Квантования условия, Бор-Зоммерфельд-Крамерс

Это условие квантования Бора-Зоммерфельда-Крамерса. [c.191]

Энергия Ет т-го собственного состояния в потенциале = = и х), показанном на рис. 7.2, а), определяется условием квантования Бора-Зоммерфельда-Крамерса [c.223]

Энергия Еп, соответствующая движению в потенциале находится из условия квантования Бора-Зоммерфельда-Крамерса [c.224]

Квантование Бора-Зоммерфельда-Крамерса. В предыдущем подразделе мы нашли фазу волновой функции ВКБ-прибли-жения путём сшивки этого решения с функцией Эйри, разложенной в окрестности правой точки поворота Конечно, можно применить ту же процедуру и в левой точке поворота Это приводит к другому осциллирующему разложению энергетической волновой функции. Очевидно, что разложения, полученные справа или слева, должны приводить к тождественным результатам в любой точке посередине. Именно это условие приводит к квантованию энергии. [c.190]

В предыдущих главах мы сформулировали вигнеровское представление квантовой механики, в частности, представление произвольного квантового состояния. Это одна возможность. Другой, ещё более простой способ основан на ВКБ-анализе собственного энергетического состояния, рассмотренный в предыдущей главе. Суть метода — в представлении собственного энергетического состояния в виде единственной траектории, как показано пунктирными линиями на рис. 7.1. Как следует из условия квантования Бора-Зоммерфельда-Крамерса, эта крамерсовская траектория для т-го собственного состояния данной энергии охватывает в фазовом пространстве площадь 27гЙ(ш + 1/2). [c.220]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...