Спектры отдельных молекул (кривые)

Путем экспериментального исследования спектра поглощения молекул можно определить силу осциллятора для данной системы полос. С этой целью измеряется ослабление света оптически тонким слоем газа, прозрачным в вершинах линий. Это позволяет найти площадь спектра поглощения и по формуле (5.106) вычислить силу осциллятора. Если известен из расчета фактор Франка — Кондона, то для оценки силы осциллятора можно непосредственно пользоваться кривой поглощения в отдельной линии или полосе (для вероятностей вращательных переходов существуют несложные формулы). [c.276]

На рис. 40.21 схематически изображены энергетические уровни сложной молекулы ). Верхняя группа уровней относится к одному из возбужденных состояний электронов молекулы, нижняя — к основному состоянию электронов. Каждая из указанных групп содержит уровни, отвечающие различным состояниям колебаний ядер молекулы. Вследствие большого числа колебательных степеней свободы структуры верхней и нижней групп уровней чрезвычайно сложны, однако для достижения наших целей нет необходимости в их конкретизации. Существенно лишь то обстоятельство, что спектр люминесценции состоит из большого числа линий, соответствующих переходам молекулы с уровней верхней группы на уровни нижней, причем отдельные линии не разрешаются и в своей совокупности образуют непрерывный спектр люминесценции. Схематически это показано на нижней части рис. 40.21, где вертикальные отрезки отвечают боровским частотам переходов между индивидуальными уровнями, пунктирная кривая изображает контур [c.816]

Результаты измерений времени дефазировки 2 олосы N2 на расстоянии 1 мм от сопла при давлениях в резервуаре 28 и 5 атм изображены на рис. 4.41 точками. Сплошные кривые представляют собой результаты численного моделирования спектров, при котором варьировались вращательная температура и время дефазировки Т2 отдельной колебательновращательной компоненты. На врезках на рис. 4.41 показано распределение молекул N2 по вращательным подуровням 2 полосы, соответствующее измеренной вращательной температуре. Погрешность измерения вращательной температуры в этом эксперименте составила 20 %. Оказалось [c.290]

Рис. 8. Для сложных молекул органических красителей не существует простого параметра, с помощью которого можно изобразить потенциальную кривую отдельного состояния. Тем не менее, сужение спектра излучения и возможность настройки по частоте излучения лазера на красителе хорошо объяснимы, по крайней мере качественно, с помощью потенциальных диаграмм. Для обычных широкополосных отражающих зеркал, помещенных в полость лазера на красителе, вынужденное ивлучение идет в широком интервале длин волн, соответствующих сумме излучений от всех молекул, накачанных до первого возбужденного синглетного состояния (а, б). В этом случае молекулы находятся в равновесном тепловом распределении в континууме колебательных состояний (серый оттенок). Когда в оптическую полость помещается узкополосный фильтр, через который проходят только более короткие волны, то вынужденное ивлучение имеет место только для линии о длиной волны, проходящей через фильтр (в). Этот процесс стремится выборочно истощить населенность молекул на низших колебательных уровнях первого возбужденного синглетного состояния, тем самым нарушая тепловое равновесное распределение молекул по континууму колебательных состояний. Однако молекулы с ббльшей колебательной анергией быстро переходят на нижние колебательные уровни (г) и, таким образом усиливают свет с более короткими длинами волн (д). Аналогичные рассуждения справедливы и в случае, когда фильтр настроен на пропускание

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...