Главная кривизна потенциальной поверхности

Рассмотрим следующую задачу. Пусть покоящийся политропный газ с с = 1 находится внутри или вне достаточно гладкого выпуклого объема V, ограниченного по верхностью S (соответственно цилиндра в плоскопараллельном случае). Поверхность S мгновенно разрушается, и начинается истечение газа в вакуум. Будем интересоваться начальной стадией разлета либо до момента обращения в нуль одного из радиусов кривизны главных нормальных сечений поверхности слабого разрыва, распространяющегося по покоящемуся газу, либо до фокусировки в какой-либо точке фронта истечения газа в вакуум и, таким образом, можем использовать уравнения изэнтропического потенциального течения газа. [c.346]

Относительное движение трех атомов (предполагая, что атомы все время остаются на прямой линии) может быть описано движением на потенциальной поверхности одной материальной точки (небольшого шарика) под действием сил тяжести (при этом потенциальная поверхность должна быть твердой, как на фиг. 66, а). Очевидно, что если такой шарик смещается из положения равновесия, то в общем случае он не будет совершать простых колебаний относительно минимума, а будет описывать фигуры Лиссажу. Обычные колебания будут происходить только при смещении шарика вдоль направлений главной кривизны, т. е. в данном случае вдоль линий С—-Си В — В, определяемых симметрией поверхности. Колебание шарика вдоль линии С — С соответствует нормальному колебанию V) (см. фиг. 25, , при котором всегда справедливо соотношение = г , колебание вдоль линии В—— нормальному колебанию с соотношением Дг1 = — Дг,. [c.222]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...