заряда. [c.206]

Тормозная способность (удельная потеря энергии ионом с энергией Е) пропорциональна атомной плотности и суммарной потере энергии в единичных столкновениях [c.106]

Другим преимуществом. 1[. к. является возможность широкого выбора вещества для заполнения рабочего объема в отноиюпии тормозной способности, атомного номера и т. н. Для обнаружения нейтронов с помощью Л. к. можно пользоваться протонами отдачи, возникаюнц1ми при столкновении нейтронов с водородными атомами, входящими в состав сцин-тиллирующего вещества. Л. к. чувствительна также и [c.30]

М. высокой энергии тормозятся в веществе за счёт эл.-магн. взаимодействия с электронами и ядрами вещества. До энергий 10 —10 аВ М. теряют энергию в осн. на ионизацию атомов среды [прибл. 2МэВ/(г/си ) вещества, напр. 1,5 ГэВ на 1ум пути, проходимого в железе], Ср. пробег М, в этой-областн растёт пропорционально их энергии, а их угл. отклонение определяется многократным кулоновским рассеянием на ядрах вещества. Т. к. т , вероятность потери энергии М. в результате тормозного излучения или рождения пар е+е значительно меньше, чем для электронов (указанные процессы, а также расщепление атомных ядер начинают играть доминирующую роль при анергиях М. выше 10 эВ, ограничивая дальнейший линейный рост длины пробега М. в веществе с увеличением энергии). Эти факторы вместе с отсутствием у М. сильного взаимодействия обусловливают высокую проникающую способность М. как по сравнению с адронами, так и по сравнению с электронами и у-квантами. В результате М. космич. лучей не только легко проникают через атмосферу Земли,, но и углубляются в грунт на значит, расстояния (в зависимости от их энергии). В подземных экспериментах М. космических лучей с энергией больше lOi эВ регистрируются на глубине неск. км. [c.233]

При прохождении первичного электрона вблизи ядра возможно также испускание тормозного рентгеновского излучения (радиационные потери), а при поглощении электрона ядром, как и при поглощении у-кванта, — образование пары электрон — пози рон с дальнейшей аннигиляцией и образованием пары Y-квантов. Если при энергии электронов эл< <10 МэВ отклонение первичных электронов почти полностью обусловлено упругими столкновениями с атомными ядрами, то при более высоких энергиях (около 10—50 МэВ) благодаря способности электрона преодолевать ку-лоновский барьер ядра возможны и ядерные реакции с испусканием нейтрона или протона или образованием радиоактивного изотопа. [c.314]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...